76132S Sähkömagneettinen säteily 1
|
|
- Aapo Auvinen
- 7 vuotta sitten
- Katselukertoja:
Transkriptio
1 763 ähkömagnttinn säti. MAXWELLIN YHTÄLÖT Kaikki sähkömagnttisia knttiä koskvat kassist imiöt voidaan johtaa njästä htäöstä. Thjössä nämä sähköknttää E ja magnttiknttää B kuvaavat htäöt saavat suraavan muodon: Gaussin aki thjössä: E. Magnttikntän ähtttöms: B. aradan induktioaki: E B.3 t Yisttt Ampèrn aki thjössä: B ε E t.4 missä on thjön prmabiittti ja on thjön prmittiiviss. Näidn tuo on missä 7 Tm s 4π H/m H Wb / A.5 A A As ε /m.6 ε / c.7 8 c.998 m/s.8 on kutn möhmmin nämm sähkömagnttisn sätin tnmisnopus thjössä i ns. vaonnopus. Matrian vaikutus ottaan huomioon jakamaa sähkövaraukst varaustihs ρ ja sähkövirrat sähkövirran tihs j kahtn osaan. Toinn koostuu ns. vapaista varauksista tihs ρ ja vapaista virroista tihs j jotka sntvät mtain johtavuuskuorn ktronin vaikutukssta. Toinn osa koostuu ns. poarisaatiovaraukssta tihs ρ p ja magntoitumavirrasta tihs j M jotka kuvaavat ainsn sntnttä sähköistä poarisoitumaa P ja magntoitumaa M. Jäkimmäist ottaan huomioon määrittmää ns. sähkövuon tihs i sähköinn siirtmä D ε E P.9 ja ns. magnttikntän voimakkuus H B M. i B H M
2 763 ähkömagnttinn säti Magnttiknttä B on tarkasti ottan magnttivuon tihs; joskus kättään mös nimitstä magnttinn induktio. Huomaa ttä koska ε ja ovat aaduisia suurita ovat E ja D samoin B ja H riaatuisia: m As [ E] ; [ D] s [ B] T ; [ H] m m A m Näidn knttin avua matriavaikutukst voidaan ottaa kätvästi huomioon ja saada htäöt..4 isn muotoon: Gaussin aki: D ρ. Magnttikntän ähtttöms: B. aradan induktioaki: Yisttt Ampèrn aki: B E t.3 D H j t.4 Nämä htäöt ovat ns. ist Mawin htäöt. Mawin ansio oi tarkasta näitä htäöitä kokonaisuutna ja isätä Ampèrn akiin.4 jäkimmäinn trmi ns. siirtmävirta D/t. Tähän paaamm möhmmin. Tarkastaan viä Mawin htäöidn mrkitstä ja tukintaa. Yä Mawin htäöt on sittt ns. dirntiaaimuodossa jonka tukinta saattaa oa vähmmän skä kuin intgroidussa muodossa. Esimrkiksi htäö B voidaan intgroida sujtun tiavuudn i jooin saadaan Gaussin matmaattisn ausn avua B d Bdτ.5 missä on :n sukva rajapinta. Pintaintgraai antaa kaikn magnttisn vuon joka mn tiavuudsta uospäin positiivisna koska d on aina pinnan ukoisn normaain suuntainn ja sisäänpäin mnvän vuon ngatiivisna. Yhtäö.5 siis mrkits ttä sisäänmnvän ja uostuvan vuon määrä on htäsuuri mi tahansa tiavuud. Tämä tarkoittaa sitä ttä magnttikntää B i o ähtitä joista magnttiknttää voisi sntä ja joista knttäviivat voisivat kummuta tai niuja jonn n voisivat hävitä. Tämä on siis aina totta ja imais sn ttä ns. magnttisia monopoja i o omassa. Po. monopoja on kokissti tsitt mutta iman mnststä. Toisaata htäö.5 mrkits mös sitä ttä knttäviivat muodostavat sujttuja viivoja joia i o akua ikä oppua. Magnttist knttäviivat ovat siis uonnoissti kaarvia ja homogninn magnttiknttä voi oa vain ikimäärin totta rajoittua aua.
3 763 ähkömagnttinn säti 3 Toisaata divrgnssin mrkitstä voidaan kuvaia suraavasti. Tarkastaan pintä kuutiota joka on miivataisssa kntässä ks. ohinn kuva Kokonaisvuo -aksia vastaan kohtisuorin sivujn äpi on τ siä :n - ja -aksin suuntaist komponntit ivät vi knttää -suuntaisn sivun äpi. amoin voidaan vuo aska muissa suunnissa ja kokonaisvuo on d τ ja siis.7 d im.8 τ τ Divrgnssi kuvaa siis pinssä tiavuudssa sntvän nttovuon tihttä. Jos divrgnssi häviää kutn magnttikntän tapauksssa mutta mös sähköknttä thjössä ks.. i nttovuo muutu ikä ähtitä tai niuja o. Toisaata sähkökntää voi oa ähtitä ja niuja i sähkövarauksia ja divrgnssi i isssä tapauksssa. häviä. Yhtäön. intgroitu muoto on d D d ρ d D.9 Q D-kntän ähtinä ja niuina ovat siis vapaat varaukst. astaavasti htäöidn. ja.9 avua voidaan E-kntän divrgnssi saada muotoon missä on kokonaisvaraustihs ja E ρ / ε. ρ ρ ρ p.
4 763 ähkömagnttinn säti 4 ρ P. p on poarisaatiovaraustihs. ähkökntän E ähtitä ja niuja ovat siis kaikki sstmin varaukst. Knttin D E ja P väistä htttä voidaan kuvata simrkiksi osittain ristaina tättä kondnsaattoria ks. kuva. D vakio E pinntnt ristssä P P D-knttä on sama thjössä kuin ristssäkin siä s snt vain johtavin konsnsaattorivjn vapaidn varaustn vaikutukssta. E-knttää vähntää ristainsn indusoitunut poarisoituma P sitn ttä niidn summa i D-knttä ps vakiona htäön.9 mukaan. Huomaa ttä P:n suunta on ngatiivissta varaukssta positiivisn. Poarisoituma snt ristainidn atomin tai mokin kokissa pinn varausjakauman muutoksn paikaisn sähkökntän E oc vaikutukssta. Mokit siis poarisoituvat ja saavat pinn dipoimomntin p. Jos N on mokin ukumäärätihs on P Np Nα ε E oc.3 missä α on kukin ristain ominainn mokuaarinn poarisoituvuus. Koska isotrooppisssa ainssa E oc E saadaan P χ E E ε.4 joka määritt ristn sähköisn suskptiivisuudn χ E. ähköinn siirtmä.9 voidaan siis kirjoittaa muotoon ε E P χ ε E ε ε E.5 D E r missä ε r on ristn suhtinn prmittiiviss. Huomaa ttä χ E ja ε r ovat aaduttomia ukuja. Kahdn jäkimmäisn Maw-htäön.3 4 havainnoistamisksi tutkimm viä roottorin määrittä.
