MALLIVASTAUKSET S Fysiikka III (EST) (6 op) 1. välikoe

Samankaltaiset tiedostot
( ) ( ) Tällöin. = 1 ja voimme laskea energiatason i. = P n missä

Venymälle isotermisessä tilanmuutoksessa saadaan dl = α LdT + df = df AE AE Ulkoisen voiman tekemä työ saadaan integroimalla δ W = FdL :

Venymälle isotermisessä tilanmuutoksessa saadaan AE AE

Tilastollisen fysiikan luennot

9. Muuttuva hiukkasluku

TILASTOLLISEN MEKANIIKAN LUENNOT KEVÄT 2008

S , FYSIIKKA III (ES), Syksy 2002, LH 4, Loppuviikko 39. Partitiofunktiota käyttäen keskiarvo voidaan kirjoittaa muotoon

Oletetaan kaasu ideaalikaasuksi ja sovelletaan Daltonin lakia. Kumpikin seoksen kaasu toteuttaa erikseen ideaalikaasun tilanyhtälön:

Kvanttifysiikan perusteet 2017

III KLASSINEN TILASTOLLINEN MEKANIIKKA... 48

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)

Matematiikan ja tilastotieteen laitos Johdatus diskreettiin matematiikkaan (Syksy 2008) 4. harjoitus Ratkaisuja (Jussi Martin)

DEE Polttokennot ja vetyteknologia

S , Fysiikka III (ES) Tentti Tentti / välikoeuusinta. Laaditaan taulukko monisteen esimerkin 3.1. tapaan ( nj njk Pk

Jakaumien tunnusluvut. Jakaumien tunnusluvut. Jakaumien tunnusluvut: Mitä opimme? 2/2. Jakaumien tunnusluvut: Mitä opimme? 1/2

3.5 Generoivat funktiot ja momentit

MODERNIN FYSIIKAN LUENNOT KEVÄT 2007 OSA I TILASTOLLINEN MEKANIIKKA

r i m i v i = L i = vakio, (2)

Tilastollinen mekaniikka. Peruskäsitteitä Mikro- ja makrotilat Maxwell-Boltzmann jakauma Bose-Einstein jakauma Fermi-Dirac jakauma Jakaumafunktiot

III KLASSINEN TILASTOLLINEN MEKANIIKKA... 48

Työn tavoitteita. 1 Johdanto. 2 Ideaalikaasukäsite ja siihen liittyvät yhtälöt

8. Klassinen ideaalikaasu

MAOL-Pisteitysohjeet Fysiikka kevät 2009

Mat Tilastollisen analyysin perusteet, kevät 2007

= E(Y 2 ) 1 n. = var(y 2 ) = E(Y 4 ) (E(Y 2 )) 2. Materiaalin esimerkin b) nojalla log-uskottavuusfunktio on l(θ; y) = n(y θ)2

TILASTOLLISEN MEKANIIKAN LUENNOT KEVÄT 2008

S Fysiikka III (EST 6 op) S Modernin fysiikan tietokoneharjoitukset (Sf, 2 op )

Fysikaalinen kemia II kaavakokoelma, osa 1

Olkoot X ja Y riippumattomia satunnaismuuttujia, joiden odotusarvot, varianssit ja kovarianssi ovat

b g / / / / H G I K J =. S Fysiikka (ES) Tentti

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)

Markov-prosessit (Jatkuva-aikaiset Markov-ketjut)

Miehitysluvuille voidaan kirjoittaa Maxwell Boltzmann jakauman mukaan. saamme miehityslukujen summan muodossa

1. Luvut 1, 10 on laitettu ympyrän kehälle. Osoita, että löytyy kolme vierekkäistä

Aineaaltodynamiikkaa

Mikrotila Makrotila Statistinen paino Ω(n) 3 Ω(3) = 4 2 Ω(2) = 6 4 Ω(4) = 1

FYSA220/2 (FYS222/2) VALON POLARISAATIO

1, x < 0 tai x > 2a.

