ELEC-A4130 Sähkö ja magnetismi (5 op)

Transkriptio

1 ELEC-A4130 Sähkö ja magnetismi (5 op) Jari J. Hänninen /IV V

2 Luentoviikko 11 Tavoitteet Geometrinen optiikka Kamerat Silmä Suurennuslasi Optisia kojeita (yleissivistystä) Interferenssi Interferenssi ja koherentit lähteet Kahden lähteen interferenssi Interferenssikuvioiden intensiteetti Lähde: dblslit_long.html, Jeff Wignall Interferenssi ohutkalvoissa Michelsonin interferometri 2 (30)

3 Luentoviikko 11 Tavoitteet Tavoitteena on oppia miten kameran linssin kuvakulma määräytyy mikä aiheuttaa ihmisen näkökyvyn puutteita ja miten puutteita voi korjata miten yksinkertaiset optiset kojeet toimivat mitä tapahtuu, kun kaksi aaltoa yhtyy (interferoi) miten tulkita koherenttien valoaaltojen interferenssikuviota miten interferenssikuvion eri kohtien intensiteetti määritetään miten ohutkalvointerferenssi syntyy miten interferenssiä voi käyttää erittäin pienten etäisyyksien mittaamiseen 3 (30)

4 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Kamerat Kamera Kameran osat ovat valotiivis laatikko (lat. camera, kammio) kokoava linssi(stö) himmentimellä säädettävä (valo)aukko suljin, jolla objektiivista päästetään valoa määrätyn ajan valoherkkä tallennusmedia (ilmaisin; filmi tai CCD-kenno) Kun kamera on tarkennettu, linssistön ja himmentimen (yhdessä objektiivin) muodostama todellinen kuva ja ilmaisin osuvat samaan paikkaan = kuva on terävä Positiivisen (kokoavan) linssin tuottama kuva etääntyy linssistä, kun kohde lähestyy linssiä = linssin paikkaa on muutettava erietäisyyksisille kohteille (kamera on tarkennettava uudestaan) 4 (30)

5 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Kamerat Kameran linssin polttoväli Polttovälin f valinta riippuu ilmaisimen koosta ja halutusta kuvakulmasta Ilmaisimen koko ei ole muutettavissa ( micro four thirds -CCD-ilmaisimen läpimitta ~22 mm, kinofilmin ~43 mm) Pitkän polttovälin linssillä (teleobjektiivi) kuvakulma on pieni, mutta linssi muodostaa suurikokoisen kuvan kaukaisesta kohteesta Lyhyen polttovälin linssillä (laajakulmaobjektiivi) on suuri kuvakulma, mutta kaukaisen kohteen kuva on pieni 5 (30)

6 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Kamerat Aukkoluku Jotta kuva tallentuisi ilmaisimelle oikein, ilmaisimelle pitää päästä sopiva määrä valoenergiaa pinta-alayksikköä kohden (= valotus) Valotusta säädellään sulkimella ja objektiivin himmentimellä (jonka aukon halkaisija olkoon D) Suljin määrää, kuinka kauan ilmaisimelle päästetään valoa Ilmaisimelle tuleva valointensiteetti on verrannollinen linssin kuvakulmaan ( 1/f 2 ) ja aukon teholliseen pinta-alaan ( D 2 ) Tietyn linssin jälkeiselle ilmaisimelle saapuu intensiteetti D 2 /f 2 (= linssin nopeus tai valovoima) Objektiivin valovoimaa ilmaisee f-luku eli aukkoluku f # = f /D f-lukua vastaavaa aukkoa merkitään f / f-luku Aukot muodostavat (vakiintuneen) jonon f /2, f /2.8, f /4, f /5.6, f /8,... Jokainen askel oikealle jonossa = kerroin 1/2 kuvakennolle tulevan valon intensiteetissä = sama valotus (energia) vaatii kaksinkertaisen 1 valotusajan, esim. parit (f /4, 500 s), (f /5.6, s) ja (f /8, 125 s) vastaavat toisiaan valotuksessa (entä muuten?) 6 (30)

