11. MOLEKYYLIT. Kvanttimekaniikka on käyttökelpoinen molekyyleille, jos se pystyy selittämään atomien välisten sidosten syntymisen.
|
|
- Olavi Kivelä
- 6 vuotta sitten
- Katselukertoja:
Transkriptio
1 11. MOLEKYYLIT Vain harvat alkuaineet esiintyvät luonnossa atomeina (jalokaasut). Useimmiten alkuaineet esiintyvät yhdisteinä: pieninä tai isoina molekyyleinä, klustereina, nesteinä, kiinteänä aineena. Alkuaineet voivat esiintyä joko sitoutuneena toisiin, saman alkuaineen atomeihin tai muun alkuaineen atomeihin. Kvanttimekaniikka on käyttökelpoinen molekyyleille, jos se pystyy selittämään atomien välisten sidosten syntymisen. 1
2 11.1. MOLEKYYLISIDOS Molekyyli on sähköisesti neutraali atomiryhmä, joka on sitoutunut toisiinsa ja käyttäytyy yhden hiukkasen tavoin. Molekyyli muodostuu tietyistä atomeista jos molekyylin joku atomi vaihdetaan toiseen (erilaiseen) atomiin, saadaan uusi molekyyli, jolla on omanlaisensa ominaisuudet. Molekyyli syntyy, koska molekylaarisen systeemin kokonaisenergia on pienempi kuin yksittäisten atomien energia. Jos systeemin kokonaisenergia on suurempi kuin yksittäisten atomien, sidosta ei synny. Kovalenttinen sidos Kovalenttisessa sidoksessa atomit jakavat yhden tai useamman elektronin. Yksinkertaistettuna voidaan ajatella, että elektronit sijaitsevat enemmän aikaa ytimien välillä ja aiheuttavat vetovoiman ydinten välille. 2
3 Esimerkkinä H 2 molekyyli, jossa molemmat elektronit kuuluvat molemmille ytimille: Elektronien aiheuttama vetovoima pitää ytimet yhdessä. Jos ytimet tulevat liian lähelle toisiaan, niiden välinen repulsio hajottaa molekyylin. H 2 molekyyli on tasapainossa kun ydinten välinen etäisyys on m, jolloin vetymolekyylin kokonaisenergia on -4.5 ev. Kokonaisenergia vastaa sitä energiaa, joka tarvitaan hajottamaan vetymolekyyli kahdeksi vetyatomiksi: H ev = H + H. (H ev = p + + e - On aina helpompi rikkoa molekyyli kuin atomi.) 3
4 Vetymolekyylin orbitaalimalli. Vetymolekyylin kvanttimekaaninen malli. Ytimien välissä elektronin varausjakauma suuri molekyyli pysyy koossa. 4
5 Ionisidos Ionisidoksessa elektroni siirtyy toiselle atomille, jolloin syntyy negatiivinen ja positiivinen ioni. Ionien erimerkkiset varaukset vetävät ionit yhdeksi molekyyliksi. Ionisidoksen muodostumiseen tarvitaan atomi, jolta uupuu yksi elektroni jalokaasurakenteesta ja atomi, jolla on yhden elektronin ylimäärä jalokaasurakenteeseen verrattuna. Esim. NaCl (ruokasuola) Sidos syntyy Na + ja Cl - ionien välille (ei Na ja Cl atomien). NaCl esiintyy kiinteänä aineena (jossa yhtä monta Na ja Cl atomia), sulana Na + ja Cl - ioneina ja vain höyryssä yksittäisinä NaCl molekyyleinä. 5
6 Esimerkki: Natriumin ja kloorin kokonaisenergiakäyrät. NaCl molekyylin muodostuminen. Etäisyydellä 11 Å natriumin ja kloorin on edullisempaa muodostaa molekyyli. 6
7 Van de Waals sidokset Yksittäisten atomien uloimmat elektroniorbitaalit uudelleen järjestäytyvät siten, että atomeista muodostuu sähködipoleja. Sähködipolit vuorovaikuttavat keskenään ns. van der Waals voimien välityksellä ja muodostuu molekyyli. Sidokset ovat kohtalaisen heikkoja (eli molekyylit hajoavat helposti). Yleisesti: H 2 on esimerkki puhtaasta kovalenttisesta sidoksesta ja NaCl puhtaasta ionisidoksesta, usein molekyylisidokset ovat jotain siltä väliltä. Kovalenttinen sidos syntyy samanlaisten atomien välille, ionisidoksen muodostavat elektronirakenteeltaan erilaiset atomit. Uloimmat, nk. valenssielektronit osallistuvat molekyylisidokseen, sisemmät kuoret pysyvät lähes alkuperäisinä. Sidosta atomien välille ei synny, jos elektronien on virityttävä kieltosäännön takia korkeampaan energiatilaan (kahden atomin elektronit tulevat samaan 7 systeemiin ja silloin Paulin kieltosääntö on voimassa).