766328A Termofysiikka Harjoitus no. 10, ratkaisut (syyslukukausi 2014)

13. Lineaariset ensimmäisen kertaluvun differentiaalisysteemit

. g = 0,42g. Moolimassat ovat vastaavasti N 2 :lle 28, 02g/ mol ja typpiatomille puolet tästä 14, 01g/ mol.

S Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta

PUTKIKELLON SUUNNITTELU 1 JOHDANTO 2 VÄRÄHTELEVÄN PALKIN TEORIAA. dm Q dx = (1) Matti A Ranta

(0 desimaalia, 2 merkitsevää numeroa).

S FYSIIKKA III (ES) Syksy 2004, LH 10. Ratkaisut

= 84. Todennäköisin partitio on partitio k = 6,

Sähköstaattinen energia

Tfy Fysiikka IIB Mallivastaukset

Kvanttimekaanisten joukkojen yhteys termodynamiikkaan

Vauhti = nopeuden itseisarvo. Nopeuden itseisarvon keskiarvo N:lle hiukkaselle määritellään yhtälöllä

Kvanttimekaanisten joukkojen yhteys termodynamiikkaan

MS-A0107 Differentiaali- ja integraalilaskenta 1 (CHEM)

Ilkka Mellin Todennäköisyyslaskenta. Osa 2: Satunnaismuuttujat ja todennäköisyysjakaumat. Momenttiemäfunktio ja karakteristinen funktio

COULOMBIN VOIMA JA SÄHKÖKENTTÄ, PISTEVARAUKSET, JATKUVAT VARAUSJAKAUMAT

LIITE 2. KÄSITELUETTELO

Dierentiaaliyhtälöistä

x = y x i = y i i = 1, 2; x + y = (x 1 + y 1, x 2 + y 2 ); x y = (x 1 y 1, x 2 + y 2 );

Mat /Mat Matematiikan peruskurssi C3/KP3-I Harjoitus 2, esimerkkiratkaisut

Z 1 = Np i. 2. Sähkömagneettisen kentän värähdysliikkeen energia on samaa muotoa kuin molekyylin värähdysliikkeen energia, p 2

1. (a) (2p.) Systeemin infinitesimaalista siirtoa matkan ɛ verran esittää operaattori

S , Fysiikka III (S) I välikoe Malliratkaisut

ψ(x) = A cos(kx) + B sin(kx). (2) k = nπ a. (3) E = n 2 π2 2 2ma 2 n2 E 0. (4)

Johdatus todennäköisyyslaskentaan Momenttiemäfunktio ja karakteristinen funktio. TKK (c) Ilkka Mellin (2005) 1

HY, MTO / Matemaattisten tieteiden kandiohjelma Tilastollinen päättely II, kevät 2018 Harjoitus 6A Ratkaisuehdotuksia.

Lisävaatimuksia aaltofunktiolle

Kvanttimekaniikan perusteet

Työn tavoitteita. 1 Johdanto. 2 Ideaalikaasukäsite ja siihen liittyvät yhtälöt

d L q i = V = mc 2 q i 1 γ = = p i. = V = γm q i + QA i. ṗ i + Q A i + Q da i t + j + V + Q φ

Osittaisdifferentiaaliyhtälöt

Tchebycheff-menetelmä ja STEM

. C. C Kirjoitetaan sitten auki lineaarisuuden määritelmän oikea puoli: αt{i c1 } + βt{i c2 } = α

Integroimalla ja käyttämällä lopuksi tilanyhtälöä saadaan T ( ) ( ) H 5,0 10 J + 2,0 10 0,50 1,0 10 0,80 Pa m 70 kj

Differentiaaliyhtälöt I Ratkaisuehdotuksia, 2. harjoitus, kevät Etsi seuraavien yhtälöiden yleiset ratkaisut (Tässä = d

Monte Carlo -menetelmä

FYSA242 Statistinen fysiikka, Harjoitustentti

4. Termodynaamiset potentiaalit

Mat Tilastollisen analyysin perusteet, kevät 2007

1. Määritä funktion f : [ 1, 3], f (x)= x 3 3x, suurin ja pienin arvo.

J 2 = J 2 x + J 2 y + J 2 z.