5 763 ähkömagnttinn säti 5 Yisn vktorikntän roottori ng. cur i kirr pörr on toinn vktoriknttä jonka komponntti jossakin suunnassa saadaan askmaa :n sujttu viiva- i kirtointgraai tasossa joka on kohtisuorassa po. suuntaa vastaan ks. ohinn kuva. Kirtointgraai asktaan oikan kädn säännön mukaan. Kun intgraain sukma au pinn intgraain arvokin ähst noaa mutta intgraain ja aan suhd ähst ääristä arvoa.6 nuoi d im joka määritt :n roottorin po. nuon suunnassa. Lasktaan nt kirtointgraai normaaissa kartsisssa koordinaatistossa. Tarkastaan pistn mpäriä ovaa tason suuntaista niötä jonka sivujn pituudt ovat ja ks. ohinn kuva. Kirtointgraai tämän niön mpäri on d kun pinta-aa saadaan d im Yhtäön.6 mukaan tämä määritt roottorin komponntin -tasoa vastaan kohtisuorassa suunnassa i.8 Intgroimaa samaa tavaa - ja -tasoissa saadaan Koko roottorivktori voidaan siis sittää tutussa dtrminanttimuodossa.9.7
6 763 ähkömagnttinn säti 6 Huom.. aisia vktoriknttiä joidn roottori häviää sanotaan pörtttömiksi. Yhtäön.3 mukaan sim. staattinn ajaissti vakio sähköknttä on pörttön i E.3 Täainn vktoriknttä voidaan aina sittää ns. sähköisn skaaari potntiaain φ gradinttina i E - φ.3 täöinhän E - φ ja sanotaan po. vktorikntän ovan konsrvatiivinn. Huom.. Toisaata ähttön vktoriknttä kutn B B voidaan aina sittää ns. vktoripotntiaain A roottorina: B A.3 On kuitnkin huomattava ttä htäö.3 i määritt A:ta ksikäsittissti. Jos nimittäin A totuttaa htäön.3 niin A A A totuttaa sn mös kunhan A. Esim. A - φ totuttaa tämän hdon kaikia skaaariunktioia φ. Tiann on anaoginn sähköisn potntiaain kanssa johon isätt miivatainn vakio i muuta gradintin avua askttua sähköknttää. Tämä on ns. mittainvarianssi ja torttisn ktrodnamiikan prusähtökohtia. Paannmm asiaan möhmmin. Pörrhtö.3 voidaan siis mmärtää sitn ttä ajaissti muuttuva magnttiknttä aihuttaa pörtisn sähkökntän jonka pörr roottori on magnttikntän muutoksn suuntainn. amoin htäön.4 mukaan sähkövirta j tai ajaissti muuttuva sähköknttä aihuttaa pörtisn magnttikntän. Näidn dirntiaaimuotoistn htäöidn oha voidaan tarkasta mös niidn intgroituja muotoja. Intgroidaan ht..3 avoimn pinnan i jooin toksin ausn avua htäön vasn puoi saadaan muotoon d E d E.33 missä on sähkömotorinn voima i ähdjännit. Toisaata oikasta puosta saadaan B d t t Φ B d t.34 missä Φ on magnttinn kokonaisvuo po. pinnan äpi. aamm siis tutun tuoksn dφ.35 dt astaavasti htäöstä.4 saamm staattisssa d/dt i-magntoitunssa M tapauksssa intgroimaa i tutun Ampèrn kirtoain H d B d B d j d B d I.36 I
7 763 ähkömagnttinn säti 7 Huom.. Isotrooppisia dia- ja paramagnttisia mutta i rromagnttisia ainia magntoituma on vrrannoinn magnttiknttään B: M χ B B/.37 missä χ B on ns. magnttinn suskptiivisuus ja htäöstä. saadaan H χ B B B josta B r H.38 missä on ainn suhtinn prmabiittti. r - χ B -.39 Huom.. Toisin kuin B-kntän H-kntän knttäviivat ivät aina o jatkuvia siä H:n määritt-htäöstä. H B M saadaan.4 H B M M jotn pähomognisssa väiainssa jossa magntoituman divrgnssi voi oa H voi oa. H-kntää voi siis oa ähtitä jotn sn knttäviivat voivat oa päjatkuvia i akaa jostakin ja oppua jonnkin. umma H M on kuitnkin ähttön jotn muutokst H:ssa ja M:ssä kompnsoivat toisnsa. amoin ainn rajapinnaa H:n knttäviivat ovat päjatkuvia. Esim. sonoidin sisää ovan paramagnttisn sauvan ks. ohinn kuva äpi kukvat B:n knttäviivat ovat jatkuvia mutta M:n knttäviivat ovat päjatkuvia siä M sauvan sisää ja M sn ukopuoa. Koska H B M kuk sauvan sisää vastaavasti vähmmän H:n knttäviivoja kuin sn päistä äht ukopuoa ovaan avaruutn. Tarkastaan tämän jäkn himan tarkmmin Mawin kksimän siirtmävirran mrkitstä. Johdtaan auksi ns. jatkuvuushtäö.
8 763 ähkömagnttinn säti 8. Jatkuvuushtäö Kaikissa tunntuissa tiantissa on havaittu ttä sähkövaraus on säivä suur: s i voi hävitä ikä sitä voi sntä. Tämä säimisaki voidaan imaista varauksn jatkuvuushtäön avua. irtatihs j kujttaa pinta-akion d äpi d:n suuntaan sähkövarausta nopuda j d. Kun määritään sujtun pinnan pinta-akio suuntautuvaksi uospäin kujttaa j siis aikaksikössä :n sisä -d:n suuntaan varauksn j d.4 Koska varaus säi tät tämän auskkn oa sama kuin :n mpäröimässä tiavuudssa ovan kokonaisvarauksn muutosnopus i Q ρ dτ.4 d dt ρ dτ j d.43 Koska on avaruudssa paikaaan ova tiavuus ja ρ ρr t on d dt ρ ρ dτ dτ.44 t ovtamaa tätä htäön.43 vasmpaan puon ja Gaussin divrgnssiaustta oikaan puon saadaan ρ dτ j dτ.45 t Tämän htäön on otava voimassa kaikissa tiavuuksissa jotn intgrandin on otava ρ htäsuurt i j t ρ j t.46 Tämä on varauksn säimisain matmaattinn sitsmuoto joka tunntaan nimä kontinuitttihtäö i jatkuvuushtäö.. iirtmävirta Tarkastaan nt Ampèrn akia iman siirtmävirtaa i Mawin oppimassa muodossa H.47 j Koska H havaitaan ttä tämän mukaan pitäisi mös oa j. Toisaata jatkuvuushtäön mukaan tiantissa joissa varaustihs muuttuu ρ/t on