7 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Silmä Silmä Silmän keskeisimmät osat (vrt. kamera) ja niiden tehtävät ovat sarveiskalvo suurin osa taittovoimakkuudesta värikalvo (iiris) valon määrän säätäminen (himmennin) mykiö tarkentaminen (linssi) sädelihas mykiön polttovälin muuttaminen ( mukauttajalihas ) verkkokalvo kuva-ilmaisin (CCD-kenno) 7 (30)

8 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Silmä Näkeminen Akkommodaatio = silmän mukautuminen (tarkentuminen) Sädelihas kiinnittyy mykiöön ripustinsäikeillä Lähelle katsottaessa sädelihas supistuu ja ripustinsäikeet löystyvät, jolloin mykiö vetäytyy kokoon ja taittaa valoa voimakkaammin Kauas katsottaessa mukauttajalihas rentoutuu = säikeet kiristyvät ja pakottavat mykiön litteäksi = taittovoimakkuus vähenee Lähipiste Lyhin etäisyys, jolle silmä voi tarkentaa standardi-ihmisellä 25 cm (lukuetäisyys) Etääntyy iän mukana ( ikänäkö ) = lukulasit Kaukopiste Etäisyys, jonka rentoutunut silmä tarkentaa verkkokalvolle normaalisti ääretön Pitkäaikainen katselu on mukavinta, kun kohde on kaukopisteessä Likinäköisen kaukopiste < 8 (30)

9 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Silmä Silmän taittovirheet Likinäköisyys Kaukana oleva kohde kuvautuu verkkokalvon eteen Korjataan negatiivisilla (hajottavilla) linsseillä Linssit muodostavat kaukaisesta kohteesta virtuaalisen kuvan likinäköisen silmän kaukopisteeseen Lähellä olevat kohteet nähdään silmän mukautuessa Kaukonäköisyys Lähellä oleva kohde kuvautuu verkkokalvon taakse Korjataan positiivisilla (kokoavilla) linsseillä Linssit siirtävät lähellä olevan kohteen virtuaalisen kuvan ko. silmän lähipisteeseen, johon silmä mukautuu katsomaan Kaukana oleva kohde näkyy, kun mukautumista vähennetään Hajataitteisuus Sarveiskalvon pinta ei ole pallomainen = kaarevuussäteet ovat erilaiset eri suunnissa Silmä esim. kuvaa vaakasuorat kohteet oikein verkkokalvolle mutta pystysuorat sen eteen Korjataan sylinterimäisillä linsseillä 9 (30)

10 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Silmä Näkökyvyn korjaaminen Näkökyvyn korjaamiseen käytettävät linssit ilmaistaan yleensä niiden taittovoimakkuuden avulla Taittovoimakkuuden yksikkö on diopteri D = 1/f, missä polttoväli f ilmoitetaan metreissä Tällöin esim. 2.0 diopterin linssin polttoväli on 0.50 m ja 4.0 diopterin linssin f = 0.25 m Pysyvämpi näkökyvyn korjaus on sarveiskalvon leikkaaminen Esim. LASIK = laser-assisted in situ keratomileusis: toimenpide, jossa UV-laserilla poltetaan sarveiskalvon pinnasta pieniä alueita ja hiotaan sen kaarevuus sellaiseksi, ettei potilas tarvitse enää silmälaseja 10 (30)

11 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Suurennuslasi Suurennuslasi Kuvan näennäisen koon määrää kuvan koko verkkokalvolla Ilman korjausta koko riippuu kohteen ääripäiden muodostamasta kulmasta θ = kulmakoko Jotta kohde näyttäisi suuremmalta, se tuodaan lähemmäksi silmää kulmakoon kasvattamiseksi arvoon θ Silmä ei kykene mukautumaan, jos kohde on lähempänä kuin lähipiste = yläraja kulmakoolle Suurennuslasi muodostaa lähipistettä lähempänä olevasta kohteesta kuvan äärettömyyteen = silmälle miellyttävintä = Kohde asetettava suurennuslasin polttopisteeseen Kun kohde on kaukaisuudessa, lateraalisuurennus m on ääretön = Mielekkäämpää on puhua kulmasuurennuksesta M = θ θ 11 (30)