a x a y I xi y i I xyi x i I xyi + y i I yi

MO-teoria ja symmetria

m h = Q l h 8380 J = J kg 1 0, kg Muodostuneen höyryn osuus alkuperäisestä vesimäärästä on m h m 0,200 kg = 0,

Lohkoasetelmat. Lohkoasetelmat. Lohkoasetelmat: Mitä opimme? Lohkoasetelmat. Lohkoasetelmat. Satunnaistettu täydellinen lohkoasetelma 1/4

Dierentiaaliyhtälöistä

Täydennetään teoriaa seuraavilla tuloksilla tapauksista, joissa moninkertaisen ominaisarvon geometrinen kertaluku on yksi:

M Pv + q = 0, M = EIκ = EIv, (EIv ) + Pv = q. v(x) = Asin kx + B cos kx + Cx + D + v p. P kr = π2 EI L n

1. Yksiulotteisen harmonisen oskillaattorin energiatilat saadaan lausekkeesta

a 1 y 1 (x) + a 2 y 2 (x) = 0 vain jos a 1 = a 2 = 0

6. Stokastiset prosessit (2)

Mat Matematiikan peruskurssi K2

y = 3x2 y 2 + sin(2x). x = ex y + e y2 y = ex y + 2xye y2

Nyt n = 1. Tästä ratkaistaan kuopan leveys L ja saadaan sijoittamalla elektronin massa ja vakiot

3 Tilayhtälöiden numeerinen integrointi

Aikariippuva Schrödingerin yhtälö

MATEMATIIKAN JA TILASTOTIETEEN LAITOS Analyysi I Harjoitus alkavalle viikolle Ratkaisuehdotuksia (7 sivua) (S.M)

1240eV nm. 410nm. Kun kappaleet saatetaan kontaktiin jännite-ero on yhtä suuri kuin työfunktioiden erotus ΔV =

vetyteknologia Polttokennon termodynamiikkaa 1 DEE Risto Mikkonen

Differentiaali- ja integraalilaskenta 1 Ratkaisut 1. viikolle /

SMG-1100: PIIRIANALYYSI I

Differentiaali- ja integraalilaskenta 1 Ratkaisut 6. viikolle /

Transkriptio:

MALLIVASTAUKSET S-4.7 Fysa III (EST) (6 op). väloe 7..7. Astassa on, µmol vetyä ( ) ja, µg typpeä ( ). Seosen lämpötla on K ja pane, Pa. Lase a) astan tlavuus, b) vedyn ja typen osapaneet ja c) moleyylen luumäärä cm :ssä aasua. (6p) Ratasu: Mertään ν, µmol, m, µg, T K, p, Pa. Oletetaan aasu deaalaasus. Kumpn seosen aasu toteuttaa erseen deaalaasun tlanytälön: m p V ν RT p V ν RT RT, () M mssä M 8, g mol on typen moolmassa ja p ja p ovat vedyn ja typen osapaneet. a) Daltonn lan muaan p p + p () Ytälöstä () ja () saadaan astan tlavuuden ratasemses m RT m RT p + p ν + p V ν + M V M p Sjottamalla luuarvot saadaan V,9 dm (p) b) () ja () ν RT p 7,7 mpa V p p p 6, mpa (p) c) Moleyylen oonasluumäärä on +. Moolssa on Avogadron luvun lmottama määrä moleyylejä, joten moleyyln oonasluumäärä astassa on m 6, ν +, mol 6, mol 8,7 A + M 8, 6-6 Moleyylen luumääräteys on sten n V 6 8.7.9 cm,4 cm - (p)