9 763 ähkömagnttinn säti 9 j ρ t Yhtäö.47 on siis ajasta riippuvissa tiantissa ristiriidassa varauksn säimisain kanssa. Tutkitaan mitn Ampèrn akia tuisi korjata jotta ristiriita saadaan häviämään. Ottamaa puoittain aikadrivaatta Gaussin aista havaitaan ttä D ρ.48 t D D ρ t t j.49 jotn D j.5 t Tämän avua saadaan ristiriita Ampèrn aissa häviämään. Jos nimittäin htäön.47 oika puo isätään trmi D saadaan htäö t D H j.5 t jonka kummankin puon divrgnssit ovat noia. Tämä on Mawin tädntämä Ampèrn aki ja trmi D/t on ns. siirtmävirta. J. C. Maw isäsi sn Ampèrn akiin v. 86 tkmänsä ajatuskokn prusta. Kokissti i siirtmävirran tarvtta Ampèrn aissa out siihn mnnssä havaittu siä sioin saavuttuia vaihtovirtojn taajuuksia D/t on häviävän pini. asta radioaatojn taajuuksia siirtmävirrasta tu mrkittävä. iirtmävirran isäs Ampèrn htäöön tk sähkömagntismista smmtrisn sähkön ja magntismin suhtn sitn ttä kun aradan ain mukaan muuttuva magnttiknttä tuottaa sähkökntän niin siirtmävirraa tädnntt Ampèrn htäö tuottaa magnttikntän muuttuvasta sähkökntästä. Huomaa ttä smmtria i kuitnkaan o tädinn koska magnttisia monopoja i magnttikntän ähtitä i o. Tarkastaan siirtmävirran suuruutta simrkkin avua. Esim.. Jos johtimn asttaan värähtmään vaihtuva sähköknttä E E cos ωt snt virtatihs j σe σe cos ωt. Jos mtai ε r on D ε E ε E cos ωt ja siirtmävirta D ωε sin ωt t E
10 763 ähkömagnttinn säti irtatihdn ja siirtmävirran maksimiarvojn suhd on σ ωε 9 / s kupari. ω D Esimrkiksi tavais vaihtovirra joa ω π 5 /s on siis j >> ja t siirtmävirran vaikutus voidaan unohtaa tavaisn johtavuusvirtaan vrrattuna. Esim.. irtajohtimn ukopuoa j mutta D/t voi oa. Tarkastaan D/t:n mrkitstä täaisssa tiantssa. Ohjataan pitkän kan äpi vaihtovirta I I sin ωt ks. ohinn kuva Jos auksi jättään siirtmävirta huomioimatta aihuttaa I kan sisä kntän B NI NI sin ωt.5 missä N on kirrostn ukumäärä/pituusksikkö. aradan ain mukaan tämä muuttuva magnttiknttä indusoi sähkökntän. ovtaan aradan akia kuvassa ovaan r- sätisn mprään: E d E d B d t πre NI sin ωt πr t E ω NI cosωt r.53 Tämän avua saadaan siirtmävirraksi D t ε E ω ε NI sin ωt r.54 t
11 763 ähkömagnttinn säti Nt voidaan tutkia oiko siirtmävirran huomiotta jättäminn aussa oikutttua. rrataan ohisssa kuvassa ovan simukan ABCD äpi kukvaa johdvirtaa siirtmävirtaan. Jos johdvirta >> siirtmävirta on kokonaisknttä kan sisää htäön.5 mukainn ja siirtmävirran aihuttama osuus siis vähäinn. Okoon sivun AB pituus jotn sn mittaisn simukan äpi kuk kan kirroksia N kappatta ja siis kokonaisvirta NI. Koska siirtmävirta on E:n suuntainn on sn vuo :n äpi D a d ω ε NI dr t r ω ε 4 NIa.55 missä D/t on approksimoitu kan ukopuoa noaksi. iirtmävirran ja johdvirran suhd on siis 4 ω ε NIa NI ω ε a.56 4 Jos ω/π MH ja a cm tämä suhd on -6. Tämä tarkoittaa ttä siirtmävirran osuus kan sisää on ovaan magnttiknttään on vähäinn. Kuitnkaan tämä i tarkoita sitä ttä sim. indusoitunut sähköknttä oisi kan sisää vähäinn tai ttä siirtmävirta i aihuttaisi MH:n taajuuda mrkittäviä imiöitä. Eo. tuokssta nähdään mös ttä siirtmävirran osuus kokonaismagnttikntästä kasvaa taajuudn niön mukaan nopa muutos suuri aikadrivaatta.
Suora. Määritelmä. Oletetaan, että n = 2 tai n = 3. Avaruuden R n suora on joukko. { p + t v t R},
Määritelmä Suora Oletetaan, että n = 2 tai n = 3. Avaruuden R n suora on joukko { p + t v t R}, missä p, v R n ja v 0. Tässä p on suoran jonkin pisteen paikkavektori ja v on suoran suuntavektori. v p LM1,
Lisätiedot2 Eristeet. 2.1 Polarisoituma
2 Eristeet Eristeissä kaikki elektronit ovat sitoutuneita atomeihin tai molekyyleihin, eivätkä voi siis liikkua vapaasti kuten johdeelektronit johteissa. Ulkoinen sähkökenttä aiheuttaa kuitenkin vähäisiä
LisätiedotLuku 5. Johteet. 5.1 Johteiden vaikutus sähkökenttään E = 0 E = 0 E = 0
Luku 5 Johteet 5.1 Johteiden vaikutus sähkökenttään Johteessa osa atomien elektroneista on ns. johde-elektroneja, jotka pääsevät vapaasti liikkumaan sähkökentän vaikutuksesta. Hyvässä johteessa (kuten
LisätiedotRadioastronomian käsitteitä
Radioastronomian käsitteitä allonpituusalue ~ 100 m - 1 mm MHz 300 GHz Leveä aallonpituusalue: erilaisia antenneja, monenlaista tekniikkaa Ei (suoraan) kuvia Signaali yleensä
LisätiedotSähköstaattinen energia
Luku 4 Sähköstaattinen energia oiman, työn ja energian käsitteet ovat keskeisiä fysiikassa. Sähkö- ja magneettikenttiä mitataan voimavaikutuksen kautta. Kun voima vaikuttaa varaukselliseen hiukkaseen,
LisätiedotSähköstaattinen energia
Luku 4 Sähköstaattinen energia oiman, työn ja energian käsitteet ovat keskeisiä kaikessa fysiikassa. Sähköja magneettikenttiä mitataan voimavaikutuksen kautta. Kun voima vaikuttaa varaukselliseen hiukkaseen,
LisätiedotMagneettiset materiaalit ja magneettikentän energia
agneettiset ateriaait ja agneettikentän energia ateriaait jaetaan agneettisten oinaisuuksiensa ukaan koeen uokkaan: diaagneettiset, paraagneettiset ja ferroagneettiset aineet. ateria koostuu atoeista,
Lisätiedot3 SIGNAALIN SUODATUS 3.1 SYSTEEMIN VASTE AIKATASOSSA
S I G N A A L I T E O R I A, O S A I I I TL98Z SIGNAALITEORIA, OSA III 44 3 Signaalin suodaus...44 3. Sysmin vas aikaasossa... 44 3. Kausaalisuus a sabiilisuus... 46 3.3 Vas aauusasossa... 46 3.4 Ampliudivas
LisätiedotSATE.10xx Staattisen kenttäteorian laajentaminen Sähkömagneettiseksi kenttäteoriaksi syksy 2012
SATE.0 Staattisn knttätorian laantainn Sähköagnttisksi knttätoriaksi sks 0 /6 Laskuharoitus 5 / Sähköagnttist aalton polarisoituinn a tninn väliainsta toisn Thtävä. a) Määritä tniskrroin 50 kh:n taauudlla
Lisätiedot- Kahden suoran johtimen välinen magneettinen vuorovaikutus I 1 I 2 I 1 I 2. F= l (Ampèren laki, MAOL s. 124(119) Ampeerin määritelmä (MAOL s.
