KJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 45/2017
|
|
- Elli Jurkka
- 6 vuotta sitten
- Katselukertoja:
Transkriptio
1 KJR-C00 Kontinuumimeaniian perusteet viio 45/ Oloon f t ) alojen onsentraatio [ f ] < g/m ) joessa joa riippuu siis seä paiasta että ajasta. Havaitsija on veneessä ja mittaa onsentraatiota suoraan alapuoleltaan. Joen virtausnopeus on vaio v < vi. Muodosta havaitsijan näems onsentraation f muutosnopeudesta df / dt seuraavissa tapausissa: a) Vene on iinnitett paioilleen laituriin. b) Vene liiuu moottorin uljettamana suhteellisella nopeudella u < ui uj veteen nähden. c) Vene lipuu virran muana. 3 Vastaus df dt f df f f f < < v u) u t dt t df f < v f dt t. Kappaleen liieen uvaus on < X ty < Y t X ja < Z joissa on vaio. a) Lase nopeuden ja iihtvden omponentit Lagrange esitsessä. b) Millaista reittiä ulee partieli joa alutilanteessa t < 0 on pisteessä ) < 1 1) h. c) Määritä äänteinen uvaus ja rataise nopeuden omponentit Eulerin esitsessä. v Y a Y Vastaus v < t X a < X v 0 a 0 1 t < h t 1 v t t v < t 4 1 t v 0 3. Jännitsomponentit Karteesisen ) oordinaatiston annassa ovat [ ρ] < ρ Määritä appaleen pintaan g ) < 6< 0 vaiuttava tratio. Määritä mös tration omponentit tason normaalin ja tangentin suuntiin. Pinnan uloinen normaali n on funtion g ) gradientin suuntainen. T 5 ρ0 Vastaus ρ < 5 j 3 9 ρ n T 1 19ρ0 < 1 j ρt T 1 4ρ0 < 1 j Kuvan sauvat on iinnitett nivelillä tuiin ja toisiinsa raennetta uormittaa pstsuora voima ja ummanin sauvan poiipinta-ala on A. Määritä sauvan 1 jännits XY ) appaleoordinaatiston I J ) annassa. Miä Y 1 X α α
2 on sauvan 1 jännitsen esits iinteän oordinaatiston i j ) annassa? Vastaus T σ cos cot cos ρ < II < Asin j A cos sin j 3ρ 5. Kappalealioon vaiuttaa uvan muaiset jännitsomponentit. Esitä jännitstensori ρ σ ierretn ) oordinaatiston annassa un π < ο /4. Määritä mös suurin ja pienin normaalijännits seä niihin liittvät suunnat. Y π X ρ Vastaus T T T 1 σ I 0 I ρ 1 3 I I ρ < ρ ρ J 3 < < J j 3 7 j J J 6. Kaapelin ABC pituus on L. Kuorma P aapelin päässä aiheuttaa tasaisen venmän δ P. Miä on uorman P aiheuttama aapelin pituuden muutos? Todellisuudessa mös aapelin massa on otettava huomioon. Oletetaan että aapelin oman painon aiheuttama venmä mielivaltaisessa pisteessä B on verrannollinen pisteen B alapuolelle jäävän aapelin pituuteen. Jos pituuden muutos uorman P ja oman massan vaiutusesta on pisteessä A? Χ L miä on venmä aapelin läpäässä A B C P L g ΧL Vastaus δ < δp L 7. Määritä lineaarinen venmä un appaleen siirtmän u< ui uj u < u < ) ja u < 0. Kerroin on vaio. u omponentit ovat Vastaus T 0 σ δ j 1 < j Tarastellaan virtausta jona nopeusomponentit ovat v < 3 ) v < ja v < ). Määritä virtausen pörteiss ja muodonmuutosnopeuden esits ominaisarvohajotelman avulla. T 0 Vastaus ϖ < 5 j 0 T σ 1 d j < j
3 Oloon f t ) alojen onsentraatio [ f ] < g/m ) joessa joa riippuu siis seä paiasta että ajasta. Havaitsija on veneessä ja mittaa onsentraatiota suoraan alapuoleltaan. Joen virtausnopeus on vaio v < vi. Muodosta havaitsijan näems onsentraation f muutosnopeudesta seuraavissa tapausissa: a) Vene on iinnitett paioilleen laituriin. b) Vene liiuu moottorin uljettamana suhteellisella nopeudella u < ui uj veteen nähden. c) Vene lipuu virran muana. Konsentraatio on annettu iinteässä ) oordinaatistossa Eulerin esits). Koordinaatiston aseli osoittaa veden virtaussuuntaan osa v < vi. Havaitsijan näems muutosnopeudesta df / dt < lim Χf / Χ t riippuu funtion f derivaatoista ajan ja paian suhteen seä havaitsijan Χ t 0 nopeudesta. untion oonaisdifferentiaalissa f f f Χ f ) t < Χt Χ Χ t Χ riippuvat havaitsijan liieestä aiavälissä paiamuutoset Χ ja nopeuden omponentit iinteässä oordinaatistossa ovat päädtään tuloseen 3 v ja v jolloin Χ t. Jos havaitsijan Χ < vχ t ja Χ < vχ t df Χf f f f f < lim < v v < v f dt Χt t t jossa v on siis mittaajan/veneen nopeus. a) Jos vene on iinnitett laituriin v < v < 0 ja df dt f <. t b) Jos vene liiuu moottorin uljettamana suhteellisella nopeudella u < ui uj havaitsijan nopeus iinteän oordinaatiston suhteen v < v u ) i u j ja veteen nähden df f f f < v u) u dt t. c) Jos vene lipuu virran muana v < v v < 0 ja df f < v f dt t. Huom! Ainederivaatassa seurataan nestepartielia jolloin havaitsija ja vene lipuvat virran muana. C) ohdan muutosnopeus on siis ainederivaatta.