8 11.2. H 2 + IONI Yksinkertaisin mahdollinen molekyyli on H 2 + ioni, jossa kaksi protonia jakaa yhden elektronin: H + H + H 2 + Vetyatomi kaappaa ylimääräisen protonin (H + ) ja molekyylin ainoa elektroni liikkuu molempien protonien kentässä samalla todennäköisyydellä. Protonit ovat etäisyydellä r toisistaan. Elektroniin vaikuttaa molempien protonien aiheuttama vetovoima. Protoneihin vaikuttaa niiden keskinäinen hylkivä voima sekä elektronin vetovoima. 8
9 Elektronin ja protonien yhteinen sähköstaattinen potentiaalienergia on: 2 e E p 4π 0 r1 r2 r missä kaksi ensimmäistä termiä kuvaavat elektronin attraktiivista potentiaalienergiaa protonien kanssa ja kolmas protonien väliseen hylkivään voimaan liittyvää potentiaalienergiaa. Protonien kentät muodostavat elektronille potentiaalikuopat, joiden välissä on valli. Vallin leveys riippuu protonien etäisyydestä toisistaan. Kvanttimekaniikan mukaisesti elektroni voi tunneloitua potentiaalienergia vallin läpi ja siirtyä näin protonilta toiselle. Sanotaan, että protonit jakavat elektronin. Esim. Jos protonit ovat 0.1 nm päässä toisistaan, elektroni siirtyy puolelta toiselle noin kerran s aikana. Jos etäisyys 1 nm, elektroni siirtyy kerran/sekunti (joka on äärettömän pitkä aika atomitasolla). 9
10 Vain atomit, joiden aaltofunktiot peittävät paljon toisiaan, voivat jakaa elektronin. Epätarkkuusperiaatteen mukaan, mitä pienempään alueeseen hiukkanen rajoitetaan, sitä suurempi on sen liikemäärä ja samalla kineettinen energia: Molekyylissä elektroni voi liikkua laajemmalla alueella kuin yksittäisten atomien tapauksessa ja siksi molekyylin kokonaisenergia on pienempi kuin vastaavien atomien energia. H 2 + -molekyyli-ionin kvanttimekaaninen käsittely Jotta voimme laskea systeemin energian, tarvitsemme tiedon aaltofunktiosta ψ. Vetymolekyyli-ioni on yksi niistä harvoista tapauksista, jolle Schrödingerin yhtälö voidaan ratkaista analyyttisesti se on tosin mutkikas emmekä käy sitä tässä. Hamiltonin operaattori eli kokonaisenergiaa vastaava operaattori H + 2 ionille on: 2 2 ˆ 2 e H, 2 4 m 0 r1 r2 R josta saadaan systeemin Schrödingerin yhtälö: Hˆ n E n n 10
11 Tehdään kuitenkin hieman päättelyä siitä, miten aaltofunktio muodostuu R:n eli protonien välisen etäisyyden funktiona. Kun protonit ovat kaukana toisistaan, elektroni sijaitsee jommankumman protonin läheisyydessä. Silloin elektronin aaltofunktio keskittyy (luonnollisesti) sen protonin läheisyyteen, jossa elektroni on. Kun protonit lähestyvät toisiaan, alkaa elektroni vähitellen tuntea myös toisen protonin kentän ja todennäköisyys löytää elektroni protonien välisen etäisyyden keskipisteestä kasvaa nollaa suuremmaksi syntyy sidos. Aaltofunktio on symmetrinen: Jos protonit ovat yhdessä, elektroni kokee vain yhden ytimen, jonka varaus on +2e, vetovoiman, ja aaltofunktiolla on sama muoto kuin yksittäisen protonin tapauksessa, mutta amplitudi on suurempi. S a b Aaltofunktio vastaa He + ionin 1s aaltofunktiota. 11
12 Myös antisymmetrinen aaltofunktio on mahdollinen. A a b Ytimien välissä on kohta, jossa ei ole varausta eli myöskään sidosta ei synny. Jos ytimet tuodaan yhteen, aaltofunktio vastaa He + ionin 2p tilan aaltofunktiota, jolla on nollakohta origossa. 2p tilassa He + ionilla on enemmän energiaa kuin 1s tilassa. 12
13 H 2 + molekyylissä molekyyliorbitaali voidaan muodostaa siis vedyn 1satomiorbitaalien lineaarikombinaationa. Symmetrinen kombinaatio vastaa sitovaa tilaa, koska varausjakautuma ydinten välissä on suurempi kuin nolla. Antisymmetrinen lineaarikombinaatio vastaa hajottavaa tilaa. Varausjakautuma ydinten välissä on nolla. Todennäköisyystiheys parillisissa ja parittomissa orbitaaleissa. Kuten vetymolekyyli-ioninkin tapauksessa, usein parittomat tilat eivät voi johtaa stabiilin molekyylin muodostumiseen. 1s-orbitaalien lineaarikombinaatioina saatavia molekyyliorbitaaleja merkitään kirjaimilla σ g 1s ja σ u 1s, jossa g= gerade (parillinen) ja u=ungerade (pariton) 13
14 Tarkastellaan vetymolekyyli-ionin kokonaisenergiaa (elektronin stationäärisen tilan ominaisenergian ja protonien välisen potentiaalienergian summa) protonien välisen etäisyyden funktiona: Kun elektroni on parillisessa tilassa ja protoneja tuodaan lähemmäksi toisiaan, elektronin negatiivinen ominaisenergia on aluksi itseisarvoltaan suurempi kuin ytimien välinen hylkivä energia. Kokonaisenergia siis ensin pienenee ja saavuttaa minimiarvonsa pisteessä r 0. Tätä lyhyemmillä etäisyyksillä alkaa protonien välinen hylkivä potentiaalienergia hallita kokonaisenergiaa. r 0 on protonien tasapainoetäisyys stabiilissa H 2 + molekyylissä. Tasapainoetäisyys vetymolekyyli-ionilla on m ja sitä vastaa kokonaisenergia ev (parillisessa tilassa). Parillista aaltofunktiota kutsutaan usein myös sitovaksi molekyyliorbitaaliksi ja paritonta hylkiväksi molekyyliorbitaaliksi (kuvaa * orbitaalin 14 tunnuksessa).