12 Suurennuslasi Jatkoa d 0 y θ Silmä θ Silmä f Silmän lähipisteeseen d 0 25cm asetettu kohde näkyy kulmassa θ Suurennuslasin polttopisteeseen asetetun kohteen kuva on äärettömyydessä ja näkyy kulmassa θ ; pienillä kulmilla saadaan θ y d 0, θ y f = M = θ θ = d 0 = d 0 D f Kuvausvirheiden takia yhdellä linssillä maksimikulmasuurennus 4

13 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Optisia kojeita (yleissivistystä) Okulaari Itseopiskelua Okulaari on useasta linssistä koostuva suurennuslasi Suurennus Rakenteen takia kuvanlaatu on parempi kuin yhden linssin suurennuslasilla; M = d 0 D = 25cm f Okulaari on osa linssijärjestelmää: viimeinen osa ennen silmää Katsoo edeltävän linssijärjestelmän muodostamaa kuvaa 13 (30)

14 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Optisia kojeita (yleissivistystä) Mikroskooppi Itseopiskelua f 1 L f 2 (silmään) Objektiivi Okulaari Mikroskoopilla tarkastellaan pieniä lähikohteita Objektiivi muodostaa kohteesta kuvan, jota tarkastellaan okulaarilla 14 (30)

15 Geometrinen optiikka (YF 34(5 8)) Optisia kojeita (yleissivistystä) Mikroskoopin suurennus Itseopiskelua (tarkastamaton kalvo!) Objektiivin sivuttaissuurennus m 1 = L/f 1 s 1 /f 1 50, missä L on ns. putken pituus; jälkimmäinen approksimaatio pätee, kun kohde on hyvin lähellä objektiivin polttopistettä Useilla valmistajilla L = 160mm Okulaarin kulmasuurennuksesta saadaan kokonaissuurennus M 2 = 250mm f 2 = M = (250mm)L f 1 f 2 (250mm)s 1 f 1 f (mitat millimetreinä!) 15 (30)

16 Teleskoopin toimintaperiaate Itseopiskelua (tarkastamaton kalvo!) d = f 1 + f 2 f 1 f 2 Teleskoopilla katsellaan kaukaisia kohteita Objektiivi muodostaa pienennetyn kuvan, jota tarkastellaan okulaarilla Kuva muodostuu objektiivin polttopisteeseen Teleskoopissa objektiivin ja okulaarin polttopisteet ovat samassa pisteessä d = f 1 + f 2 Kulmasuurennus M = θ θ = f 1 f 2

17 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ja koherentit lähteet Interferenssi kahdessa tai kolmessa dimensiossa Interferenssi viittaa tilanteeseen, jossa avaruudessa on useita aaltoja päällekkäin tilanteen tarkastelu on fysikaalista optiikkaa Superpositioperiaatteen mukaisesti aaltojen poikkeamat (displacement: amplitudi tai kenttävektori) voidaan laskea yhteen joka pisteessä joka hetki (mahdollista lineaarisessa väliaineessa) Interferenssi-ilmiöt erottuvat parhaiten yhdistämällä yksitaajuisia (monokromaattisia) sininmuotoisia aaltoja (tarkastellaan kahta skalaarista lähdettä S 1 ja S 2 ): A = A 1 cos(k 1 r 1 ω 1 t + δ 1 ) + A 2 cos(k 2 r 2 ω 2 t + δ 2 ) b c S 1 S 2 a 17 (30)

18 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ja koherentit lähteet Koherentit lähteet Jos kahden yksitaajuisen sininmuotoisen lähteen taajuus on sama ja vaihe-ero on vakio (ω 1 = ω 2, δ 2 δ 1 = vakio) lähteet ovat koherentteja ( vaihe?) tällaisen lähdeparin synnyttämät aallot ovat koherentteja Ääni- ja radiotekniikassa koherentteja lähteitä on helppo toteuttaa Valo muodostuu atomien (lämpöliikkeestä johtuvien) viritysten purkautumisesta Purkautumisen kesto tyypillisesti 10 8 s Purkaukset ovat riippumattomia toisistaan = epäkoherentti ja ei-monokromaattinen valo; aurinko ja lamput lähettävät purskeista valoa (ilmassa purske on muutaman mikrometrin pituinen [= koherenssipituus]) Laserissa viritysten purkautumiset riippuvat toisistaan = koherentti (eli väistämättä monokromaattinen) valo (kun yksittäiset atomit ovat lähteitä, joiden valon koherenttisuutta verrataan) 18 (30)