7. KSS: Sähkömagnetismi (FOTON 7: PÄÄKOHDAT). MAGNETSM Magneettiset vuoovaikutukset, Magneettikenttä B = magneettivuon tiheys (yksikkö: T = Vs/m ), MAO s. 67, Fm (magneettikenttää kuvaava vektoisuue; itseisavona
LisätiedotSATE1120 Staattinen kenttäteoria kevät / 5 Laskuharjoitus 2 / Coulombin laki ja sähkökentänvoimakkuus
AT taattinen kenttäteoria kevät 6 / 5 Laskuharjoitus / Coulombin laki ja sähkökentänvoimakkuus Tehtävä Kaksi pistevarausta ja sijaitsevat x-tason pisteissä r x e x e ja r x e x e. Mikä ehto varauksien
LisätiedotMS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 9: Greenin lause
MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 9: Greenin lause Antti Rasila Aalto-yliopisto Syksy 2015 Antti Rasila (Aalto-yliopisto) MS-A0305 Syksy 2015 1 / 19 Esimerkki Olkoon F : R 3 R 3 vakiofunktio
LisätiedotRATKAISUT: 21. Induktio
Physica 9 2. painos 1(6) ATKAISUT ATKAISUT: 21.1 a) Kun magneettienttä muuttuu johdinsilmuan sisällä, johdinsilmuaan indusoituu lähdejännite. Tätä ilmiötä utsutaan indutiosi. b) Lenzin lai: Indutioilmiön
LisätiedotHavainnollistuksia: Merkitään w = ( 4, 3) ja v = ( 3, 2). Tällöin. w w = ( 4) 2 + ( 3) 2 = 25 = 5. v = ( 3) = 13. v = v.
Havainnollistuksia: Merkitään w = ( 4, 3) ja v = ( 3, 2). Tällöin w = w w = ( 4) 2 + ( 3) 2 = 25 = 5 v = v v = ( 3) 2 + 2 2 = 13. w =5 3 2 v = 13 4 3 LM1, Kesä 2014 76/102 Normin ominaisuuksia I Lause
LisätiedotMiehitysluvuille voidaan kirjoittaa Maxwell Boltzmann jakauman mukaan. saamme miehityslukujen summan muodossa
S-4.7 Fysiia III (EST) Tetti..6. Tarastellaa systeemiä, jossa ullai hiuasella o olme mahdollista eergiatasoa, ε ja ε, missä ε o eräs vaio. Oletetaa, että systeemi oudattaa Maxwell-Boltzma jaaumaa ja, että
Lisätiedot2. Laskuharjoitus 2. siis. Tasasähköllä Z k vaipan resistanssi. Muilla taajuuksilla esim. umpinaiselle koaksiaalivaipalle saadaan = =
2 Lasuarjoitus 2 21 Kytentäimpedanssin asenta Mitä taroittaa ytentäimpedanssi? 5 ma:n suuruinen äiriövirta oasiaaiaapein vaipassa (uojoto) aieuttaa 1 mv:n suuruisen äiriöjännitteen 1 m:n mataa Miä on ytentäimpedanssin
LisätiedotPreliminäärikoe Pitkä Matematiikka 3.2.2009
Preliminäärikoe Pitkä Matematiikka..9 x x a) Ratkaise yhtälö =. 4 b) Ratkaise epäyhtälö x > x. c) Sievennä lauseke ( a b) (a b)(a+ b).. a) Osakkeen kurssi laski aamupäivällä,4 % ja keskipäivällä 5,6 %.
LisätiedotSähköstatiikka ja magnetismi Sähkömagneetinen induktio
Sähköstatiikka ja magnetismi Sähkömagneetinen induktio Antti Haarto.05.013 Magneettivuo Magneettivuo Φ on magneettivuon tiheyden B ja sen läpäisemän pinta-alavektorin A pistetulo Φ B A BAcosθ missä θ on
LisätiedotMuodonmuutostila hum 30.8.13
Muodonmuutostila Tarkastellaan kuvan 1 kappaletta Ω, jonka pisteet siirtvät ulkoisen kuormituksen johdosta siten, että siirtmien tapahduttua ne muodostavat kappaleen Ω'. Esimerkiksi piste A siirt asemaan
LisätiedotPythagoraan polku 16.4.2011
Pythagoraan polku 6.4.20. Todista väittämä: Jos tasakylkisen kolmion toista kylkeä jatketaan omalla pituudellaan huipun toiselle puolelle ja jatkeen päätepiste yhdistetään kannan toisen päätepisteen kanssa,
Lisätiedot4. Käyrän lokaaleja ominaisuuksia
23 VEKTORIANALYYSI Luento 3 4 Käyrän lokaaleja ominaisuuksia Käyrän tangentti Tarkastellaan parametrisoitua käyrää r( t ) Parametrilla t ei tarvitse olla mitään fysikaalista merkitystä, mutta seuraavassa
LisätiedotSATE2180 Kenttäteorian perusteet Faradayn laki ja sähkömagneettinen induktio Sähkötekniikka/MV
SATE2180 Kenttäteorian perusteet Faradayn laki ja sähkömagneettinen induktio Sähkötekniikka/MV Faradayn laki E B t Muuttuva magneettivuon tiheys B aiheuttaa ympärilleen sähkökentän E pyörteen. Sähkökentän
LisätiedotPalkkielementti hum 3.10.13
Palilmntti hum.0. Palilmnttjä Tarastllaan tässä sitysssä vain Eulr-Brnoullin palitoriaan prustuvia palilmnttjä. Tässä palitoriassa olttaan, ttä palin poiiliaus säilyy taivutttunain tasona, joa on ohtisuorassa
LisätiedotV astaano ttav aa antennia m allinnetaan k u v an 2-1 8 m u k aisella piirillä, jo ssa o n jänniteläh d e V sarjassa
Antennit osana viestintäjärjestelm ää Antennien pääk äy ttö tark o itu s o n to im inta v iestintäjärjestelm issä. V astaano ttav aa antennia m allinnetaan k u v an 2-1 8 m u k aisella piirillä, jo ssa
LisätiedotSMG-5250 Sähkömagneettinen yhteensopivuus (EMC) Jari Kangas Tampereen teknillinen yliopisto Elektroniikan laitos
SMG-5250 Sähkömagneettinen yhteensopivuus (EMC) Jari Kangas jari.kangas@tut.fi Tampereen teknillinen yliopisto Elektroniikan laitos Sähkömagnetiikka 2009 1 Sähköstatiikka Coulombin laki ja sähkökentän
LisätiedotELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2016)
ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2016) Henrik Wallén / versio 13. lokakuuta 2016 Luentoviikko 7 Dynaamiset kentät (Ulaby, luku 6) Maxwellin yhtälöt Faradayn induktiolaki ja Lenzin laki Muuntaja Generaattori
LisätiedotDiplomi-insinöörien ja arkkitehtien yhteisvalinta - dia-valinta 2010 Insinöörivalinnan fysiikan koe 2.6.2010, malliratkaisut
A1 Diplomi-insinöörin ja arkkithtin yhtisalinta - dia-alinta 2010 Alla on lutltu kuusi suurtta skä annttu taulukoissa kahdksan lukuaroa ja kahdksan SI-yksikön symbolia. Yhdistä suurt oikan suuruusluokan
Lisätiedot= vakio = λ. V (x) V (0) = V (l) = 0.
6. Aatoyhtäö I 6.1. Ratkaisu Fourier-sarjojen avua. Oetetaan, että värähteevän angan muodon hetkeä t = määrää funktio u ja nopeuden funktio u 1. Otetaan tehtäväksi määrätä seuraavan akuarvo- reuna-arvotehtävän
LisätiedotHarjoitus 2. 10.9-14.9.2007. Nimi: Op.nro: Tavoite: Gradientin käsitteen sisäistäminen ja omaksuminen.