. a) Maxwell-Boltzmann-jaauman muaan parttofunto el tlasumma on muotoa E Z ge β. Jatuven suureden avulla rjotettuna parttofunton tlasummasta tulee ntegraal β E Z gee ( ) de. Systeemn oonasenerga termsessä tasapanossa dz d d ave Z Z dβ dβ β E sllä tasapanossa metysluvut ovat n ge. Sovellettaessa parttofuntota Z lassseen deaalaasuun, avataan, että neettnen energa on jatuva suure ja tlateys on suoraan verrannollnen energan nelöjuureen (deaalaasulla on van neettstä energaa). Joda yvn tunnettu deaalaasun oonasenergan lausee oonasuasluumäärän ja lämpötlan avulla. Saatat tarvta seuraavan ntegraaln tulosta, β E on U ne E g Ee ( ln Z) T ( ln Z) α x xe dx 4 π. (p) α b) Systeemssä on 5 tunnstettavaa lasssta aasumoleyylä. Madollset energatlat E ovat ε, ε, ε, ε, 4ε, 5ε, 6ε... Kaen uasten yteenlasettu oonasenerga on 5ε. Joanen energatla E on lsäs degenerotunut sten, että g. Lase tämän Maxwell-Boltzmann-statstaa noudattavan systeemn todennäösmmän partton todennäösyys ja almman tlan (energa ε) esmääränen metysluu. (4p) Ratasu: a) Tlateys on suoraan verrannollnen energan nelöjuureen: g ( E) c E, mssä verrannollsuuserron c on vao. (/p) Parttofuntos saadaan Z c Ee βe de. Tedään muuttujanvados E x, jollon de xdx ja saadaan Z c βx c π c x e π ( T ) (/p) β mssä äytettn yväs tetävässä annettua ntegraala ja tetoa β. T

Sjotetaan tulos oonasenergan lauseeeseen ja dervodaan: U T T d (ln Z) T T, T d c (ln π ( T ) ) T mä on yvn tunnettu deaalaasun oonasenerga (p). b) Moleyylen oonasluumäärä on 5 Systeemn ssänen energa on U5e g alla. Tedään madollssta parttosta tauluo (p) d c (ln π + ln( T )) Energa/e 4 5 6 7 5 4 5 4 Mrotlojen lm: n g P! n! el saadaan esm. parttolle : 5!* 4 /4! /! 6 Vastaavast muut: Partto : 64 Partto : 64 Partto 4: 96 Partto 5: 96 Partto 6: 64 Partto 7: Mrotlojen summa 4 (p) ädään, että aen todennäösmmmät ovat parttot, joden mrotlojen luumäärä on suurn el parttot 4 ja 5. (p)

Partton todennäösyys W P 4 ja esmääräset metysluvut n j W n,, el almmalle tlalle saadaan: j n (4*6 + ( + +)*64 + ( + )*96)/4,. (p). Lase jotovyön eletronn esmääränen energa metallssa K lämpötlassa, jos eletronteys on cm -. (Oje Käytä yväs eletronen tlateyttä. Täreä / m V vaotejä tlateydessä on ) (6 p) π Ratasu: Vapaalle eletronaasulle pätee / / dn m V E. de / ( E µ )/ T π e + Kun T Ferm-Drac -jaauma on aselfunto:, E < µ ε F ( E µ )/ T e +, E > µ ε F Kesmääränen energa saadaan ntegromalla / ε F / / U dn m V / m 5/ Eave E de E ε / F de π π n 5 / / / / / / m / m ( π ) / ( εf) εf n ε F π n 5 π n 5 m / / m π n 5 / / εf εf π n m 5 mssä Fermenerga on saadaan ( π ) / / εf m V E. ev.5x - J. ave. Sjottamalla n cm V,