19 Interferenssi ja matkaero Sininmuotoiset samanamplitudiset (!) lähteet b c r 1 = 4λ r 2 = 2λ S 1 S 2 a Vahvistava interferenssi, kun aallot ovat samanvaiheiset (esim. a, b): k 2 r 2 ω 2 t + δ 2 = k 1 r 1 ω 1 t + δ 1 + 2πm, m = 0,±1,±2,... Sammuttava interferenssi, kun aallot ovat vastakkaisvaiheiset (esim. c): k 2 r 2 ω 2 t + δ 2 = k 1 r 1 ω 1 t + δ 1 + 2π ( m ), m = 0,±1,±2,...

20 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ja koherentit lähteet Interferenssiehdot Oletus: lähteet ovat identtisiä eli amplitudit ovat samat lähteiden taajuus ω on sama miksi? aaltojen aallonpituus λ = 2π/k on sama lähteiden alkuvaihe δ on sama (eli lähteet ovat samanvaiheiset) aaltojen polarisaatio on samansuuntainen (jottei tarvita vektorisummausta) Lähteet ovat siis koherentit Edellisen kalvon interferenssiehdot saavat muodon: r 2 r 1 = mλ, m = 0,±1,±2,... vahvistava eli konstruktiivinen i. ( r 2 r 1 = m + 1 ) λ, m = 0,±1,±2,... sammuttava eli destruktiivinen i. 2 Huomaa rajoitukset, joilla ehdot pätevät! 20 (30)

21 Interferenssi (YF 35) Kahden lähteen interferenssi Youngin kaksoisrakokoe (1800) Valaistaan rakoa S 0 yksivärisellä valolla Raosta lähtevät (alkeis)aallot osuvat rakoihin S 1 ja S 2 S 1 ja S 2 ovat koherentteja valonlähteitä = interferenssikuvio (interferenssijuovia) varjostimella S 0 S 1 S 2 21 (30)

22 Interferenssi (YF 35) Kahden lähteen interferenssi Kaksoisraon interferenssiehdot Lähettimet samassa vaiheessa Aaltojen matkaero = vaihe-ero dsinθ R r 2 r 1 dsinθ, kun r 1,r 2,R d Vahvistava interferenssi, kun d θ r 2 θ y dsinθ = mλ, m = 0,±1,±2,... r 1 P Sammuttava interferenssi, kun ( dsinθ = m + 1 ) λ, m = 0,±1,±2, (30)

23 Interferenssi (YF 35) Kahden lähteen interferenssi Kaksoisraon interferenssiehdot Jatkoa Maksimikohtien sijainnit varjostimella: y m = Rtanθ m Pienillä kulmilla tanθ sinθ, joten saadaan Youngin kaksoisrakokokeen interferenssimaksimien paikat: d θ dsinθ R r 2 θ y y m Rsinθ m = y m R mλ d r 1 P 23 (30)

24 Interferenssi (YF 35) Interferenssikuvioiden intensiteetti Kahden lähteen interferenssin intensiteetti Lähteiden S 1 ja S 2 interferenssin amplitudi pisteessä P: E 1 = Ecos(ωt + φ), E 2 = Ecosωt = E(t) = E 1 + E 2, missä φ = aaltojen vaihe-ero P:ssä Kompleksiluvuilla (i 2 = 1, e ix = cosx + isinx) { ( E(t) = Re e iωt Ee iφ +Ee 0)} = Re {Ee ( iωt e iφ/2 e iφ/2 +e +iφ/2)} { = Re Ee i(ωt+φ/2) ( 2cos(φ/2) )} = 2Ecos(φ/2)cos(ωt + φ/2), joten kahden lähteen summakentän amplitudi Intensiteetti I = S av = 1 2 ɛ 0cE 2 P = 4 2 ɛ 0cE 2 cos 2 ( φ/2 ) E P = 2Ecos(φ/2) Maksimi, kun φ = 0: I = I 0 cos 2 φ 2, missä I 0 = 2ɛ 0 ce 2 24 (30)