SMG-1300 Sähkömagneettiset kentät ja aallot I Harjoitus 2. 10.9-14.9.2007 Nimi: Op.nro: Tavoite: Gradientin käsitteen sisäistäminen ja omaksuminen. Tehtävä 1: Harjoitellaan ensinmäiseksi ymmärtämään lausekkeen
LisätiedotMS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 10: Stokesin lause
MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 10: Stokesin lause Antti Rasila Matematiikan ja systeemianalyysin laitos Aalto-yliopisto Syksy 2016 Antti Rasila (Aalto-yliopisto) MS-A0305 Syksy
Lisätiedotl s, c p T = l v = l l s c p. Z L + Z 0
1.1 i k l s, c p Tasajännite kytketään hetkellä t 0 johtoon, jonka pituus on l ja jonka kapasitanssi ja induktanssi pituusyksikköä kohti ovat c p ja l s. Mieti, kuinka virta i käyttäytyy ajan t funktiona
LisätiedotSähkömagneettinen induktio
Luku 7 Sähkömagneettinen induktio Oppimateriaali RMC luku 11 ja CL 8.1; esitiedot KSII luku 5. Toistaiseksi olemme tarkastelleet vain ajasta riippumattomia kenttiä. Ne voi mainiosti kuvitella kenttäviivojen
LisätiedotAaltojen heijastuminen ja taittuminen
Luku 11 Aaltojen heijastuminen ja taittuminen Tässä luvussa käsitellään sähkömagneettisten aaltojen heijastumista ja taittumista väliaineiden rajapinnalla. Rajoitutaan monokromaattisiin aaltoihin ja oletetaan
LisätiedotSähkömagneettisen sironnan numeerinen simulointi
Keijo Mattila Sähkömagneettisen sironnan numeerinen simulointi Tietotekniikan (tieteellinen laskenta) pro gradu -tutkielma 12. tammikuuta 2004 Jyväskylän yliopisto Tietotekniikan laitos Jyväskylä Tekijä:
LisätiedotKuvan 9.1 mukaisessa ajatuskokeessa varataan kondensaattoria sähkövirralla I. Ampèren lain mukaan S 1. kondensaattorilevyt
Luku 9 Maxwellin yhtälöt Nyt meillä on koossa elektrodynamiikan peruspilarit sillä tasolla, jolla ne tunnettiin 1860-luvun alussa. Maxwell huomasi yhtälöissä piilevän teoreettisen ongelman: Mitä tapahtuu,
LisätiedotF dr = F NdS. VEKTORIANALYYSI Luento Stokesin lause
91 VEKTORIANALYYI Luento 13 9. tokesin lause A 16.5 tokesin lause on kuin Gaussin lause, mutta yhtä dimensiota alempana: se liittää toisiinsa kentän derivaatasta pinnan yli otetun integraalin ja pinnan
LisätiedotMagneettinen energia
Luku 11 Magneettinen energia 11.1 Kelojen varastoima energia Sähköstatiikan yhteydessä havaittiin, että kondensaattori kykenee varastoimaan sähköstaattista energiaa. astaavalla tavalla kela, jossa kulkee
Lisätiedot4. SÄHKÖMAGNEETTINEN INDUKTIO
4. SÄHKÖMAGNEETTINEN INDUKTIO Magneettivuo Magneettivuo Φ määritellään vastaavalla tavalla kuin sähkövuo Ψ Magneettivuo Φ on magneettivuon tiheyden B ja sen läpäisemän pinta-alan A pistetulo Φ= B A= BAcosθ
LisätiedotSähköstatiikan laskuissa useat kaavat yksinkertaistuvat hieman, jos vakio C kirjoitetaan muotoon
30 SÄHKÖVAKIO 30 Sähkövakio ja Coulombin laki Coulombin lain mukaan kahden tyhjiössä olevan pistevarauksen q ja q 2 välinen voima F on suoraan verrannollinen varauksiin ja kääntäen verrannollinen varausten
LisätiedotELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)
ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015) Henrik Wallén Luentoviiko 7 / versio 28. lokakuuta 2015 Dynaamiset kentät (Ulaby, luku 6) Maxwellin yhtälöt Faradayn induktiolaki ja Lenzin laki Muuntaja Moottori ja
LisätiedotLukuteorian kertausta ja syvennystä
Lukuteorian kertausta ja syvennystä Tehtäviä jaoisuudesta 1. Okoot a, b, c ja d kokonaisukuja, joie a c ja (a c) (ab + cd). Osoita, että (a c) (ad + bc).. Okoon n pariton positiivinen kokonaisuku. Osoita,
LisätiedotJakso 10. Tasavirrat. Tasaantumisilmiöt. Vaihtovirrat. Sarja- ja lineaaripiirit. Maxwellin yhtälöt. (Kuuluu kurssiin Sähkömagnetismi, LuTK)
Jakso 10. Tasavirrat. Tasaantumisilmiöt. Vaihtovirrat. Sarja- ja linaaripiirit. Maxwllin yhtälöt. (Kuuluu kurssiin Sähkömagntismi, LuTK) Näytä tai jätä tarkistttavaksi tämän jakson pakollist thtävät viimistään
LisätiedotLuvun 10 laskuesimerkit
Luvun 10 laskuesimerkit Esimerkki 10.1 Tee-se-itse putkimies ei saa vesiputken kiinnitystä auki putkipihdeillään, joten hän päättää lisätä vääntömomenttia jatkamalla pihtien vartta siihen tiukasti sopivalla
LisätiedotSuuntaavuus ja vahvistus Aukkoantennien tapauksessa suuntaavuus saadaan m uotoon (luku 7.3.1 ) E a 2 ds
Suuntaavuus ja vahvistus Aukkoantennien tapauksessa suuntaavuus saadaan m uotoon (luku 7.3.1 ) Täm ä olettaa, että D = 4π λ 2 S a E a ds 2. (2 40 ) S a E a 2 ds Pääkeila aukon tasoa koh tisuoraan suuntaan
LisätiedotSISÄLTÖ Venymän käsite Liukuman käsite Venymä ja liukuma lujuusopin sovelluksissa
SISÄLTÖ Venymän käsite Liukuman käsite Venymä ja liukuma lujuusopin sovelluksissa 1 SISÄLTÖ 1. Siirtymä 2 1 2.1 MUODONMUUTOS Muodonmuutos (deformaatio) Tapahtuu, kun kappaleeseen vaikuttaa voima/voimia
LisätiedotLujuusopin jatkokurssi IV.1 IV. KUORIEN KALVOTEORIAA
Lujuusoin jatkokussi IV. IV. KUORIE KALVOTEORIAA Kuoien kalvoteoiaa Lujuusoin jatkokussi IV. JOHDATO Kuoiakenteen keskiinta on jo ennen muoonmuutoksia kaaeva inta. Kaaevasta muoosta seuaa että keskiinnan
LisätiedotMääritetään vääntökuormitetun sauvan kiertymä kimmoisella kuormitusalueella Tutkitaan staattisesti määräämättömiä vääntösauvoja
TAVOITTEET Tutkitaan väännön vaikutusta suoraan sauvaan Määritetään vääntökuormitetun sauvan jännitysjakauma Määritetään vääntökuormitetun sauvan kiertymä kimmoisella kuormitusalueella Tutkitaan staattisesti
LisätiedotSuorat ja tasot, L6. Suuntajana. Suora xy-tasossa. Suora xyzkoordinaatistossa. Taso xyzkoordinaatistossa. Tason koordinaattimuotoinen yhtälö.