15 Yleisesti: Sitovan tilan kokonaisenergiakäyrässä on minimi kun taas hajottavan tilan käyrä on repulsiivinen. Energiaan vaikuttavat: ydinten välinen poistovoima Elektronin ja ytimen välinen vetovoima 15
16 ESIMERKKI 11.1 a) Elektronin irrottaminen vetyatomista vaatii energiaa 13.6 ev, mutta elektronin irrottaminen vetymolekyylistä vaatii energiaa 15.7 ev. Miksi elektronin ionisaatioenergia on suurempi molekyylissä kuin atomissa? b) H 2 + -molekyylin protonien välinen etäisyys on nm ja sidosenergia on 2.65 ev. Minkä suuruinen negatiivinen varaus täytyy asettaa protonien keskelle, jotta systeemin sidosenergiaksi saadaan 2.65 ev? c) H 2 -molekyylin sidosenergia on 4.5 ev. Mihin lämpötilaan vetykaasu pitää lämmittää, jotta molekyylien keskimääräinen terminen liike-energia 3/2*k B T riittää hajottamaan vetymolekyylin? 16
17 11.3. H 2 MOLEKYYLI Vetymolekyylissä on 2 elektronia, jotka voivat olla samalla orbitaalilla vain, jos niiden spinit ovat vastakkaiset. H 2 molekyyli on stabiilimpi kuin H 2 + : Sidosenergia on 4.5 ev, kun H 2 + ionille se on 2.65 ev Sidosenergia olisi 5.3 ev, jos ajatellaan että ydin-elektroni vuorovaikutuksen määrä lisääntyy kahdella. Kuitenkin elektronien välinen poistovoima heikentää molekyylisidosta ja sidosenergia on vain 4.5 ev. Kuten H 2 + -molekyylille, myös H 2 saadaan kaksi aaltofunktiota S A on sitova on hajottava Aiemmin atomien yhteydessä osoitettiin, että elektronisysteemiä kuvaa aina antisymmetrinen aaltofunktio ristiriita? Molekyylin kokonaisaaltofunktio riippuu paikanfunktion lisäksi spinfunktiosta: ( 1,2) (1,2) s(1,2) Kokonaisaaltofunktion tulee olla antisymmetrinen. 17
18 Kokonaisaaltofunktio voi olla siis tai ( 1,2) s S A ( 1,2) AsS (symmetrinen paikan funktio antisymmetrinen spin) (antisymmetrinen paikan funktio ja symmetrinen spin) eli paikan funktio on symmetrinen ja spinfunktio antisymmetrinen tai toisinpäin. Jos spinit ovat samansuuntaiset, spinfunktio on symmetrinen jolloin paikan funktion tulee olla antisymmetrinen. Hajottava tila Jos spinit ovat vastakkaissuuntaiset, spinfunktio on antisymmetrinen jolloin paikan funktion tulee olla symmetrinen. Sitova tila Paulin kieltosäännön mukaisesti, saman suuntaiset spinit ovat mahdollisia vain, jos toinen elektroni on virittynyt. Vetymolekyylin Schrödingerin yhtälöä ei voi ratkaista tarkasti, mutta likimääräinen ratkaisu on esitetty seuraavassa kuvassa: ja 18
19 Hajottava tila: ( 1,2) A s S Sitova tila: (1,2 ) s S A 19
20 11.4. MONIMUTKAISET MOLEKYYLI Monimutkaisissakin molekyyleissä vain atomien uloimpien, ns. valenssi-elektronikuorten rakenne muuttuu, koska sisäkuorten elektronit ovat lujasti sidottuja eivätkä ne ole herkkiä ulkoisille voimille (sijaitsevat lähempänä ydintä ja vähemmän elektroneja on varjostamassa ytimen aiheuttamaa vetovoimaa) repulsiiviset voimat alkavat vaikuttaa, kun sisäkuoret ovat vielä kaukana toisistaan Röntgen spektrit tukevat tätä; Röntgen spektrit syntyvät atomien sisäkuorten siirtymistä. Ei havaita eroja spektrissä riippuen siitä, onko atomi irrallinen vai sidottu molekyyliin. 20
21 H 2 molekyyli on mahdollinen, mutta He 2 tai H 3 ei, miksi? He-atomissa kaksi 1s elektronia jos molekyyli muodostuisi, kummassakin atomissa olisi kaksi elektronia samansuuntaisin spinein, jonka kieltosääntö estää. H 2 molekyylissä kaksi 1s elektronia, joilla vastakkainen spin ( ). Jos lisätään vielä yksi vety, kahdella elektronilla täytyy olla samansuuntaiset spinit ( ), joka ei myöskään ole, Paulin kieltosäännön mukaan, mahdollista. H 3 molekyylissä yksi elektroni voisi olla virittynyt korkeampaan tilaan (jotta kieltosääntö ei vaikuttaisi), kuitenkin kaikki tällaiset tilat ovat repulsiivisia eli molekyyli hajoaa nopeasti H 2 molekyyliksi ja yksittäiseksi vetyatomiksi. 21
22 9.5. ROTAATIOENERGIATASOT Molekyylin elektronisella tilalla on vibraatiotasorakennetta (värähtely) ja vibraatiotasolla edelleen rotaatiotasorakennetta (pyöriminen). Rotaatiotasot poikkeavat toisistaan vain hyvin vähän (tyypillisesti 10-3 ev). Molekyylin rotaatiotasojen väliset siirtymät näkyvät mikroaaltoalueella (0.1mm 1 cm). Vibraatiotasot poikkeavat toisistaan hieman enemmän (tyypillisesti 0.1 ev). Molekyylin vibraatiotasojen väliset siirtymät näkyvät infrapuna-alueella (1 μm 0.1mm). Molekyylin elektronisten tilojen väliset energiaerot ovat tyypillisesti suuruudeltaan useita ev:tä. Näiden tilojen väliset siirtymät ovat näkyvän ja ultraviolettivalon alueella. Elektronisen siirtymän yhteydessä voi tapahtua siirtymiä vibraatiotasolta toiselle ja vibraatiosiirtymän yhteydessä rotaatiotasolta toiselle. Pyöriminen on hidasta verrattuna värähtelyyn, joka on hidasta verrattuna elektroniseen siirtymään. 22