4 Kappaleen liieen uvaus on < X ty < Y t X ja < Z joissa on vaio. a) Lase nopeuden ja iihtvden omponentit Lagrange esitsessä. b) Millaista reittiä ulee partieli joa alutilanteessa t < 0 on pisteessä ) < 1 1) h. c) Määritä äänteinen uvaus ja rataise nopeuden omponentit Eulerin esitsessä. Kappaleen liieen uvaus on appaleen partielien ratojen parametriesits aia on äräparametri). Kappaleoordinaatit XYZ ) identifioivat partielin. Tässä appaleen liieen uvaus on 1 t 0 X < t 1 0 Y Z a) Nopeuden ja ja iihtvden omponentit saadaan appaleen paiavetorin r < i j osittaisderivaattoina ajan suhteen. Kiinteän oordinaatiston antavetorit ovat vaioita joten derivaatta puree vain omponentteihin v 1 0 t X 0 t 0 X ty v t 1 0 Y t 0 0 < < Y tx t < v Z 0 0 0Z 0 a v 0 0 X Y a v 0 0 < < Y X t <. a Z 0 v b) Tietn partielin rata saadaan liieen uvausesta pitämällä appaleoordinaatteja vaioina määrittävät partielin). Alutilanteessa t < 0 iinteä oordinaatisto ja appaleoordinaatisto htvät joten partieli X Y Z) < ) < 1 1) h. Partielin radan parametriesits 1 t t < t 1 0 h < h t Jos aia eliminoidaan ahdesta ensimmäisestä htälöstä saadaan havainnollisempi esits < 5 h )/ ja < 1. Partieli liiuu pitin suoraa < 5 h )/ tasolla < 1. c) Käänteinen uvaus saadaan rataisemalla aineoordinaatit XYZ ) tilaoordinaattien ) funtioina aia on vain parametri). Kosa uvaus on lineaarinen ja ääntvä
5 1 t 0 X < t 1 0 Y Z 1 1 t 0 t X 1 Y < t 1 0 < t 4. 1 t Z Nopeuden omponentit Eulerin esitsessä saadaan lasemalla ensisi omponentit Lagrange esitsessä ja eliminoimalla tämän jäleen aineoordinaatit appaleen liieen äänteisuvausen avulla v X v t < Y v 0 0 0Z ja X t 1 Y < t 4 1 t Z v t t 1 t v t < t t 1 4 < 1 4. t t v
6 Jännitsomponentit Karteesisen ) oordinaatiston annassa ovat [ ρ] < ρ Määritä appaleen pintaan g ) < 6< 0 vaiuttava tratio. Määritä mös tration vetoriomponentit tason normaalin ja tangentin suuntiin. Pinnan uloinen normaali n on funtion g ) gradientin suuntainen. Tration vetori) ja jännitsen tensori) välinen relaatio on ρ < n ρ jossa n on pinnan uloinen normaali. Määritetään alusi n. Pinnan g ) < 6< 0 gradientti g on normaalin suuntainen muttei välttämättä siön mittainen) g < i j T 1 g 1 1 n < < i j ) < 1 j g Komponenttimatriisin avulla saadaan jännitstensorin esits T T σ ρ < ρ < ρ j [ ] j j j. Pintaan vaiuttava tratio eli voima pinta-alasiöä ohden T T T T σ 1 ρ n 1 j j ) 0 ρ ρ ρ ρ j < < < j < 5 j T i i i j i Edellä on ätett tulosta j j < j i j j j < < [ I]. i j Esitetään tratio vielä normaalisuuntaisen ja tangentiaalisuuntaisen vetorin summana ρ n T T T T ρ0 1 19ρ n ρ) n 1 j j 5 ) 1 j 0 < < < 1 j
7 T T T ρ0 ρ0 4ρ0 ρt < ρ ρn < ) j < 1 j Tration normaali ja tangentiaaliosuusien summa on tratio ρ < ρn ρt ohtisuoria ρ n ] ρ t. ja osuudet ovat
8 Kuvan sauvat on iinnitett nivelillä tuiin ja toisiinsa raennetta uormittaa pstsuora voima ja ummanin sauvan poiipinta-ala on A. Määritä sauvan 1 jännits XY ) appaleoordinaatiston I J ) annassa. Miä on sauvan 1 jännitsen esits iinteän oordinaatiston i j ) annassa? Nivelsauva antaa vain aselinsa suuntaisia voimia. Rataistaan alusi sauvavoimat statiian einoja ättäen. Tässä riittää tarastella voiman uormittaman nivelen voimatasapainoa. Vapaaappaleuvion avulla saadaan Y 1 X α α < N1cos Ncos < 0 < N1sin Nsin < 0 N 1 < N <. sin N1 N Voiman ja vastavoiman lain muaan sauvaan 1 vaiuttaa htä suuri mutta vastaaissuuntainen voima N < N1 < / sin sauvasta ulospäin). Kosa etumeri on negatiivinen sauvavoima on negatiivinen ja siis puristusta. Jännits on voima jaettuna pinta-alalla. Kappaleoordinaatiston nollasta eroava omponentti muut omponentit ovat nollia) ρ XX < Asin T I ρxx ρxy ρxz I σ ρ J ρyx ρyy ρ < YZ J < II. Asin K ρzx ρzy ρ ZZ K Jännittensori tunnetaan tässä appaleoordinaatiston annassa. Kiinteän oordinaatiston esits saadaan lausumalla appaleoordinaatiston antavetorit iinteän oordinaatiston antavetoreiden avulla ja sijoittamalla jännitstensorin appaleoordinaatiston esitseen. Kuvan perusteella I cos sin 0 J sin cos 0 < j I < i cos jsin. K Sijoitetaan appeleoordinaatiston esitseen T cos cot cos 0 σ ρ i cos jsin ) i cos jsin ) j cos sin 0 < < j Asin A Tai ρ < cos cot ρ < sin ja ρ < ρ < cos. A A A
9 3ρ Kappalealioon vaiuttaa uvan muaiset jännitsomponentit. Esitä jännitstensori ρ σ ierretn ) oordinaatiston annassa un π < ο /4. Määritä mös suurin ja pienin normaalijännits seä niihin liittvät suunnat. Y π X ρ Kuvasta voidaan päätellä jännitstensorin omponentit appaleoordinaatiston annassa. Komponentin ensimmäinen indesi viittaa pinnan uloisen normaalin suuntaan ja toinen tration omponentin suuntaan. Siis T T I ρxx ρxy ρxz I I 0 ρ 0 I T σ I 0 ρ I ρ J ρyx ρyy ρ YZ J J ρ 3ρ 0 < < J < J ρ 3ρ. J K ρzx ρzy ρ ZZ K K K Jännittensori tunnetaan tässä siis appaleoordinaatistossa. Kiinteän oordinaatiston esits saadaan lausumalla appaleoordinaatiston antavetorit iinteän oordinaatiston antavetoreiden avulla ja sijoittamalla jännitstensorin appaleoordinaatiston esitseen. Kuvan perusteella cosπ sinπ I < j sinπ cosπ J I cosπ sinπ < J sinπ cosπ. j Sijoitetaan matriisitulon transponointisääntö T T T [ a][ b]) < [ b] [ a] ) π < ο /4 T T σ ρ ρ 1 3 ρ < j 1 1 < ρ 3ρ 1 1 j j 3 7. j Suurin ja pienin normaalijännits seä niihin liittvät suunnat saadaan jännitsen omponenttimatriisin ominaisarvotehtävän rataisuna. Ominaisarvot ovat samat ummassain oordinaatistossa mutta suunnat eivät. Tarastellaan vaia appaleoordinaatiston omponenttimatriisia. Alusi ominaisarvot 0 κ ρ det < 0 κ)3 ρ κ) ρ < 0 ρ 3ρ κ κ {4 ρ ρ}. Sitten ominaissuunnat κ < ρ : ρ ρ n 4ρ ρ n 0 ρ 3ρ 4ρ n < < ρ ρ n n 1 n < κ < ρ : 0 ρ ρ n ρ ρ n 0 ρ 3ρ ρ n < < ρ 4ρ n n n <. 1