Suorat ja tasot, L6 Suora xyz-koordinaatistossa Taso xyz-koordinaatistossa stä stä 1 Näillä kalvoilla käsittelemme kolmen laisia olioita. Suora xyz-avaruudessa. Taso xyz-avaruudessa. Emme nyt ryhdy pohtimaan,
LisätiedotMS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 8: Divergenssi ja roottori. Gaussin divergenssilause.
MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 8: Divergenssi ja roottori. Gaussin divergenssilause. Antti Rasila Aalto-yliopisto Syksy 2015 Antti Rasila (Aalto-yliopisto) MS-A0305 Syksy 2015
LisätiedotYHDYSKUNTALAUTAKUNTA TALOUSARVIOEHDOTUS 2018 TALOUSSUUNNITELMA
YHDYSKUNTALAUTAKUNTA TALOUSARVIOEHDOTUS 2018 TALOUSSUUNNITELMA 2018-2020 TOIMIALA 50 YHDYSKUNTAPALVELUT P A L V E L U 5 0 0 T E K N I S E N J A Y M P Ä R I S T Ö T O I M E N H A L L I N T O J A M A A S
LisätiedotSähkömagneettinen induktio
Sähkömagneettinen induktio Vuonna 1831 Michael Faraday huomasi jotakin, joka muuttaisi maailmaa: sähkömagneettisen induktion. ( Magneto-electricity ) M. Faraday (1791-1867) M.Faraday: Experimental researches
LisätiedotOsoitetaan esimerkin avulla, että valonnopeuden invarianssi johtaa myös välimatkojen suhteellisuuteen. Puhutaan pituuden kontraktiosta.
Pituuden kontraktio Luento Luento Osoitetaan esimerkin avua, että vaonnopeuden invarianssi johtaa myös väimatkojen suhteeisuuteen Puhutaan pituuden kontraktiosta Ks kuvaa aa Maire istuu junassa (koord
LisätiedotTekijä Pitkä matematiikka On osoitettava, että jana DE sivun AB kanssa yhdensuuntainen ja sen pituus on 4 5
Tekijä Pitkä matematiikka 6..06 8 On osoitettava, että jana DE sivun AB kanssa yhdensuuntainen ja sen pituus on 5 sivun AB pituudesta. Pitää siis osoittaa, että DE = AB. 5 Muodostetaan vektori DE. DE =
LisätiedotTarkastellaan yksinkertaista virtasilmukkaa, jossa kulkee virta I ja jonka vastus on R. Liitetään virtapiiriin jännitelähde V.
Luku 8 Magneettinen energia Luvussa 4 nähtiin, että staattiseen sähkökenttään liittyy tietty energia. Näin on myös magneettikentän laita, sillä Faradayn lain mukaan magneettikentän muuttaminen aiheuttaa
Lisätiedot203 Asetetaan neliöt tasoon niin, että niiden keskipisteet yhtyvät ja eräiden sivujen välille muodostuu 45 kulma.
Pyramidi 3 Geometria tehtävien ratkaisut sivu 1 201 202 Saadaan tapaukset 1) Tason suorat l ja m voivat olla yhdensuuntaiset, mutta eri suorat, jolloin niillä ei ole yhteisiä pisteitä. l a) A B C A B C
LisätiedotSATE2180 Kenttäteorian perusteet / 5 Laskuharjoitus 2 / Coulombin ja Gaussin lait -> sähkökentän voimakkuus ja sähkövuon tiheys
ATE180 Kenttäteoian peusteet 018 1 / Tehtävä 1. Pisteessä P 1 (,, -4) sijaitsee - mc suuuinen negatiivinen vaaus ja pisteessä P (1, -4, ) on positiivinen C vaaus. Määitä positiiviseen vaaukseen vaikuttava
LisätiedotYleisen antennin säteily k enttien ratk aisem isen v aih eet:
Sä te ily k e n ttie n ra tk a ise m in e n Yleisen antennin säteily k enttien ratk aisem isen v aih eet: 1. E tsi A integ roim alla y h tälö A = µ e jβr 4π r V Je j βˆr r dv, (40 ) 2. L ask e E E = jωa
Lisätiedot& # # w. œ œ œ œ # œ œ œ œ œ # œ w. # w nœ. # œ œ œ œ œ # œ w œ # œ œ œ Œ. œ œ œ œ œ œ œ œ # œ w. œ # œ œ œ w œ œ w w w w. W # w
Epainn muis (1.1., 6.12.) # œ œ œ œ œ # œ w i nun Kris lis sä py hää muis tus Tofia (6.1.) jo Jo pai a, y lis n [Ba li nu a, os,] kun ni, l nä ru k, i dän Ju ma lis, y lis ka i dän h tm h nk sl nu a, o
Lisätiedott P1 `UT. Kaupparek. nro Y-tunnus Hämeenlinnan. hallinto- oikeudelle. Muutoksenhakijat. 1( UiH S<
1(0 1 4 1 1 4 UiH 0 0 0 1 S< A S I A N A J O T O I M I S T O O S S I G U S T A F S S O N P L 2 9, Ra u h a n k a t u 2 0, 1 5 1 1 1 L a h t i P u h e l i n 0 3 / 7 8 1 8 9 6 0, G S M 0 5 0 0 / 8 4 0 5
LisätiedotYlioppilastutkintolautakunta S t u d e n t e x a m e n s n ä m n d e n
Ylioilastutkintolautakunta S t u d e n t e a m e n s n ä m n d e n MATEMATIIKAN KOE PITKÄ OPPIMÄÄRÄ 904 HYVÄN VASTAUKSEN PIIRTEITÄ Alla oleva vastausten iiteiden sisältöjen isteitysten luonnehdinta ei
LisätiedotTee konseptiin pisteytysruudukko! Muista kirjata nimesi ja ryhmäsi. Lue ohjeet huolellisesti
MAA8 Ko 5..04 T konsptiin pisttsruudukko! Muista kirjata nimsi ja rhmäsi. Lu ohjt huolllissti A-Osio: Ei saa kättää laskinta. MAOL saa olla alusta asti kätössä. Maksimissaan h aikaa suorittaa A- Osio.
LisätiedotLämmönsiirto (ei tenttialuetta)
ämmönsiirto um 4..3 ämmönsiirto (i tnttialutta) rminologiaa ämpötila on suur, joka kuvaa, mitn kuuma jokin sin tai ain on. ämpötilaa (lat. tmpratura) mitataan SI-järjstlmässä klvinillä (K) tai clsiusastilla
Lisätiedot1.1 Vektorit. MS-A0007 Matriisilaskenta. 1.1 Vektorit. 1.1 Vektorit. Reaalinen n-ulotteinen avaruus on joukko. x 1. R n. 1. Vektorit ja kompleksiluvut
ja kompleksiluvut ja kompleksiluvut 1.1 MS-A0007 Matriisilaskenta 1. ja kompleksiluvut Nuutti Hyvönen, c Riikka Kangaslampi Matematiikan ja systeemianalyysin laitos Aalto-yliopisto 26.10.2015 Reaalinen
LisätiedotDI matematiikan opettajaksi: Täydennyskurssi, kevät 2010 Luentorunkoa ja harjoituksia viikolle 11: ti klo 13:00-15:30
DI matematiikan opettajaksi: Tädennskurssi, kevät Luentorunkoa ja harjoituksia viikolle : ti 6 klo :-5: Kädään läpi: funktioita f : D f R n R m ja integrointia R n :ssä Oletetaan, että, R n ovat mielivaltaisia
LisätiedotMonisilmukkainen vaihtovirtapiiri
Monisilmukkainen vaihovirapiiri Oeaan arkaselun koheeksi RLC-vaihovirapiiri jossa on käämejä, vasuksia ja kondensaaoreia. Kykenä Tarkasellaan virapiiriä, jossa yksinkeraiseen RLC-piiriin on kodensaaorin
Lisätiedota) Lasketaan sähkökenttä pallon ulkopuolella
Jakso 2. Gaussin laki simerkki 2.1: Positiivinen varaus Q on jakautunut tasaisesti R-säteiseen palloon. Laske sähkökenttä pallon a) ulkopuolella ja b) sisäpuolella etäisyydellä r pallon keskipisteestä.