23 Elektroninen siirtymä aiheuttaa molekyylin spektriin vyöryhmän, vibraatiosiirtymät vyön ja rotaatiosiirtymät hienorakenteen vyössä. Molekyylistä voidaan saada paljon tietoja sen spektriä tulkitsemalla: sidospituudet, voimavakiot ja sidoskulmat Puhdas rotaatiospektri saadaan kun tapahtuu siirtymiä vain rotaatioenergiatasojen välillä (ei vibraatio). Tarkastellaan seuraavassa 2-atomista molekyyliä: 2-atominen molekyyli pyörii akseliaan vastaan kohtisuorassa olevan, painopisteen kautta kulkevan akselin ympäri. Systeemin hitausmomentti on I m r m2r2 missä r 1 ja r 2 ovat atomien etäisyydet massakeskipisteestä. Painopisteen määritelmän m 1r1 m2r2 avulla hitausmomentti voidaan kirjoittaa muotoon: I m m m r1 r2 ) m' 1 m2 ( R 2 23
24 Hitausmomentissa I m1m 2 m' m m on redusoitu massa ja R on ydinten välinen etäisyys. 1 2 Ts. kaksiatomisen molekyylin pyörimistä vastaa yhden hiukkasen, jonka massa on m, pyöriminen akselin R ympäri. Molekyylin liikemäärämomentti L=Iω (ω on kulmanopeus) Liikemäärämomentti on kvantittunut ja voi saada vain arvoja L J( J 1) J 0,1, 2, 3,... missä J on rotaatiokvanttiluku. Pyörimisenergia molekyylille on E L L J( J 1) I I missä I = hitausmomentti 2 2 I 2I 2I ω= kulmanopeus L = liikemäärämomentti J = rotaatiokvanttiluku 24
25 ESIMERKKI 9.2 CO molekyylin sidospituus on nm ja atomien massat ovat m( 12 C)=1.99 x kg ja m( 16 O)=2.66 x kg. Määritä molekyylin energia ja kulmanopeus matalimmassa virittyneessä rotaatiotilassa. 25
26 Rotaatiospektrit syntyvät siirtymistä rotaatioenergiatasojen välillä. Vain molekyylit, joilla on sähköinen dipolimomentti voivat absorboida ja emittoida sähkömagneettista säteilyä. Siksi ei-polaarisilla kaksiatomisilla molekyyleillä kuten H 2 tai symmetrisillä moniatomisilla molekyyleillä CO 2 (O=C=O) ja CH 4 ei ole rotaatiospektrejä (siirtymät rotaatiotilojen välillä näissäkin molekyyleissä voi tapahtua hiukkastörmäysten avulla). Polaarisissa molekyyleissäkään eivät kaikki siirtymät rotaatiotilojen välillä ole mahdollisia; Kaksiatomiselle molekyylille rotaatiotilojen välisille siirtymille on voimassa valintasääntö J 1 Siirtymässä absorboituneen fotonin taajuus on jäykän molekyylin tapauksessa: E EJ 1 EJ f J J 1 J 1 h h 2 I josta voidaan laskea hitausmomentti, kun taajuus tunnetaan: I 2 f J 1 26
27 Koska I=m R 2, saadaan hitausmomentin avulla määritettyä molekyylin sidospituus R. Jäykälle molekyylille rotaatiospektrin viivat ovat tasaisen välimatkan etäisyydellä toisistaan: 27
28 ESIMERKKI 9.3 CO molekyylin J=0 J=1 siirtymän absorptioviiva sijaitsee taajuudella 1.15 x Hz. Mikä on CO molekyylin sidospituus? 28
29 ESIMERKKI 9.4 Jodimolekyylin HI rotaatiospektrissä on havaittu seuraavat peräkkäiset viivat: cm -1, cm -1, cm -1, cm -1 ja cm -1. Mitä rotaatiokvanttiluvun muutoksia nämä viivat vastaavat? Laske molekyylin hitausmomentti ja ydinten välimatka. 29
30 9.6. VIBRAATIOENERGIATASOT Molekyyli voi pyöriä ja värähdellä. Tarkastellaan 2-atomista molekyyliä: Molekyylin potentiaalienergiakäyrä vaihtelee atomien välisen etäisyyden funktiona. Lähellä minimiä, käyrä muistuttaa paraabelia: U U k R R 2 0 Voima, joka aiheuttaa tämän potentiaalienergian on muotoa du F k( R R0 dr ) joka on samanmuotoinen kuin esim. jousivoima molekyyli = harmoninen värähtelijä Klassisesti harmonisen värähtelijän värähtelytaajuus on f k m missä k = voimavakio (esim. jousivakio) m = värähtelevän kappaleen massa 30
31 Kahden atomin molekyylissä on periaatteessa kaksi jousella yhdistettyä massaa m 1 ja m 2, jotka värähtelevät massakeskipisteen suhteen: molemmat värähtelevät kohti (ja poispäin) massakeskipistettä samaan aikaan Tämä voidaan käsitellä tilanteena, jossa redusoitu massa värähtelee jousen päässä: 1 k f0 2 m' Aiemmin jo käsiteltiin harmoninen oskillaattori kvanttimekaanisesti ja saatiin oskillaattorin mahdollisiksi energioiksi E ( hf 1 2) 0 missä ν on värähdyskvanttiluku. Alimmalla värähdystilalla (ν =0) on energia 1/2hf 0 epätarkkuusperiaatteen vuoksi: jos hiukkanen olisi paikallaan Δx=0 ja liikemäärästä tulisi äärettömän suuri. 31
32 Sijoittamalla tähän taajuuden f 0 yhtälö, saadaan energiatasojen energiaksi E ( 1/ 2) k m ' Yhtälö soveltuu hyvin alimmille vibraatiotasoille, mutta ylemmillä tasoilla epäharmonisuus on huomattavaa (paraabeliapproksimaatio potentiaalienergia käyrälle ei ole enää hyvin voimassa). Korkeammilla ν:n arvoilla vibraatioenergiatasot lähestyvät toisiaan. 32
33 Vibraatiospektrit Vibraatiotasojen välisille siirtymille on voimassa valintasääntö: 1 Taajuudella f 0 värähtelevä dipoli voi absorboida tai emittoida vain säteilyä samalla taajuudella f 0 eli energialla hf 0. Kaksiatomisella molekyylillä värähtelyt ovat yksinkertaisia, useamman atomin molekyyleillä mahdollisia värähtelymuotoja ja taajuuksia on enemmän. 33
34 ESIMERKKI 9.5 CO molekyyli absorboi infrapunasäteilyä taajuudella Hz taajuudella. Mikä on CO molekyylin voimavakio? Mikä on vibraatioenergiatasojen välinen etäisyys? 34