10 Jännitsen appaleoordinaatiston esitsen ominaisarvohajotelma [ ρ] < [ n][ κ][ n] T T 1 σ I 0 ρ I I 1 4ρ 0 1 I ρ < < J ρ 3ρ J J 1 0 ρ 1. J 1
11 Kaapelin tasaisen venmän ABC pituus on L. Kuorma P aapelin päässä aiheuttaa δ P. Miä on uorman P aiheuttama aapelin pituuden muutos? Todellisuudessa mös aapelin massa on otettava huomioon. Oletetaan että aapelin oman painon aiheuttama venmä mielivaltaisessa pisteessä B on verrannollinen pisteen B alapuolelle jäävän aapelin pituuteen. Jos pituuden muutos uorman P ja oman massan vaiutusesta on pisteessä A? Χ L miä on venmä aapelin läpäässä A B C P L g Venmä aapelin suunnassa on siirtmän derivaatta du L L du δ < δ d < d < u L) u0) <ΧL d 0 0 d. Jos vennä on vaio aapelin pituuden muutosesi tulee Χ L < δ L. P P Venmä pisteessä B etäisdellä ripustuspisteestä on verrannollinen alapuolella olevan osan pituuteen eli δ g ) < L ) jossa on verrannollisuuserroin. Tiedetään että voiman ja oman painon aiheuttama pituuden muutos 1 Χ L <ΧL Χ L < L L d < L L L P g δp ) δ 0 p Χ LδpL <. L Voiman ja oman painon aiheuttama venmä pisteessä A Χ L δpl ΧL δ < δp δg0) < δp L 0) < δp < δp. L L
12 Määritä lineaarinen venmä un appaleen siirtmän u< ui uj u < u < ) ja u < 0. Kerroin on vaio. u omponentit ovat Lineaarinen venmä on siirtmän gradientin smmetrinen osa. Komponenttimatriisi on tällöin smmetrinen u 1 u u 1 u ) u ) T T δ δ δ i 1 u u u 1 u u δ j δ ) < δ δ j < j ) j. δ δ δ 1 u 1 u u u ) u ) Diagonaalialiot uvaavat ainealion pituusmuutosia suhteellista venmää oordinaattiaselien suunnissa). Loput alioista uvaavat ainealion ulmamuutosia. Siirtmäomponentit ovat u < u < ) ja u < 0. Venmät saadaan derivoimalla T T i δ δ δ 0 σ δ j δ δ δ j j 1 < < j δ δ δ
13 Tarastellaan virtausta jona nopeusomponentit ovat v < 3 ) v < ja v < ) on vaio). Määritä virtausen pörteiss muodonmuutosnopeus ja sen esits ominaisarvohajotelman avulla. Nesteen inematiiassa täreitä suureita ovat mm. virtausnopeus vt ) ja nestealion muodonmuotosnopeus iinteälle aineelle suureet olivat siirtmä ja muodonmuutos). Kehitetään nestealion nopeus Talorin sarjasi paian suhteen tietllä ajanhetellä) ja jaetaan nopeuden gradientti smmetriseen ja antismmetriseen osaan: 1 1 v < v0 v < v0 { [ v v)] c [ v v)]} c < v0 ϖ d σ. Ainealio oletetaan pienesi jolloin suhteellinen paiavetori < r r 0 on mös pieni ja sarjan asi ensimmäistä termiä uvaavat nopeutta ainealiossa riittävän tarasti. Edellä on ätett antismmetrisen tensorin a σ assosioidun vetorin a σ σ äsitettä: Jos a < ac löt a s.e. σ b a < a b! b. Antismmetrisellä toisen ertaluvun tensorilla a σ on olme riippumatonta omponenttia jota ovat vetorin a omponentit ja ääntäen T 0 a a σ a < j a 0 a j a a 0 a< ai a j a. ja Lopullinen muoto osoittaa että nestealion liie oostuu translaatiosta v 0 pörteisdestä ϖ nestealion ulmanopeus) ja muodonmuutosnopeudesta d σ. Pörteisden ja muodonmuutosnopeuden omponenttiesitset ovat 1 v v 1 0 v ) v ) T i σ 1 v v 1 v v ϖ j ) 0 < ) j 1 v 1 v v v ) ) 0 1 v v ) 1 v v ϖ < ) j 1 v v ) T v 1 v v 1 v ) v ) T i σ 1 v v v 1 v v d j ) < ) j. 1 v 1 v v v ) v ) Annetun virtausnopeuden omponentit olivat v < 3 ) v jolloin pörteiss ja muodomuutosnopeus < ja v < )
14 T 0 ϖ < 5 j 0 ja T 0 1 σ d j < j 1 0. Muodonmuutosnopeuden ominaisarvot ja suunnat saadaan omponenttimatriisin ominaisarvoina ja suuntina. Rataistaan ensin ominaisarvot κ 0 det 0 κ 0 < κ)3 4 κ κ ) < 0 0 κ κ { 3} Sitten vastaavat suunnat κ 1 < : κ < : κ 3 < 3: n n < n n n < n n n < n n 0 { n} 1 < n < 1 n 0 n 1 { n} < n < 0 n 1 n 1 { n} 3 < n < 0. n 1 1 Ominaisarvohajotelmasi [ d] < [ n][ κ][ n] tulee [ d] < < T σ 1 d j < j
KJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, tentti
KJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, tentti 13.12.2017 1. Jos r θ on paikkavektori, niin mitä ovat r θ, esitksiä r θ ja r θ? Kätä Karteesisen koordinaatiston T θ θ r < j < j zθ θ k k z ja / θ < j
LisätiedotKJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 47/2017
KJR-C00 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 47/017 1. Määritä oheisen kuvan mukaisen kanaalin portin
LisätiedotPyramidi 3 Analyyttinen geometria tehtävien ratkaisut sivu 139 Päivitetty a) 402 Suplementtikulmille on voimassa
Pyramidi Analyyttinen geometria tehtävien rataisut sivu 9 Päivitetty 9..6 4 a) 4 Suplementtiulmille on voimassa b) a) α + β 8 α + β 8 β 6 c) b) c) α 6 6 + β 8 β 8 6 β 45 β 6 9 α 9 9 + β 8 β 8 + 9 β 7 Pyramidi
LisätiedotELEMENTTIMENETELMÄN PERUSTEET SESSIO 12: Tasokehän palkkielementti, osa 2.
/ ELEMENTTIMENETELMÄN PERUSTEET SESSIO : Tasoehän palielementti, osa. NELJÄN VAPAUSASTEEN PALKKIELEMENTTI Kun ahden vapausasteen palielementin solmuihin lisätään loaalin -aselin suuntaiset siirtmämittauset,
Lisätiedot2 LIIKE, JÄNNITYS JA VENYMÄ
2 LIIKE, JÄNNITYS JA VENYMÄ 2.1 KAPPALEEN LIIKE... 4 2.2 LAGRANGEN JA EULERIN ESITYSTAVAT... 12 2.3 SIIRTYMÄ... 22 2.4 JÄNNITYS... 25 2.5 VENYMÄ JA VENYMÄNOPEUS... 38 Viikko 45/1 VIIKON 45 OSAAMISTAVOITTEET
Lisätiedotb 4i j k ovat yhdensuuntaiset.
MAA5. 1 Koe 29.9.2012 Jussi Tyni Valitse 6 tehtävää! Muista tehdä pisteytysruuduo ensimmäisen onseptin yläreunaan! Perustele vastausesi välivaiheilla! 1. Oloon vetorit a 2i 6 j 3 ja b i 4 j 3 a) Määritä
LisätiedotKertausosa. Kertausosa. 4. Sijoitetaan x = 2 ja y = 3 suoran yhtälöön. 1. a) Tosi Piste (2,3) on suoralla. Epätosi Piste (2, 3) ei ole suoralla. 5.
Kertausosa. Sijoitetaan ja y suoran yhtälöön.. a) d, ( ) ( ),0... d, ( 0 ( ) ) ( ) 0,9.... Kodin oordinaatit ovat (-,0;,0). Kodin ja oulun etäisyys d, (,0 0) (,0 0),0,...,0 (m) a) Tosi Piste (,) on suoralla.