LisätiedotVAASAN YLIOPISTO TEKNILLINEN TIEDEKUNTA SÄHKÖTEKNIIKKA. Maarit Vesapuisto SATE.2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA. Opetusmoniste: Antennit
VAASAN YLIOPISTO TEKNILLINEN TIEDEKUNTA SÄHKÖTEKNIIKKA Maarit Vesapuisto SATE.010 DYNAAMINEN KENTTÄTEOIA Opetusmoniste: Antennit Vaasassa 04.1.009 ALKULAUSE Tämä opetusmoniste laadittiin marras-joulukuun
LisätiedotMustan kappaleen säteily
Mustan kappaleen säteily Musta kappale on ideaalisen säteilijän malli, joka absorboi (imee itseensä) kaiken siihen osuvan säteilyn. Se ei lainkaan heijasta eikä sirota siihen osuvaa säteilyä, vaan emittoi
Lisätiedoton myös magneettikentän laita, sillä Faradayn lain mukaan magneettikentän muuttaminen aiheuttaa muutosta vastustavan voiman ja siten magneettikentän
Luku 8 Magneettinen energia Luvussa 4 nähtiin, että staattiseen sähkökenttään liittyy tietty energia. Näin on myös magneettikentän laita, sillä Faradayn lain mukaan magneettikentän muuttaminen aiheuttaa
LisätiedotSATE2140 Dynaaminen kenttäteoria syksy /6 Laskuharjoitus 5 / Sähkömagneettisten aaltojen eteneminen väliaineessa ja väliaineesta toiseen
SAT14 Dnaainn knttätoria sks 16 1 /6 Laskuharjoitus 5 / Sähköagnttistn aaltojn tninn väliainssa ja väliainsta toisn Thtävä 1. Alulla 1 r1 =,5, r1 = 1 ja =, alu on vapaa tila (fr spac). Määritä suhtt h
LisätiedotSähkömagneettinen induktio
Luku 7 Sähkömagneettinen induktio Toistaiseksi on tarkasteltu vain ajasta riippumattomia kenttiä. Ne voi mainiosti kuvitella kenttäviivojen avulla, joten emme ole törmänneet mihinkään, mikä puolustaisi
LisätiedotTalousmatematiikan perusteet, ORMS1030
Tamprn ksäyliopisto, 2015-2016 Talousmatmatiikan prustt, ORMS1030 1. väliko, (ti 15.12.2015) Ratkais 3 thtävää. Kokssa saa olla mukana laskin (myös graafinn laskin on sallittu) ja taulukkokirja (MAOL tai
Lisätiedot4. Putkivirtaus 4. PUTKIVIRTAUS. 4.1 Virtauslajit ja Reynoldsin luku. 4.2 Putkivirtauksen häviöt
4. Putkivirtaus 4. PUTKIVIRTAUS Brnoullin yhtälön yhtydssä todttiin todllisssa virtauksssa syntyvän aina häviöitä, jotka muuttuvat lämmöksi. Putkivirtauksssa nämä häviät näkyvät painn laskuna virtaussuunnassa
LisätiedotTalousmatematiikan perusteet, L2 Kertaus Aiheet
Talousmatematiikan perusteet, L2 Kertaus 1 Laskutoimitukset tehdään seuraavassa järjestyksessä 1. Sulkujen sisällä olevat lausekkeet (alkaen sisältä ulospäin) 2. potenssit ja juurilausekkeet 3. kerto-
LisätiedotELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)
ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015) Henrik Wallén Luentoviiko 3 / versio 23. syyskuuta 2015 Vektorianalyysi (Ulaby, luku 3) Koordinaatistot Viiva-, pinta- ja tilavuusalkiot Koordinaattimuunnokset Nablaoperaatiot
LisätiedotJuuri 4 Tehtävien ratkaisut Kustannusosakeyhtiö Otava päivitetty Kertaus. b) B = (3, 0, 5) K2. 8 ( 1)
Kertaus K1. a) OA i k b) B = (, 0, 5) K. K. a) AB (6 ( )) i () ( ( 7)) k 8i 4k AB 8 ( 1) 4 64116 819 b) 1 1 AB( ( 1)) i 1 i 4 AB ( ) ( 4) 416 0 45 5 K4. a) AB AO OB OA OB ( i ) i i i 5i b) Pisteen A paikkavektori
LisätiedotNäytä tai jätä tarkistettavaksi tämän jakson tehtävät viimeistään tiistaina 18.6. ylimääräisessä tapaamisessa.
Jkso 12. Sähkömgneettinen induktio Tässä jksoss käsitellään sähkömgneettist induktiot, jok on tärkeimpiä sioit sähkömgnetismiss. Tätä tphtuu koko jn rkisess ympäristössämme, vikk emme sitä välttämättä
LisätiedotEMC Johdanto EMC. Miksi? Elektroniikan käytön voimakas kasvu mobiililaitteet, sulautetut järjestelmät
EMC Johdanto EMC Mitä tarkoittaa EMC? ElectroMagnetic Compatibility Sähköisen laitteen kyky toimia laboratorion ulkopuolella laite ei aiheuta häiriöitä muille lähietäisyydellä oleville laitteille laitteen
LisätiedotRistitulolle saadaan toinen muistisääntö determinantin avulla. Vektoreiden v ja w ristitulo saadaan laskemalla determinantti
14 Ristitulo Avaruuden R 3 vektoreille voidaan määritellä pistetulon lisäksi niin kutsuttu ristitulo. Pistetulosta poiketen ristitulon tulos ei ole reaaliluku vaan avaruuden R 3 vektori. Ristitulosta on
LisätiedotSATE1120 Staattinen kenttäteoria kevät / 5 Laskuharjoitus 14: Indusoitunut sähkömotorinen voima ja kertausta magneettikentistä
ATE112 taattinen kenttäteoria kevät 217 1 / 5 Tehtävä 1. Alla esitetyn kuvan mukaisesti y-akselin suuntainen sauvajohdin yhdistää -akselin suuntaiset johteet (y = ja y =,5 m). a) Määritä indusoitunut jännite,
LisätiedotMagneettikenttä ja sähkökenttä
Magneettikenttä ja sähkökenttä Gaussin laki sähkökentälle suljettu pinta Ampèren laki suljettu käyrä Coulombin laki Biot-Savartin laki Biot-Savartin laki: Onko virtajohdin entisensä? on aina kuvan tasoon
LisätiedotSähköstatiikka ja magnetismi
Sähköstatiikka ja magnetismi Johdatus magnetismiin Antti Haarto 19.11.2012 Magneettikenttä Sähkövaraus aiheuttaa ympärilleen sähkökentän Liikkuva sähkövaraus saa aikaan ympärilleen myös magneettikentän
LisätiedotLIITE 8A: RAKENNELUVUN 137 YHTÄLÖITÄ
LIITE 8A: RAKENNELUVUN 37 YHTÄLÖITÄ Raknnluvusta 37 on tämän työn yhtydssä syntynyt yli 00 yhtälöä, joista 00 yhtälöä on analysoitu. Näistä on osoittautunut 70 yhtälöä milnkiintoisiksi ja saman vrran otaksutaan
LisätiedotLuvun 10 laskuesimerkit
Luvun 10 laskuesimerkit Esimerkki 11.1 Sigge-serkku tasapainoilee sahapukkien varaan asetetulla tasapaksulla puomilla, jonka pituus L = 6.0 m ja massa M = 90 kg. Sahapukkien huippujen välimatka D = 1.5
LisätiedotAaltojen heijastuminen ja taittuminen
Luku 11 Aaltojen heijastuminen ja taittuminen Tässä luvussa käsitellään sähkömagneettisten aaltojen heijastumista ja taittumista väliaineiden rajapinnalla. Rajoitutaan monokromaattisiin aaltoihin ja oletetaan
LisätiedotS205 Lineaarinen hammashihnaservokäyttö (0,9 op)
LTY / Säkötekniikan osasto Säätö- ja digitaaitekniikan aboratorio BL40A0600 Säätötekniikan ja signaainkäsitteyn työkurssi S05 Lineaarinen aasinaservokäyttö (09 op) Työoje OHDANTO Työssä käsiteään etusivun
LisätiedotFYSIIKKA (FY91): 9. KURSSI: Kertauskurssi KOE 30.01.2014 VASTAA KUUTEEN (6) TEHTÄVÄÄN!!