35 Vibraatio-rotaatio-spektrit Puhtaat vibraatiospektrit voidaan havaita vain nesteissä, jossa molekyylien väliset vuorovaikutukset estävät molekyylien rotaation. Kaasuissa molekyylit käytännössä aina pyörivät ja rotaatiotilojen viritysenergiat ovat paljon pienempiä kuin vibraatiotilojen - spektri ei näytä puhtaita vibraatiotilojen välisiä siirtymiä vaan siirtymät koostuvat useista lähekkäisistä siirtymistä eri rotaatiotilojen välillä vibraatio-rotaatiovyöt Ensimmäisessä approksimaatiossa molekyylin vibraatio ja rotaatio ovat riippumattomia toisistaan (unohdetaan myös epäharmonisuus ja keskipakoisvoiman vaikutukset). Kaksiatomisen molekyylin energia: 2 k E, J ( 1/ 2) J ( J 1) m' 2I Vibraatio Rotaatio ja valintasäännöt Δν= ±1 ja ΔJ ±1 35
36 Esimerkki: CO 2 siirtymät vibraatiotilojen ν=0 ja ν=1 välillä: υ=1 vibraatiotila P-haara R-haara Rotaatiotilat P haara R haara ν=0 vibraatiotila Vibraatiotilojen v=0 v=1 välinen siirtymä aiheuttaa spektriin P-haaran (ΔJ=-1) ja R-haaran (ΔJ=1). Spektriviivojen välimatka on 36 f 2πI jonka avulla voidaan määrittää molekyylin sidospituus.
37 ESIMERKKI 9.6 Laske Na + ja Cl - ionien muodostaman systeemin energiaminimi, kun ionit ovat tasapainoetäisyydellä R 0 = m toisistaan. 37
38 9.7. MOLEKYYLIEN ELEKTRONISET SPEKTRIT Molekyylissä (kuten atomissakin) elektroni voidaan virittää ylemmälle elektronitilalle. Elektronisten tilojen välinen energiaero on paljon suurempi kuin rotaatio- ja vibraatiotilojen väliset erot ne sijaitsevat näkyvän ja UV-valon alueella. Jokaiseen elektronisten tilojen väliseen siirtymään liittyy vibraatio ja rotaatiorakenne: Elektronisen siirtymän yhteydessä voi tapahtua siirtymiä vibraatiotasolta toiselle ja vibraatio-siirtymän yhteydessä rotaatiotasolta toiselle hienorakenne myös polaarittomille molekyyleille 38
39 Elektronin viritys voi aiheuttaa muutoksen molekyylin rakenteeseen, esim. molekyylin sidospituus tai sidoskulmat voivat muuttua. Virittynyt molekyyli voi purkautua takaisin perustilaan useilla tavoilla: emittoimalla saman fotonin millä virittyminen tapahtui vibraatiotilojen välisten siirtymien kautta - fluoresenssi (pienempi taajuus) Frank-Condonin periaatteen mukaan elektroninen siirtymä tapahtuu niin nopeasti, että ytimien välimatkaa voidaan sen aikana pitää vakiona. Siirtymää voidaan kuvata vertikaalisella viivalla potentiaalienergiakäyrien välillä. Elektronien siirtymä on todennäköisin vibraatiotilojen välillä, joiden varausjakautumat peittävät eniten toisiaan. 39
40 Molekyyleillä säteilevät siirtymät eri kokonaisspinin omaavien tilojen välillä eivät ole sallittuja: Singletti-perustila virittyy aina singletti-tilaan. Kuitenkin molekyylien törmäykset voivat siirtää molekyylin triplettitilaan, joka ei voi purkautua takaisin singletti perustilaan syntyy pitkäikäisiä viritystiloja, jotka purkautuvat pitkän ajan kuluessa (minuutteja, jopa tunteja) takaisin perustilaan, fosforenssi Jos siirtymä tapahtuu hajottavalle tilalle, molekyyli voi dissosioitua. Esimerkkinä UV-säteilyn aiheuttamat vauriot iholla. 40
8. MONIELEKTRONISET ATOMIT
8. MONIELEKTRONISET ATOMIT 8.1. ELEKTRONIN SPIN Epärelativistinen kvanttimekaniikka selittää vetyatomin rakenteen melko tarkasti, mutta edelleen kokeellisissa atomien energioiden mittauksissa oli selittämättömiä
LisätiedotLuku 13: Elektronispektroskopia. 2-atomiset molekyylit moniatomiset molekyylit Fluoresenssi ja fosforesenssi
Luku 13: Elektronispektroskopia 2-atomiset molekyylit moniatomiset molekyylit Fluoresenssi ja fosforesenssi 1 2-atomisen molekyylin elektronitilan termisymbolia muodostettaessa tärkeä ominaisuus on elektronien
LisätiedotLuento 1: Sisältö. Vyörakenteen muodostuminen Molekyyliorbitaalien muodostuminen Atomiketju Energia-aukko
Luento 1: Sisältö Kemialliset sidokset Ionisidos (suolat, NaCl) Kovalenttinen sidos (timantti, pii) Metallisidos (metallit) Van der Waals sidos (jalokaasukiteet) Vetysidos (orgaaniset aineet, jää) Vyörakenteen
LisätiedotMolekyylit. Atomien välisten sidosten muodostuminen
Molekyylit. Johdanto. Vetymolekyyli-ioni 3. Kaksiatomiset molekyylit ja niiden molekyyliorbitaalit 4. Muutamien kaksiatomisten molekyylien elektronikonfiguraatio 5. Moniatomiset molekyylit 6. Orgaaniset
Lisätiedot, m s ) täytetään alimmasta energiatilasta alkaen. Alkuaineet joiden uloimmalla elektronikuorella on samat kvanttiluvut n,
S-114.6, Fysiikka IV (EST),. VK 4.5.005, Ratkaisut 1. Selitä lyhyesti mutta mahdollisimman täsmällisesti: a) Keskimääräisen kentän malli ja itsenäisten elektronien approksimaatio. b) Monen fermionin aaltofunktion
LisätiedotLuku 14: Elektronispektroskopia. 2-atomiset molekyylit moniatomiset molekyylit Fluoresenssi ja fosforesenssi
Luku 14: Elektronispektroskopia 2-atomiset molekyylit moniatomiset molekyylit Fluoresenssi ja fosforesenssi 1 2-atomisen molekyylin elektronitilan termisymbolia muodostettaessa tärkeä ominaisuus on elektronien
LisätiedotKiteinen aine. Kide on suuresta atomijoukosta muodostunut säännöllinen ja stabiili, atomiseen skaalaan nähden erittäin suuri, rakenne.