LisätiedotV. POTENSSISARJAT. V.1. Abelin lause ja potenssisarjan suppenemisväli. a k (x x 0 ) k M
V. POTENSSISARJAT Funtioterminen sarja V.. Abelin lause ja potenssisarjan suppenemisväli P a x x, missä a, a, a 2,... R ja x R ovat vaioita, on potenssisarja, jona ertoimet ovat luvut a, a,... ja ehitysesus
LisätiedotKJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 48/2017
KJR-C00 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 48/017 1. Kilpailun aikana moottoripörän avaitaan lentävän matkan lätökulman ollessa. Mallinnetaan moottoripörä kuskeineen partikkeliksi (massa m) ja unodetaan
Lisätiedot2.8 Mallintaminen ensimmäisen asteen polynomifunktion avulla
MAB Matemaattisia malleja I.8. Mallintaminen ensimmäisen asteen.8 Mallintaminen ensimmäisen asteen polynomifuntion avulla Tutustutaan mallintamiseen esimerien autta. Esimeri.8. Määritä suoran yhtälö, un
LisätiedotJ1 (II.6.9) J2 (X.5.5) MATRIISILASKENTA(TFM) MALLIT AV 6
MATRIISILASKENTA(TFM) MALLIT AV 6 J (II.6.9) Päättele, että avaruusvetorit a, b ja c ovat lineaarisesti riippuvat täsmälleen un vetoreiden virittämän suuntaissärmiön tilavuus =. Tuti tällä riteerillä ovato
LisätiedotM y. u w r zi. M x. F z. F x. M z. F y
36 5.3 Tuipaalutusen lasenta siitmämenetelmällä 5.3.1 Yleistä Jos paaluvoimia ei voida määittää suoaan tasapainohtälöistä (uten ohdassa 5.), on smsessä staattisesti määäämätön paalutus, jona paaluvoimien
LisätiedotRATKAISUT: 21. Induktio
Physica 9 2. painos 1(6) ATKAISUT ATKAISUT: 21.1 a) Kun magneettienttä muuttuu johdinsilmuan sisällä, johdinsilmuaan indusoituu lähdejännite. Tätä ilmiötä utsutaan indutiosi. b) Lenzin lai: Indutioilmiön
LisätiedotYlioppilastutkintolautakunta S tudentexamensnämnden
Ylioppilastutintolautaunta S tudenteamensnämnden MATEMATIIKAN KOE, PITKÄ OPPIMÄÄRÄ 0..0 HYVÄN VASTAUKSEN PIIRTEITÄ Alla oleva vastausten piirteiden ja sisältöjen luonnehdinta ei sido ylioppilastutintolautaunnan
LisätiedotKJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, tentti (esimerkki)
KJR-00 Kontinuumimekaniikan perusteet, tentti (esimerkki) 1. Liikemäärän momentin taseen periaatteen soeltaminen kappalealkioon johtaa lokaaliin muotoon σ θ ( ρ r ) < 0, jossa alaindeksi tarkoittaa akiota
LisätiedotVÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 19: Usean vapausasteen systeemin liikeyhtälöiden johto Newtonin lakia käyttäen
9/ VÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 9: Usean vapausasteen systeemin liieyhtälöiden johto Newtonin laia äyttäen JOHDANTO Usean vapausasteen systeemillä taroitetaan meaanista systeemiä, jona liietilan uvaamiseen
Lisätiedot2 Taylor-polynomit ja -sarjat
2 Taylor-polynomit ja -sarjat 2. Taylor-polynomi Taylor-polynomi P n (x; x 0 ) funtion paras n-asteinen polynomiapprosimaatio (derivoinnin annalta) pisteen x 0 lähellä. Maclaurin-polynomi: tapaus x 0 0.
Lisätiedot[ ] [ 2 [ ] [ ] ( ) [ ] Tehtävä 1. ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2( ) = 1. E v k 1( ) R E[ v k v k ] E e k e k e k e k. e k e k e k e k.
ehtävä. x( + ) x( y x( + e ( y x( + e ( E v E e ( ) e ( R E[ v v ] E e e e e e e e e 6 estimointivirhe: ~ x( x( x$( x( - b y ( - b y ( estimointivirheen odotusarvo: x( - b x( - b e ( - b x( - b e ( ( -
LisätiedotSähköstatiikka ja magnetismi Mekaniikan kertausta
Sähöstatiia ja magnetismi Meaniian etausta Antti Haato 17.05.013 Newtonin 1. lai Massan hitauden lai Jatavuuden lai Kappaleen nopeus on vaio tai appale pysyy paiallaan, jos siihen ei vaiuta voimia. Newtonin
LisätiedotEksponentti- ja logaritmiyhtälö
Esponentti- ja logaritmiyhtälö Esponenttifuntio Oloon a 1 positiivinen reaaliluu. Reaalifuntiota f() = a nimitetään esponenttifuntiosi ja luua a sen antaluvusi. Jos a > 1, niin esponenttifuntio f : R R,
Lisätiedot1. Harjoituskoe. Harjoituskokeet. 1. a) Valitaan suorilta kaksi pistettä ja määritetään yhtälöt. Suora s: (x 1, y 1 ) = (0, 2) (x 2, y 2 ) = (1, 2)
. Harjoitusoe. a) Valitaan suorilta asi pistettä ja määritetään yhtälöt. Suora s: (, y ) = (0, ) (, y ) = (, ) 0 0 0 Suoran yhtälö on y. Suora t: (, y ) = (0, ) (, y ) = (, ) ( ) 0 Suoran yhtälö on y.
LisätiedotDifferentiaali- ja integraalilaskenta 1 Ratkaisut 1. viikolle /
MS-A8 Differentiaali- ja integraalilasenta, V/27 Differentiaali- ja integraalilasenta Rataisut. viiolle /. 3.4. Luujonot Tehtävä : Mitä ovat luujonon viisi ensimmäistä termiä, un luujono on a) (a n ) n=,
LisätiedotDEE Lineaariset järjestelmät Harjoitus 2, ratkaisuehdotukset. Johdanto differenssiyhtälöiden ratkaisemiseen
D-00 Lineaariset järjestelmät Harjoitus, rataisuehdotuset Johdanto differenssiyhtälöiden rataisemiseen Differenssiyhtälöillä uvataan disreettiaiaisten järjestelmien toimintaa. Disreettiaiainen taroittaa
LisätiedotVÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 02: Vapausasteet, värähtelyiden analysointi
02/1 VÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 02: Vapausasteet, värähtelyiden analysointi VAPAUSASTEET Valittaessa systeeille lasentaallia tulee yös sen vapausasteiden luuäärä äärätysi. Tää taroittaa seuraavaa: Lasentaallin
LisätiedotHARMONINEN VÄRÄHTELIJÄ
Oulun yliopisto Fysiian opetuslaboratorio Fysiian laboratoriotyöt 1 1 HARMONINEN VÄRÄHELIJÄ 1. yön tavoitteet 1.1 Mittausten taroitus ässä työssä tutustut jasolliseen, määrätyin aiavälein toistuvaan liieeseen,
LisätiedotMuodonmuutostila hum 30.8.13
Muodonmuutostila Tarkastellaan kuvan 1 kappaletta Ω, jonka pisteet siirtvät ulkoisen kuormituksen johdosta siten, että siirtmien tapahduttua ne muodostavat kappaleen Ω'. Esimerkiksi piste A siirt asemaan
LisätiedotKJR-C2002. Kontinuumimekaniikan perusteet. Viikko 44/1
KJR-C00 Kontinuumimekaniikan perusteet 017 Viikko 44/1 KONTINUUMIMEKANIIKAN PERUSLAIT (first principles) Mekaniikka soveltaa peruslakeja eri muodoissaan sekä muuta kokemusperäistä tietoa kappaleeseen vaikuttavien
LisätiedotVÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 21: Usean vapausasteen systeemin liikeyhtälöiden johto Lagrangen
/ ÄRÄHELYMEKANIIKKA SESSIO : Usean vapausasteen systeein liieyhtälöien johto Lagrangen yhtälöillä JOHDANO Kirjoitettaessa liieyhtälöitä suoraan Newtonin laeista äytetään systeeistä irrotettujen osien tai
LisätiedotTyö ja energia. Haarto & Karhunen.