FYSIIKKA (FY91): 9. KURSSI: Kertauskurssi KOE 30.01.2014 VASTAA KUUTEEN (6) TEHTÄVÄÄN!! 1. Vastaa, ovatko seuraavat väittämät oikein vai väärin. Perustelua ei tarvitse kirjoittaa. a) Atomi ei voi lähettää
Lisätiedot766320A SOVELTAVA SÄHKÖMAGNETIIKKA, ohjeita tenttiin ja muutamia teoriavinkkejä sekä pari esimerkkilaskua
7663A OVLTAVA ÄHKÖMAGNTIIKKA, ohjeita tenttiin ja muutamia teoriavinkkejä sekä pari esimerkkilaskua 1. Lue tenttitehtävä huolellisesti. Tehtävä saattaa näyttää tutulta, mutta siinä saatetaan kysyä eri
LisätiedotMb8 Koe Kuopion Lyseon lukio (KK) sivu 1/2
Mb8 Koe 0.11.015 Kuopion Lyseon lukio (KK) sivu 1/ Kokeessa on kaksi osaa. Osa A ratkaistaan tehtäväpaperille ja osa B ratkaistaan konseptipaperille. Osa A: saat käyttää taulukkokirjaa mutta et laskinta.
LisätiedotLaske relaksaatiotaajuus 7 µm (halk.) solulle ja 100 µm solulle.
TEKNILLINEN KORKEAKOULU HARJOITUSTEHTÄVÄT Sähkömagneettisten kenttien ja optisen säteilyn biologiset 31.10.2005 vaikutukset ja mittaukset 1(5) Kari Jokela Säteilyturvakeskus HARJOITUSTEHTÄVÄ 1 Laske relaksaatiotaajuus
LisätiedotKARTIOHAMMASPYÖRÄT. Tekniset tiedot OIKEA ASENNUSMITTA LIIAN PIENI ASENNUSMITTA LIIAN SUURI ASENNUSMITTA 1:26
KRTIOMMSPYÖRÄT Tekniset tieot Kartiohammasvaihe on vaihe, jossa on pituussuuntaiset ristiakselit. Tämä eellyttää useimmissa tapauksissa vapaasti kantavaa laakerointia. isäksi on käytettävä melko järeitä
LisätiedotELEMENTTIMENETELMÄN PERUSTEET SESSIO 19: Gaussin integrointi emojanan alueessa.
/ ELEMENIMENEELMÄN PERUSEE SESSIO : Gaussin intgrointi mojanan alussa. JOHDANO Ylisssä lujuusopin lmnttimntlmässä lmntin jäykkyysmatriisi [ k ] ja kvivalnttinn solmukuormitusvktori { r } lasktaan määrätyistä
LisätiedotLineaarialgebra ja matriisilaskenta I. LM1, Kesä /218
Lineaarialgebra ja matriisilaskenta I LM1, Kesä 2012 1/218 Avaruuden R 2 vektorit Määritelmä (eli sopimus) Avaruus R 2 on kaikkien reaalilukuparien joukko; toisin sanottuna R 2 = { (a, b) a R ja b R }.
LisätiedotFY6 - Soveltavat tehtävät
FY6 - Soveltavat tehtävät 21. Origossa on 6,0 mikrocoulombin pistevaraus. Koordinaatiston pisteessä (4,0) on 3,0 mikrocoulombin ja pisteessä (0,2) 5,0 mikrocoulombin pistevaraus. Varaukset ovat tyhjiössä.
LisätiedotEristeet. - q. Johdannoksi vähän sähköisestä dipolista. Eristeistä
risteet Johdannoksi vähän sähköisestä diolista Diolin muodostaa kaksi itseisarvoltaan yhtä suurta vastakkaismerkkistä varausta, jotka ovat lähellä toisiaan. +q - q a Jos diolin varauksien itseisarvo on
LisätiedotHäiriöt kaukokentässä
Häiriöt kaukokentässä eli kun ollaan kaukana antennista Tavoitteet Tuntee keskeiset periaatteet radioteitse tapahtuvan häiriön kytkeytymiseen ja suojaukseen Tunnistaa kauko- ja lähikentän sähkömagneettisessa
LisätiedotDerivaatan sovelluksia
Derivaatan sovelluksia Derivaatta muutosnopeuden mittarina Tehdään monisteen esimerkistä 5 hiukan mutkikkaampi versio Olete- taan, että meillä on mpräpohjaisen kartion muotoinen astia, johon virtaa vettä
Lisätiedotexp(x) = e x x n n=0 v(x, y) = e x sin y
4 Alkisfunktioita 41 Eksponnttifunktio Eksponnttifunktio xp : R R on määritlty khitlmällä xp(x) = x x n = n! Pyrimm laajntamaan määritlmän koko tasoon C sitn, ttä 1 xp : C C on analyyttinn ja xp(x) = x,
LisätiedotVesiliuoksen ph ja poh-arvot
REAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 Vesiiuoksen ph ja poh-arvot Taustaa: Happojen ja emästen aimeissa vesiiuoksissa oksonium- ja hydroksidi-ionien konsentraatiot ovat pieniä, ae 1,0 mo/. Esimerkiksi 0,1 moaarisen
LisätiedotTalousmatematiikan perusteet, L2 Kertaus Aiheet
Talousmatematiikan perusteet, L2 Kertaus 1 Laskutoimitukset tehdään seuraavassa järjestyksessä 1. Sulkujen sisällä olevat lausekkeet (alkaen sisältä ulospäin) 2. potenssit ja juurilausekkeet 3. kerto-
Lisätiedot