Kiteinen aine Kide on suuresta atomijoukosta muodostunut säännöllinen ja stabiili, atomiseen skaalaan nähden erittäin suuri, rakenne. Kiteinen aine on hyvä erottaa kiinteästä aineesta, johon kuuluu myös
LisätiedotMolekyylit. Helsinki University of Technology, Laboratory of Computational Engineering, Micro- and Nanosciences Laboratory. Atomien väliset sidokset
Molekyylit. Atomien väliset sidokset. Vetymolekyyli-ioni 3. Kaksiatomiset molekyylit ja niiden molekyyliorbitaalit 4. Muutamien kaksiatomisten molekyylien elektronikonfiguraatio 5. Moniatomiset molekyylit
LisätiedotMolekyylit. Helsinki University of Technology, Laboratory of Computational Engineering. Atomien väliset sidokset
Molekyylit. Atomien väliset sidokset. Vetymolekyyli-ioni 3. Kaksiatomiset molekyylit ja niiden molekyyliorbitaalit 4. Muutamien kaksiatomisten molekyylien elektronikonfiguraatio 5. Moniatomiset molekyylit
LisätiedotVoima ja potentiaalienergia II Energian kvantittuminen
Voima ja potentiaalienergia II Energian kvantittuminen Mene osoitteeseen presemo.helsinki.fi/kontro ja vastaa kysymyksiin Tavoitteena tällä luennolla Miten määritetään voima kun potentiaalienergia U(x,y,z)
LisätiedotNyt n = 1. Tästä ratkaistaan kuopan leveys L ja saadaan sijoittamalla elektronin massa ja vakiot
S-1146 Fysiikka V (ES) Tentti 165005 1 välikokeen alue 1 a) Rubiinilaserin emittoiman valon aallonpituus on 694, nm Olettaen että fotonin emissioon tällä aallonpituudella liittyy äärettömän potentiaalikuopan
Lisätiedot5.10. HIUKKANEN POTENTIAALIKUOPASSA
5.10. HIUKKANEN POTENTIAALIKUOPASSA eli miten reunaehdot ja normitus vaikuttavat aaltofunktioihin Yleensä Schrödingerin yhtälön ratkaiseminen matemaattisesti on hyvin työlästä ja edellyttää vahvaa matemaattista
LisätiedotKvanttifysiikan perusteet 2017
Kvanttifysiikan perusteet 207 Harjoitus 2: ratkaisut Tehtävä Osoita hyödyntäen Maxwellin yhtälöitä, että tyhjiössä magneettikenttä ja sähkökenttä toteuttavat aaltoyhtälön, missä aallon nopeus on v = c.
Lisätiedot766334A Ydin- ja hiukkasfysiikka
1 766334A Ydin- ja hiukkasfysiikka Luentomonistetta täydentävää materiaalia: 4 Juhani Lounila Oulun yliopisto, Fysiikan laitos, 01 6 Radioaktiivisuus Kuva 1 esittää radioaktiivisen aineen ydinten lukumäärää
LisätiedotPotentiaalikuopalla tarkoitetaan tilannetta, jossa potentiaalienergia U(x) on muotoa
Potentiaalikuoppa Luento 9 Potentiaalikuopalla tarkoitetaan tilannetta, jossa potentiaalienergia U(x) on muotoa U( x ) = U U( x ) = 0 0 kun x < 0 tai x > L, kun 0 x L. Kuopan kohdalla hiukkanen on vapaa,
LisätiedotKvantittuminen. E = hf f on säteilyn taajuus h on Planckin vakio h = 6, Js = 4, evs. Planckin kvanttihypoteesi
Kvantittuminen Planckin kvanttihypoteesi Kappale vastaanottaa ja luovuttaa säteilyä vain tietyn suuruisina energia-annoksina eli kvantteina Kappaleen emittoima säteily ei ole jatkuvaa (kvantittuminen)
LisätiedotLuku 8. Mekaanisen energian säilyminen. Konservatiiviset ja eikonservatiiviset. Potentiaalienergia Voima ja potentiaalienergia.