Työ ja energia Haarto & Karhunen Voiman teemä työ Voiman F teemä työ W määritellään voiman F ja uljetun matan s pistetulona. Siis uljetun matan s ja matan suuntaisen voiman omponentin tulona. W = F s =
LisätiedotKJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 44/2017
KJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 44/2017 1 Piirrä vapaakappalekuviot kuvien partikkeleille/äykille kappaleille a muodosta vaikuttavien voimien resultantit massakeskipisteiden suhteen Käytä
LisätiedotTodennäköisyysjakaumat 1/5 Sisältö ESITIEDOT: todennäköisyyslaskenta, määrätty integraali
Todennäöissjaaumat /5 Sisältö ESITIEDOT: lasenta, määrätt Haemisto KATSO MYÖS: tilastomatematiia P (X = )=p. Nämä ovat 0 ja niiden summa on p =. Pistetodennäöisdet voidaan graafisesti esittää pstsuorien
LisätiedotPalkkielementti hum 3.10.13
Palilmntti hum.0. Palilmnttjä Tarastllaan tässä sitysssä vain Eulr-Brnoullin palitoriaan prustuvia palilmnttjä. Tässä palitoriassa olttaan, ttä palin poiiliaus säilyy taivutttunain tasona, joa on ohtisuorassa
LisätiedotDI matematiikan opettajaksi: Täydennyskurssi, kevät 2010 Luentorunkoa ja harjoituksia viikolle 11: ti klo 13:00-15:30
DI matematiikan opettajaksi: Tädennskurssi, kevät Luentorunkoa ja harjoituksia viikolle : ti 6 klo :-5: Kädään läpi: funktioita f : D f R n R m ja integrointia R n :ssä Oletetaan, että, R n ovat mielivaltaisia
LisätiedotMekaniikan jatkokurssi Fys102
Meaniian jatourssi Fys10 Sysy 009 Jua Maalampi LUENTO 6 Harmonisen värähdysliieen energia Jousen potentiaalienergia on U ( x missä on jousivaio ja Dx on poieama tasapainosta. Valitaan origo tasapainopisteeseen,
Lisätiedotz z 0 (m 1)! g(m 1) (z0) k=0 Siksi kun funktioon f(z) sovelletaan Cauchyn integraalilausetta, on voimassa: sin(z 2 dz = (z i) n+1 k=0
TKK, Matematiian laitos v.pfaler/pursiainen Mat-.33 Matematiian perusurssi KP3-i sysy 2007 Lasuharjoitus 4 viio 40 Tehtäväsarja A viittaa aluviion ja L loppuviion tehtäviin. Valmistauu esittämään nämä
LisätiedotMiehitysluvuille voidaan kirjoittaa Maxwell Boltzmann jakauman mukaan. saamme miehityslukujen summan muodossa
S-4.7 Fysiia III (EST) Tetti..6. Tarastellaa systeemiä, jossa ullai hiuasella o olme mahdollista eergiatasoa, ε ja ε, missä ε o eräs vaio. Oletetaa, että systeemi oudattaa Maxwell-Boltzma jaaumaa ja, että
LisätiedotNaulalevylausunto Kartro PTN naulalevylle
LAUSUNTO NRO VTT-S-04256-14 1 (6) Tilaaja Tilaus Yhteyshenilö ITW Construction Products Oy Jarmo Kytömäi Timmermalmintie 19A 01680 Vantaa 18.9.2014 Jarmo Kytömäi VTT Expert Services Oy Ari Kevarinmäi PL
LisätiedotMEI Kontinuumimekaniikka
MEI-55300 Kontinuumimekaniikka 1 MEI-55300 Kontinuumimekaniikka 3. harjoitus matemaattiset peruskäsitteet, kinematiikkaa Ratkaisut T 1: Olkoon x 1, x 2, x 3 (tai x, y, z) suorakulmainen karteesinen koordinaatisto
LisätiedotMatemaattinen Analyysi
Vaasan yliopisto, evät 05 / ORMS00 Matemaattinen Analyysi 6. harjoitus. Approsimoi toisen asteen polynomilla P(x) = b 0 +b x+b x oheisen tauluon muaisia havaintoja. (Teorian löydät opetusmonisteen sivuilta
LisätiedotDYNAMIIKKA II, LUENTO 5 (SYKSY 2015) Arttu Polojärvi
DYNAMIIKKA II, LUENTO 5 (SYKSY 2015) Arttu Polojärvi LUENNON SISÄLTÖ Kertausta edelliseltä luennolta: Suhteellisen liikkeen nopeuden ja kiihtyvyyden yhtälöt. Jäykän kappaleen partikkelin liike. Jäykän
Lisätiedot102 Käyrä. Piste ( 3,0 ) on käyrällä, jos ja vain jos sen koordinaatit. Siis piste ( 1, 2) Siis piste ( 3,0 ) ei ole käyrällä.
Pramidi 4 Analttinen geometria tehtävien ratkaisut sivu 1 Päivitett 19..6 11 Todistus 1 Kärä x + = x + 4 5 3 31 = x x+ 4, jos ja vain jos pisteen 3,7 koordinaatit toteuttavat kärän htälön. Kun x = 3 ja
LisätiedotNaulalevylausunto LL13 naulalevylle
LAUSUNTO NRO VTT-S-3259-12 1 (4) Tilaaja Tilaus Yhteyshenilö Lahti Levy Oy Asonatu 11 151 Lahti 27.4.212 Simo Jouainen VTT Expert Services Oy Ari Kevarinmäi PL 11, 244 VTT Puh. 2 722 5566, Fax. 2 722 73
Lisätiedotjärjestelmät Diskreettiaikaiset järjestelmät aikatason analyysi DEE Lineaariset järjestelmät Risto Mikkonen
DEE- Lineaariset järjestelmät Disreettiaiaiset järjestelmät aiatason analsi DEE- Lineaariset järjestelmät Risto Mionen Disreettiaiaiset järjestelmät 7 3 5 Lineaaristen, vaioertoimisten differenssihtälöiden
LisätiedotDifferentiaali- ja integraalilaskenta 1 Ratkaisut 5. viikolle /
MS-A8 Differentiaali- ja integraalilaskenta, V/7 Differentiaali- ja integraalilaskenta Ratkaisut 5. viikolle / 9..5. Integroimismenetelmät Tehtävä : Laske osittaisintegroinnin avulla a) π x sin(x) dx,
Lisätiedotfunktiojono. Funktiosarja f k a k (x x 0 ) k
SARJAT JA DIFFERENTIAALIYHTÄLÖT 2003 3 4. Funtiosarjat Tässä luvussa esitettävissä funtiosarjojen tulosissa yhdistämme luujen 3 teoriaa. Esimeri 4.. Geometrinen sarja x suppenee aiilla x ], [ ja hajaantuu
Lisätiedotr > y x z x = z y + y x z y + y x = r y x + y x = r
HY / Matematiikan ja tilastotieteen laitos Vektorianalyysi I, syksy 018 Harjoitus Ratkaisuehdotukset Tehtävä 1. Osoita, että avoin kuula on avoin joukko ja suljettu kuula on suljettu joukko. Ratkaisu.