4. Vastaa sanallsest lyyest seuraavn ysymysn. (p/ysymys) a) Mä on termodynaman tonen pääsääntö? b) Mtä osapuolet osallstuvat Compton-srontatapatumaan? Mtä fysan peruslaeja soveltast sen analysontn? c) Mtä termodynamassa tarotetaan adabaattsella prosesslla? d) Mten emallnen potentaal ja Ferm-energa lttyvät tosnsa Ferm-Dracstatstassa? e) Mten määräytyy delassa etenevän äänaallon oren madollnen taajuus? f) Mtä valosäösessä lmössä tapatuu, jos metalla valasevan lasern ntensteettä lsätään? Entä mtä tapatuu, jos lasern aallonptuutta asvatetaan? Ratasu: a) Erstetty systeem pyr termodynaamseen tasapanotlaan. ds, masmo myös entropan. Marotlaa termodynaamsessa tasapanossa vastaa masmmäärä mrotloja. b) Valo (fotont, SM-aalto...) sroaa eletronesta sten että aallonptuus asvaa. Analysonnssa sovelletaan lemäärän ja energan sälymslaeja. Fotonn lttyy lemäärä p /λ. c) Adabaattsessa prosessssa työtä vo tedä van sten että ssäenerga muuttuu dq du-dw. Lämpötla T lasee laajenemsessa ja nousee ompressossa. d) Kun T, µ E F, el Ferm-energa saadaan emallsen potentaaln rajaarvona matalssa lämpötlossa. e) Koren taajuus saadaan tlanteesta, jossa teen vereäset atomt värätelevät vastaasessa vaeessa, mstä saadaan lyn austsen aallon ptuus (a, mssä a on teen atomen länaapuretäsyys). Taajuus vodaan myös lasea ottamalla uomoon että masm vapausasteden luumäärä on lassa. f) Intensteetn el tuleven fotonen määrän asvattamnen lsää rtoaven fotoeletronen määrää, jos taajuus on ynnysarvoa suuremp el fotonn energa rttää eletronn rrottamseen. Irtoavan eletronn energaan ntensteetn lsäysellä e ole vautusta jos aallonptuus pysyy samana. Jos fotonen energa on ynnysen alapuolella ntensteetn asvattamsella e ole vautusta el eletroneja e rtoa. Kun aallonptuutta asvatetaan, taajuus penenee, fotonen energa väenee ja vastaavast rronneden fotoeletronen saama energa väenee. Kun aallonptuutta asvatetaan ynnyseen ast valosäönen lmö sammuu. 5. a) Kvanttmeaansen armonsen osllaattorn potentaalenerga on muotoa Ep x mω x. Tämän potentaalenergan määräämää ytä omnastlaa vastaa aaltofunto ψ ( x) a π a x / axe, mssä parametr a mω. Mä on vastaava

omnasenerga? OJE: Lase energa lätemällä ajasta rppumattomasta Scrödngern ytälöstä. (uom. Pelällä oealla vastausella et saa pstetä.) (p) b) Ysulottesen äärettömän orea potentaallaaton ptuus on a. Lase tämän potentaaln omnasenergoden rppuvuus parametrsta a. (p) Ratasu: a) Annettu: Potentaalenerga: Aaltofunto: ψ ( x) Ep x mω x a π / axe a x /, a mω Mustettavaa: Scrödngern ytälö: d ψ + E pψ Eψ mdx Sjotetaan: d ψ mdx + x ψ Dervodaan: Eψ / a x ( ) / a ψ x α xe, α a π a x a a x ψ '( x) αe + xα x e ( ) / / ψ ' x αe x αa e ax / ax / a ( ) x / ( ) a x / a x x e a x a xe a x e / ( a x) ψ '' α α α ( ) ψ '' x αa xe a αxe + a αx e Sjotus loppuun: a x / a x / 4 a x / axe a xe a xe x xe E xe m α α + α + α α a x / a x / 4 a x / a x / a x / m + + 4 ax ax ax xx Ex : a ω m

mω m ω + + m ω mω x + mω x E E ω x mω x E b) Scrödngern ytälö potentaallaatossa sjatsevalle uaselle: d ψ dx + ψ Ylenen ratasu: ψ x x ( x) Ae + Be Koordnaatston srto a..a..a ja reunaedot: ( ) A B ( a) Ae a Be ψ + a ψ + cos a sn a cos a sn a sn a a nπ nπ a p n π E, p E m m 8ma