Luku 8 Mekaanisen energian säilyminen Konservatiiviset ja eikonservatiiviset voimat Potentiaalienergia Voima ja potentiaalienergia Mekaanisen energian säilyminen Teho Tavoitteet: Erottaa konservatiivinen
Lisätiedot8. MONIELEKTRONISET ATOMIT
8. MONIELEKTRONISET ATOMIT 8.1. ELEKTRONIN SPIN Epärelativistinen kvanttimekaniikka selittää vetyatomin rakenteen melko tarkasti, mutta edelleen kokeellisissa atomien energioiden mittauksissa oli selittämättömiä
Lisätiedot3.1 Varhaiset atomimallit (1/3)
+ 3 ATOMIN MALLI 3.1 Varhaiset atomimallit (1/3) Thomsonin rusinakakkumallissa positiivisesti varautuneen hyytelömäisen aineen sisällä on negatiivisia elektroneja kuin rusinat kakussa. Rutherford pommitti
LisätiedotLuento 11. Elektronin spin
Elektronin spin Luento 11 Spektrimittaukset osoittivat, että energiatasot jakautuvat todellisuudessa useampaan kuin normaalin Zeemanin ilmiön ennustamaan kolmeen. Ruvettiin puhumaan anomaalisesta Zeemanin
LisätiedotULKOELEKTRONIRAKENNE JA METALLILUONNE
ULKOELEKTRONIRAKENNE JA METALLILUONNE Palautetaan mieleen jaksollinen järjestelmä ja mitä siitä saa- Kertausta daan irti. H RYHMÄT OVAT SARAKKEITA Mitä sarakkeen numero kertoo? JAKSOT OVAT RIVEJÄ Mitä
LisätiedotLuku 2: Atomisidokset ja ominaisuudet
Luku 2: Atomisidokset ja ominaisuudet Käsiteltävät aiheet: Mikä aikaansaa sidokset? Mitä eri sidostyyppejä on? Mitkä ominaisuudet määräytyvät sidosten kautta? Chapter 2-1 Atomirakenne Atomi elektroneja
LisätiedotMOLEKYYLIT Johdanto Vetymolekyyli-ioni Kaksiatomiset molekyylit...239
MOLEKYYLIT... 8 6.1 Johdanto...8 6. Vetymolekyyli-ioni...9 6.3 Kaksiatomiset molekyylit...39 6.4 Kaksiatomisten molekyylien elektronikonfiguraatioita...43 6.5 Moniatomiset molekyylit...5 6.6 Orgaaniset
Lisätiedot766326A Atomifysiikka 1 - Syksy 2013
766326A Atomifysiikka 1 - Syksy 2013 Luennot n. 46 tuntia Torstaisin 8-10 sali IT116 Perjantaisin 8-10 sali L6 Poikkeuksia: to 19.9. luento vain 8-9 to 17.10. luento vain 8-9 to 14.11. luento vain 8-9
Lisätiedotψ(x) = A cos(kx) + B sin(kx). (2) k = nπ a. (3) E = n 2 π2 2 2ma 2 n2 E 0. (4)
76A KIINTEÄN AINEEN FYSIIKKA Ratkaisut 4 Kevät 214 1. Tehtävä: Yksinkertainen malli kovalenttiselle sidokselle: a) Äärimmäisen yksinkertaistettuna mallina elektronille atomissa voidaan pitää syvää potentiaalikuoppaa
LisätiedotLiikemäärän säilyminen Vuorovesivoimat Jousivoima
Liikemäärän säilyminen Vuorovesivoimat Jousivoima Tämän luennon tavoitteet Liikemäärän säilyminen Vuorovesivoimat ja binomiapproksimaatio gravitaatio jatkuu viime viikolta Jousivoima: mikä se on ja miten
LisätiedotInfrapunaspektroskopia
ultravioletti näkyvä valo Infrapunaspektroskopia IHMISEN JA ELINYMPÄ- RISTÖN KEMIAA, KE2 Kertausta sähkömagneettisesta säteilystä Sekä IR-spektroskopia että NMR-spektroskopia käyttävät sähkömagneettista
Lisätiedot1240eV nm. 410nm. Kun kappaleet saatetaan kontaktiin jännite-ero on yhtä suuri kuin työfunktioiden erotus ΔV =
S-47 ysiikka III (ST) Tentti 88 Maksimiaallonpituus joka irroittaa elektroneja metallista on 4 nm ja vastaava aallonpituus metallille on 8 nm Mikä on näiden metallien välinen jännite-ero? Metallin työfunktio
LisätiedotKorkeammat derivaatat
Korkeammat derivaatat Jo kerran derivoitu funk1o voidaan derivoida uudelleen. d df(x) dx dx = d2 f(x) dx 2 = f''(x) = f 2 (x) Yleisemmin merkitään: d n f(x) dx n = f n (x) Esimerkki: 2 atominen molekyyli
LisätiedotMUUTOKSET ELEKTRONI- RAKENTEESSA
MUUTOKSET ELEKTRONI- RAKENTEESSA KEMIAA KAIK- KIALLA, KE1 Ulkoelektronit ja oktettisääntö Alkuaineen korkeimmalla energiatasolla olevia elektroneja sanotaan ulkoelektroneiksi eli valenssielektroneiksi.