25 Interferenssi (YF 35) Interferenssikuvioiden intensiteetti Vaihe-eron ja matkaeron yhteys Aaltojen vaihe- ja matkaerolla on yhteys φ 2π = r 2 r 1 λ = φ = 2π λ (r 2 r 1 ) = k(r 2 r 1 ) Jos d R, r 2 r 1 dsinθ = φ = 2πd λ sinθ Tällöin intensiteetti I = I 0 cos 2 φ ( ) πd 2 = I 0 cos 2 λ sinθ Jos vielä varjostin on kaukana raoista, y R ja sinθ y/r = I = I 0 cos 2 ( πyd λr y/r = tanθ Kaksoisrakointerferenssi, d = 10λ -0.5 ) I/I0 25 (30)

26 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ohutkalvoissa Interferenssi ohutkalvossa Heijastuskerroin Tutkitaan heijastusta ja interferenssiä, kun valo osuu ohueen kalvoon (esim. öljyläikkä veden pinnalla tai saippuakupla) [miksei paksu kalvo?] 1 2 e n a Kalvon paksuus t n b g n c Fresnelin kertoimet (vrt. luentoviikko 10) kertovat, kuinka suuri osa tulevasta (i) kentästä heijastuu (r) ja läpäisee (t) rajapinnan Kohtisuoralle heijastukselle heijastuskerroin Γ = E r = n i n t E i n i + n t (n i on tulopuolen taitekerroin ja n t läpäisypuolen) 26 (30)

27 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ohutkalvoissa Interferenssi ohutkalvossa Vaihesiirto 1 2 e n a Kalvon paksuus t n b g n c Heijastuskertoimesta seuraa π:n vaihesiirto heijastuneen ja tulevan säteen välille, jos n t > n i ; esim. säde 1: n b > n a = E r = n a n b n a + n E i cos(kx ωt) = Γ E i cos(kx ωt + π) b (tapahtuuko säteelle 2 pisteessä (g) vaihesiirtoa?) 27 (30)

28 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ohutkalvoissa Interferenssi ohutkalvossa Matkaero 1 2 e n a Kalvon paksuus t n b g n c Heijastuksessa pisteessä (e) säteelle 1 syntyy vaihesiirto φ 1 = π ja levyn sisällä säteen 2 vaihe muuttuu kulmalla φ 2, joten säteiden 1 ja 2 vaihe-ero δ kohtisuorassa heijastuksessa on δ = φ 2 φ 1 = 2π λ (r 2 r 1 ) π, kun λ on aallonpituus levyssä Matkaero r 2 r 1 2t = δ = 2t 2π λ π Huomaa: Vaihesiirto syntyy siinä heijastuksessa, jossa n t > n i 28 (30)

29 Interferenssi (YF 35) Interferenssi ohutkalvoissa Interferenssi ohutkalvossa Interferenssiehdot Säteiden 1 ja 2 välillä on vahvistava interferenssi, kun (n = n b, n a = n c = 1; λ 0 on aallonpituus ilmassa) δ = 2πm = δ = 2t 2πn π = 2πm = 4nt λ 0 1 = 2m = 2t = λ 0 n λ 0 ( m ), m = 0,1,2,... Sammuttava interferenssi, kun δ = (2m 1)π: 2t = mλ 0 n, m = 1,2,... Huomaa, että nämä tulokset pätevät ainoastaan systeemille, jossa on suhteellinen puolen aallon vaihesiirto (esim. ilma lasi ilma) muille tapauksille ne pitää johtaa erikseen Laskuissa on oltava tarkkana, syntyykö jossain suhteellinen puolen aallon vaihesiirto 29 (30)

30 Interferenssi (YF 35) Michelsonin interferometri Michelsonin interferometri Tärkeä interferenssin sovellus Kun peiliä siirretään matka y, ilmaisimen yli pyyhkäisee interferenssijuovamäärä m ja voidaan laskea y tai säteen aallonpituus λ: Liikuteltava peili Tuleva valo Säteenjakaja Kiinteä peili y = m λ 2y tai λ = 2 m Ilmaisin Interferenssijuovista voidaan myös määrittää esim. tuntemattoman kaasun taitekerroin 30 (30)