LisätiedotVakuutusteknisistä riskeistä johtuvien suureiden laskemista varten käytettävä vakuutuslajiryhmittely.
1144/2011 7 Liite 1 Vauutustenisistä riseistä johtuvien suureiden lasemista varten äytettävä vauutuslajiryhmittely. Vauutuslajiryhmä Vauutusluoat Ensivauutus 1 Laisääteinen tapaturma 1 (laisääteinen) 2
Lisätiedotjärjestelmät Luku 2 Diskreettiaikaiset järjestelmät - aikataso DEE Lineaariset järjestelmät Risto Mikkonen
DEE- Lineaariset järjestelmät Luu 2 Disreettiaiaiset järjestelmät - aiataso DEE- Lineaariset järjestelmät Risto Mionen 6.9.26 Diseettiaiainen vs jatuva-aiainen Jatuvan signaalin u(t) nätteistäminen disreetisi
LisätiedotOlkoot X ja Y riippumattomia satunnaismuuttujia, joiden odotusarvot, varianssit ja kovarianssi ovat
Mat-.3 Koesuunnittelu ja tilastolliset mallit. harjoituset Mat-.3 Koesuunnittelu ja tilastolliset mallit. harjoituset / Rataisut Aiheet: Avainsanat: Satunnaismuuttujat ja todennäöisyysjaaumat Kertymäfuntio
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 15.3.2016 Susanna Hurme Päivän aihe: Translaatioliikkeen kinematiikka: asema, nopeus ja kiihtyvyys (Kirjan luvut 12.1-12.5, 16.1 ja 16.2) Osaamistavoitteet Ymmärtää
Lisätiedotx = π 3 + nπ, x + 1 f (x) = 2x (x + 1) x2 1 (x + 1) 2 = 2x2 + 2x x 2 = x2 + 2x f ( 3) = ( 3)2 + 2 ( 3) ( 3) + 1 3 1 + 4 2 + 5 2 = 21 21 = 21 tosi
Mallivastaukset - Harjoituskoe F F1 a) (a + b) 2 (a b) 2 a 2 + 2ab + b 2 (a 2 2ab + b 2 ) a 2 + 2ab + b 2 a 2 + 2ab b 2 4ab b) tan x 3 x π 3 + nπ, n Z c) f(x) x2 x + 1 f (x) 2x (x + 1) x2 1 (x + 1) 2 2x2
LisätiedotLuento 10: Työ, energia ja teho. Johdanto Työ ja kineettinen energia Teho
Luento 10: Työ, energia ja teho Johdanto Työ ja kineettinen energia Teho 1 / 23 Luennon sisältö Johdanto Työ ja kineettinen energia Teho 2 / 23 Johdanto Energia suure, joka voidaan muuttaa muodosta toiseen,
LisätiedotTalousmatematiikan verkkokurssi. Koronkorkolaskut
Sivu 1/7 oronorolasuja sovelletaan tapausiin, joissa aia on pidempi uin ysi oonainen orojaso, eli aia, jolle oroanta ilmoittaa oron määrän. orolasu: enintään yhden orojason pituisille oroajoille; oronorolasu:
Lisätiedot3 = Lisäksi z(4, 9) = = 21, joten kysytty lineaarinen approksimaatio on. L(x,y) =
BM20A5810 Differentiaalilaskenta ja sovellukset Harjoitus 6, Syksy 2016 1. (a) Olkoon z = z(x,y) = yx 1/2 + y 1/2. Muodosta z:lle lineaarinen approksimaatio L(x,y) siten että approksimaation ja z:n arvot
LisätiedotVakuutusmatematiikan sovellukset 20.11.2008 klo 9-15
SHV-tutinto Vauutusmatematiian sovelluset 20.11.2008 lo 9-15 1(7) Y1. Seuraava tauluo ertoo vauutusyhtiön masamat orvauset vahinovuoden ja orvausen masuvuoden muaan ryhmiteltynä (tuhansina euroina): Vahinovuosi
Lisätiedot1.7 Gradientti ja suunnatut derivaatat
1.7 Gradientti ja suunnatut derivaatat Funktion ensimmäiset osittaisderivaatat voidaan yhdistää yhdeksi vektorifunktioksi seuraavasti: Missä tahansa pisteessä (x, y), jossa funktiolla f(x, y) on ensimmäiset
LisätiedotHeilurin differentiaaliyhtälö
LUKU 4 Heilurin differentiaaliyhtälö 4.. Konservatiiviset systeemit Fysiaalisissa sovellutusissa täreitä ovat ns. onservatiiviset systeemit. Ysiulotteinen onservatiivinen systeemi (tai onservatiivinen
LisätiedotNopeus, kiihtyvyys ja liikemäärä Vektorit
Nopeus, kiihtyvyys ja liikemäärä Vektorit Luento 2 https://geom.mathstat.helsinki.fi/moodle/course/view.php?id=360 Luennon tavoitteet: Vektorit tutuiksi Koordinaatiston valinta Vauhdin ja nopeuden ero
Lisätiedot(a) Potentiaali ja virtafunktiot saadaan suoraan summaamalla lähteen ja pyörteen funktiot. Potentiaalifunktioksi
Tehtävä 1 Tornadon virtauskenttää voidaan approksimoida kaksiulotteisen nielun ja pyörteen summana Oleta, että nielun voimakkuus on m < ja pyörteen voimakkuus on > (a Määritä tornadon potentiaali- ja virtafunktiot
LisätiedotMS-A0205/MS-A0206 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 3: Osittaisderivaatta
MS-A0205/MS-A0206 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 3: Osittaisderivaatta Jarmo Malinen Matematiikan ja systeemianalyysin laitos 1 Aalto-yliopisto Kevät 2016 1 Perustuu Antti Rasilan luentomonisteeseen
LisätiedotKun annettu differenssiyhtälö z-muunnetaan puolittain, saadaan: 1 1 z Y z zy z z/4 4
DEE- Lineaariset järjestelmät Harjoits 8, rataisehdotset Tämän harjoitsen ideana on opetella -mnnosen ättöä differenssihtälöiden rataisemisessa. Lisäsi ätetään -mnnosen ehäpä hödllisintä ominaistta, eli
LisätiedotEnnen kuin mennään varsinaisesti tämän harjoituksen asioihin, otetaan aluksi yksi merkintätekninen juttu. Tarkastellaan differenssiyhtälöä
DEE-00 Lineaariset järjestelmät Harjoitus, rataisuehdotuset Ennen uin mennään varsinaisesti tämän harjoitusen asioihin, otetaan alusi ysi merintäteninen juttu Tarastellaan differenssiyhtälöä y y y 0 Vaihtoehtoinen
LisätiedotLAATTATEORIAA. Yleistä. Kuva 1.
LAATTATEORIAA Yleistä Kuva 1. Laatta on kahden pinnan rajoittama rakenneosa, jonka paksuus on pieni muihin mittoihin verrattuna. Pintojen puolivälissä oleva keskipinta on taso ennen laatan kuormittamista.
LisätiedotLuento 5: Käyräviivainen liike. Käyräviivainen liike Heittoliike Ympyräliike Kulmamuuttujat θ, ω ja α Yhdistetty liike
Luento 5: Käyräviivainen liike Käyräviivainen liike Heittoliike Ympyräliike Kulmamuuttujat θ, ω ja α Yhdistetty liike 1 / 29 Luennon sisältö Käyräviivainen liike Heittoliike Ympyräliike Kulmamuuttujat
LisätiedotKäyttämällä annettua kokoonpuristuvuuden määritelmää V V. = κv P P = P 0 = P. (b) Lämpölaajenemisesta johtuva säiliön tilavuuden muutos on
766328A ermofysiikka Harjoitus no. 3, ratkaisut (syyslukukausi 201) 1. (a) ilavuus V (, P ) riippuu lämpötilasta ja paineesta P. Sen differentiaali on ( ) ( ) V V dv (, P ) dp + d. P Käyttämällä annettua
LisätiedotJoulukuun vaativammat valmennustehtävät ratkaisut
Jouluuun vaativammat valmennustehtävät rataisut. Tapa. Pätee z = x + y, joten z = (x + y = x + y, josta sieventämällä seuraa xy 4x 4y + 4 = 0. Siispä (x (y =. Tästä yhtälöstä saadaan suoraan x =, y = 4
LisätiedotViikon aiheet. Funktion lineaarinen approksimointi
Viikon aiheet Funktion ääriarvot Funktion lineaarinen approksimointi Vektorit, merkintätavat, pituus, yksikkövektori, skalaarilla kertominen, kanta ja kannan vaihto Funktion ääriarvot 6 Väliarvolause Implisiittinen
Lisätiedot4. Käyrän lokaaleja ominaisuuksia
23 VEKTORIANALYYSI Luento 3 4 Käyrän lokaaleja ominaisuuksia Käyrän tangentti Tarkastellaan parametrisoitua käyrää r( t ) Parametrilla t ei tarvitse olla mitään fysikaalista merkitystä, mutta seuraavassa
LisätiedotTehtävä 2 Todista luennoilla annettu kaava: jos lukujen n ja m alkulukuesitykset. ja m = k=1
Luuteoria Harjoitus 1 evät 2011 Alesis Kosi 1 Tehtävä 1 Näytä: jos a ja b ovat positiivisia oonaisluuja joille (a, b) = 1 ja a c, seä lisäsi b c, niin silloin ab c. Vastaus Kosa a c, niin jaollisuuden
LisätiedotMatematiikan tukikurssi
Matematiikan tukikurssi Kurssikerta 8 1 Suunnattu derivaatta Aluksi tarkastelemme vektoreita, koska ymmärrys vektoreista helpottaa alla olevien asioiden omaksumista. Kun liikutaan tasossa eli avaruudessa
LisätiedotRATKAISUT: 10. Lämpötila ja paine
Physica 9. painos (6). Lämpötila ja paine :. Lämpötila ja paine. a) Suure, jolla uvataan aineen termoynaamista tilaa. b) Termoynaamisen eli absoluuttisen lämpötila-asteion ysiö. c) Alin mahollinen lämpötila.
LisätiedotIII. SARJATEORIAN ALKEITA. III.1. Sarjan suppeneminen. x k = x 1 + x 2 + x ,
III. SARJATEORIAN ALKEITA Sarja on formaali summa III.. Sarjan suppeneminen = x + x 2 + x 3 +..., missä R aiilla N (merintä ei välttämättä taroita mitään reaaliluua). Luvut x, x 2,... ovat sarjan yhteenlasettavat
Lisätiedotx (t) = 2t ja y (t) = 3t 2 x (t) + + y (t) Lasketaan pari käyrän arvoa ja hahmotellaan kuvaaja: A 2 A 1
BM2A582 Integraalilaskenta ja sovellukset Harjoitus 6, Kevät 26 Kaikissa tehtävissä tärkeintä ja riittävää on saada oikea lauseke aikaiseksi. Useissa tehtävissä integraalit eivät tosin ole niin vaikeita
LisätiedotVÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 18: Yhden vapausasteen pakkovärähtely, transienttikuormituksia
8/ VÄRÄHTELYMEKANIIKKA SESSIO 8: Yhen vapausaseen paovärähely, ransieniuormiusia JOHDANTO c m x () Kuva. Syseemi. Transieniuormiusella aroieaan uormiusheräeä, joa aiheuaa syseemiin lyhyaiaisen liieilan.
Lisätiedot9 Lukumäärien laskemisesta
9 Luumäärie lasemisesta 9 Biomiertoimet ja osajouoje luumäärä Määritelmä 9 Oletetaa, että, N Biomierroi ilmaisee, uia mota -alioista osajouoa o sellaisella jouolla, jossa o aliota Meritä luetaa yli Lasimesta
LisätiedotSISÄLTÖ Venymän käsite Liukuman käsite Venymä ja liukuma lujuusopin sovelluksissa
SISÄLTÖ Venymän käsite Liukuman käsite Venymä ja liukuma lujuusopin sovelluksissa 1 SISÄLTÖ 1. Siirtymä 2 1 2.1 MUODONMUUTOS Muodonmuutos (deformaatio) Tapahtuu, kun kappaleeseen vaikuttaa voima/voimia
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 16.3.2016 Susanna Hurme Päivän aihe: Translaatioliikkeen kinetiikka (Kirjan luvut 12.6, 13.1-13.3 ja 17.3) Oppimistavoitteet Ymmärtää, miten Newtonin toisen lain
LisätiedotESIM. ESIM.
1 Vierintäita f r lasetaan samannäöisellä aavalla uin liuuitain: Ihmisunnan erästä suurimmista esinnöistä eli pyörää äytetään sen taia, että vierintäitaerroin µ r on paljon pienempi uin liuuitaerroin:
Lisätiedot(1 + i) + JA. t=1. t=1. (1 + i) n (1 + i) n. = H + k (1 + i)n 1 i(1 + i) n + JA
Investoinnin annattavuuden mittareita Opetusmonisteessa on asi sivua, joilla on hyvin lyhyesti uvattu jouo mittareita. Seuraavassa on muutama lisäommentti ja aavan-johto. Tarastelemme projetia, jona perusinvestointi
LisätiedotDerivoimalla kerran saadaan nopeus ja toisen kerran saadaan kiihtyvyys Ña r
Vuka HT 4 Tehtävä. Lyhyenä alustuksena tehtävään johdetaan keskeiskiihtyvyys tasaisessa pyörimisessä. Meillä on ympyräradalla liikkuva kappale joka pyörii vakiokulmanopeudella ω dϕ säteellä r origosta.
LisätiedotProjekti 5 Systeemifunktiot ja kaksiportit. Kukin ryhmistä tarkastelee piiriä eri taajuuksilla. Ryhmäni taajuus on
EPOP Kevät 2012 Projeti 5 Systeemifuntiot ja asiportit Tämä projeti tehdään 3 hengen ryhmissä. Ryhmääni uuluvat Kuin ryhmistä tarastelee piiriä eri taajuusilla. Ryhmäni taajuus on Seuraavan projetin aiana
LisätiedotANALYYTTINEN MEKANIIKKA A. Erkki Thuneberg
ANALYYTTINEN MEKANIIKKA 763310A Eri Thuneberg Luonnontieteellinen tiedeunta Oulun liopisto 017 Järjesteljä Kurssin verosivu on https://noppa.oulu.fi/noppa/urssi/763310a Verosivulta löt luentomateriaali
Lisätiedot3 KEHÄRAKENTEET. 3.1 Yleistä kehärakenteista
Elementtimenetelmän peusteet. KEHÄRAKENTEET. leistä ehäaenteista Kehäaenteen osina oleat palit oiat ottaa astaan aiia annattimen asitusia, jota oat nomaali- ja leiausoima seä taiutus- ja ääntömomentti.
Lisätiedot4.7 Todennäköisyysjakaumia
MAB5: Todeäöisyyde lähtöohdat.7 Todeäöisyysjaaumia Luvussa 3 Tuusluvut perehdyimme jo jaauma äsitteesee yleesä ja ormaalijaaumaa vähä taremmi. Lähdetää yt tutustumaa biomijaaumaa ja otetaa se jälee ormaalijaauma
Lisätiedoty x1 σ t 1 = c y x 1 σ t 1 = y x 2 σ t 2 y x 2 x 1 y = σ(t 2 t 1 ) x 2 x 1 y t 2 t 1
1. Tarkastellaan funktiota missä σ C ja y (y 1,..., y n ) R n. u : R n R C, u(x, t) e i(y x σt), (a) Miksi funktiota u(x, t) voidaan kutsua tasoaalloksi, jonka aaltorintama on kohtisuorassa vektorin y
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 22.3.2016 Susanna Hurme Päivän aihe: Rotaatioliikkeen kinematiikka: kulmanopeus ja -kiihtyvyys (Kirjan luvut 12.7, 16.3) Osaamistavoitteet Osata analysoida jäykän
LisätiedotLUKU 3. Ulkoinen derivaatta. dx i 1. dx i 2. ω i1,i 2,...,i k
LUKU 3 Ulkoinen derivaatta Olkoot A R n alue k n ja ω jatkuvasti derivoituva k-muoto alueessa A Muoto ω voidaan esittää summana ω = ω i1 i 2 i k dx i 1 dx i 2 1 i 1
LisätiedotTodennäköisyyslaskenta IIa, syys lokakuu 2019 / Hytönen 1. laskuharjoitus, ratkaisuehdotukset
Todennäöisyyslasenta IIa, syys loauu 019 / Hytönen 1. lasuharjoitus, rataisuehdotuset 1. ( Klassio ) Oloot A ja B tapahtumia. Todista lasuaavat (a) P(A B) P(A) + P(B \ A), (b) P(B) P(A B) + P(B \ A), (c)
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 23.2.2016 Susanna Hurme Tervetuloa kurssille! Mitä on statiikka? Mitä on dynamiikka? Miksi niitä opiskellaan? Päivän aihe: Voiman käsite ja partikkelin tasapaino
Lisätiedot1 Rajoittamaton optimointi
Taloustieteen matemaattiset menetelmät 7 materiaali 5 Rajoittamaton optimointi Yhden muuttujan tapaus f R! R Muistutetaan mieleen maksimin määritelmä. Funktiolla f on maksimi pisteessä x jos kaikille y
LisätiedotJohdatus lukuteoriaan Harjoitus 1 syksy 2008 Eemeli Blåsten. Ratkaisuehdotelma
Johdatus luuteoriaan Harjoitus 1 ss 008 Eemeli Blåsten Rataisuehdotelma Tehtävä 1 Oloot a ja b positiivisia oonaisluuja. Osoita, että on olemassa siäsitteinen luu h ('luujen a ja b pienin hteinen jaettava',
Lisätiedotläheisyydessä. Piirrä funktio f ja nämä approksimaatiot samaan kuvaan. Näyttääkö järkeenkäyvältä?
BM20A5840 - Usean muuttujan funktiot ja sarjat Harjoitus 1, Kevät 2017 1. Tunnemme vektorit a = [ 1 2 3 ] ja b = [ 2 1 2 ]. Laske (i) kummankin vektorin pituus (eli itseisarvo, eli normi); (ii) vektorien
LisätiedotMS-A0204 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 (ELEC2) Luento 9: Muuttujanvaihto taso- ja avaruusintegraaleissa
MS-A24 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 (ELEC2) Luento 9: Muuttujanvaihto taso- ja avaruusintegraaleissa Antti Rasila Matematiikan ja systeemianalyysin laitos Aalto-yliopisto Kevät 216 Antti Rasila
LisätiedotMatemaattinen Analyysi
Vaasan yliopisto, kevät 01 / ORMS1010 Matemaattinen Analyysi. harjoitus, viikko 1 R1 ke 1 16 D11 (..) R to 10 1 D11 (..) 1. Määritä funktion y(x) MacLaurinin sarjan kertoimet, kun y(0) = ja y (x) = (x
Lisätiedot4 MATERIAALIMALLIT 4.1 JOHDANTO ELASTINEN KIINTEÄ AINE VISKOOSI NESTE LÄMMÖN JOHTUMINEN...
4 MATERIAALIMALLIT 4.1 JOHDANTO... 6 4.2 ELASTINEN KIINTEÄ AINE... 19 4.3 VISKOOSI NESTE... 33 4.4 LÄMMÖN JOHTUMINEN... 42 Viikko 47/1 VIIKON 47 OSAAMISTAVOITTEET Viikon 47 jälkeen kurssin osallistuja
LisätiedotNaulalevylausunto LL10 naulalevylle
LAUSUNTO NRO VTT S 09771 08 1 (1) Tilaaja Tilaus Yhteyshenilö Lahti Levy Oy Asonatu 11 FI 15100 Lahti 3.9.2008 Simo Jouainen Ari Kevarinmäi VTT Asiantuntijapalvelut PL 1000 02044 VTT Puh. 020 722 5566,
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 29.3.2016 Susanna Hurme Yleisen tasoliikkeen kinematiikka: absoluuttinen ja suhteellinen liike, rajoitettu liike (Kirjan luvut 16.4-16.7) Osaamistavoitteet Ymmärtää,
LisätiedotMS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 10: Stokesin lause
MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 10: Stokesin lause Antti Rasila Matematiikan ja systeemianalyysin laitos Aalto-yliopisto Syksy 2016 Antti Rasila (Aalto-yliopisto) MS-A0305 Syksy
LisätiedotTeknillinen korkeakoulu Mat-5.187 Epälineaarisen elementtimenetelmän perusteet (Mikkola/Ärölä) 4. harjoituksen ratkaisut
Teknillinen korkeakoulu Mat-5.187 Epälineaarisen elementtimenetelmän perusteet Mikkola/Ärölä 4. harjoituksen ratkaisut Teht. 1 Jacobin determinantin J det F materiaalisen aikaderivaatan laskemiseksi lasketaan
LisätiedotLuento 2. S Signaalit ja järjestelmät 5 op TKK Tietoliikenne Laboratorio 1. Jean Baptiste Joseph Fourier ( )
Luento Jasollisten signaalien Fourier-sarjat Viivaspetri S-.7. Signaalit ja järjestelmät 5 op KK ietoliienne Laboratorio Jean Baptiste Joseph Fourier (768-83) Ransalainen matemaatio ja fyysio. Esitti Fourier-sarjat
Lisätiedot