LisätiedotKvanttimekaaninen atomimalli. "Voi hyvin sanoa, että kukaan ei ymmärrä kvanttimekaniikkaa. -Richard Feynman
Kvanttimekaaninen atomimalli "Voi hyvin sanoa, että kukaan ei ymmärrä kvanttimekaniikkaa. -Richard Feynman Tunnin sisältö 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. Kvanttimekaaninen atomimalli Orbitaalit Kvanttiluvut Täyttymisjärjestys
LisätiedotKorkeammat derivaatat
Korkeammat derivaatat Jo kerran derivoitu funk6o voidaan derivoida uudelleen. d! df(x) $ dx " # dx % & = d2 f(x) = f''(x) = f (2) (x) dx 2 Yleisemmin merkitään: d n f(x) dx n = f (n) (x) Esimerkki: 2-
LisätiedotAtomien rakenteesta. Tapio Hansson
Atomien rakenteesta Tapio Hansson Ykköskurssista jo muistamme... Atomin käsite on peräisin antiikin Kreikasta. Demokritos päätteli alunperin, että jatkuva aine ei voi koostua äärettömän pienistä alkeisosasista
LisätiedotS Fysiikka III (Est), 2 VK Malliratkaisut (Arvosteluperusteita täydennetään vielä)
S-.7 Fysiikka III (st), VK 8.5.008 Malliratkaisut (Arvosteluperusteita täydennetään vielä). Näytä, että sekä symmetrinen aaltofunktio ψn( x ) ψn ( x) + ψn( x) ψn, että antisymmetrinen aaltofunktioψn( x)
LisätiedotREAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 KERTAUSTA
KERTAUSTA REAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 Aineiden ominaisuudet voidaan selittää niiden rakenteen avulla. Aineen rakenteen ja ominaisuuksien väliset riippuvuudet selittyvät kemiallisten sidosten avulla. Vahvat
LisätiedotS Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta
S-437 Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta 65007 Välikoeuusinnassa vastataan vain kolmeen tehtävään Kokeesta saatu pistemäärä kerrotaan tekijällä 5/3 Merkitse paperiin uusitko jommankumman välikokeen,
LisätiedotKorkeammat derivaatat
Korkeammat derivaatat Jo kerran derivoitu funk1o voidaan derivoida uudelleen. d dx! " # df(x) dx $ % & = d2 f(x) = f''(x) = f (2) (x) dx 2 Yleisemmin merkitään: d n f(x) dx n = f (n) (x) Esimerkki: 2-
Lisätiedot6.2 Vetymolekyyli-ioni Kaksiatomiset molekyylit ja niiden molekyyliorbitaalit 238
MOLEKYYLIT 6.1 Johdanto 7 6. Vetymolekyyli-ioni 8 6.3 Kaksiatomiset molekyylit ja niiden molekyyliorbitaalit 38 6.4 Muutamien kaksiatomisten molekyylien elektronikonfiguraatio 4 6.5 Moniatomiset molekyylit
Lisätiedota) Jos törmäysten määrä sekunnissa on f = s 1 ja jokainen törmäys deaktivoi virityksen, niin viritystilan keskimääräinen elinikä on
KEMA225 syksy 2016 Demo 6 Malliratkaisut 1. Törmäyksistä johtuva viivan levenemä on muotoa δe = h τ, (1) jossa τ on viritystilan keskimääräinen elinaika. Tämä tulos löytyy luentoslaideista ja Atkinsista
LisätiedotKemiallinen reaktio
Kemiallinen reaktio REAKTIOT JA ENERGIA, KE3 Johdantoa: Syömme elääksemme, emme elä syödäksemme! sanonta on totta. Kun elimistömme hyödyntää ravintoaineita metaboliassa eli aineenvaihduntareaktioissa,
LisätiedotLuento 13: Periodinen liike. Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä F t F r
Luento 13: Periodinen liike Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä θ F t m g F r 1 / 27 Luennon sisältö Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä 2 / 27 Johdanto Tarkastellaan jaksollista liikettä (periodic
LisätiedotAlikuoret eli orbitaalit
Alkuaineiden jaksollinen järjestelmä Alkuaineen kemialliset ominaisuudet määräytyvät sen ulkokuoren elektronirakenteesta. Seuraus: Samanlaisen ulkokuorirakenteen omaavat alkuaineen ovat kemiallisesti sukulaisia
LisätiedotCh7 Kvanttimekaniikan alkeita. Tässä luvussa esitellään NMR:n kannalta keskeiset kvanttimekaniikan tulokset.
Ch7 Kvanttimekaniikan alkeita Tässä luvussa esitellään NMR:n kannalta keskeiset kvanttimekaniikan tulokset. Spinnittömät hiukkaset Hiukkasta kuvaa aineaaltokenttä eli aaltofunktio. Aaltofunktio riippuu
LisätiedotAtomin elektronikonfiguraatiot (1)
Atomin elektronikonfiguraatiot (1) Atomiin sidotun elektronin tilaa kuvataan neljällä kvanttiluvulla: n pääkvattiluku - aaltofunktion eli orbitaalin energia, keskimääräinen etäisyys ytimestä, saa arvot
LisätiedotMekaniikan jatkokurssi Fys102
Mekaniikan jatkokurssi Fys10 Syksy 009 Jukka Maalampi LUENTO 1 Jäykän kappaleen pyöriminen Knight, Ch 1 Jäykkä kappale = kappale, jonka koko ja muoto eivät muutu liikkeen aikana. Jäykkä kappale on malli.
Lisätiedotn=5 n=4 M-sarja n=3 L-sarja n=2 Lisäys: K-sarjan hienorakenne K-sarja n=1
10.1 RÖNTGENSPEKTRI Kun kiihdytetyt elektronit törmäävät anodiin, syntyy jatkuvaa säteilyä sekä anodimateriaalille ominaista säteilyä (spektrin terävät piikit). Atomin uloimpien elektronien poistamiseen
LisätiedotZ 1 = Np i. 2. Sähkömagneettisen kentän värähdysliikkeen energia on samaa muotoa kuin molekyylin värähdysliikkeen energia, p 2
766328A Termofysiikka Harjoitus no., ratkaisut (syyslukukausi 24). Klassisen ideaalikaasun partitiofunktio on luentojen mukaan Z N! [Z (T, V )] N, (9.) missä yksihiukkaspartitiofunktio Z (T, V ) r e βɛr.
LisätiedotS Fysiikka III (EST) (6 op) 1. välikoe
S-114.1327 Fysiikka III (EST) (6 op) 1. välikoe 1.3.21 Ilkka Tittonen 1. Vastaa seuraaviin kysymyksiin perustellusti, mutta ytimekkäästi (esim. 5-1 lausetta) (2p per kohta). a) Mikä on sidottu tila? Anna
LisätiedotKEMIAN MIKROMAAILMA, KE2 Kvanttimekaaninen atomimalli
KEMIAN MIKROMAAILMA, KE2 Kvanttimekaaninen atomimalli Aineen rakenteen teoria alkoi hahmottua, kun 1800-luvun alkupuolella John Dalton kehitteli teoriaa atomeista jakamattomina aineen perusosasina. Toki
LisätiedotMekaniikan jatkokurssi Fys102
Mekaniikan jatkokurssi Fys10 Kevät 010 Jukka Maalampi LUENTO 1 Jäykän kappaleen pyöriminen Knight, Ch 1 Jäykkä kappale = kappale, jonka koko ja muoto eivät muutu liikkeen aikana. Jäykkä kappale on malli.
Lisätiedot766334A Ydin- ja hiukkasfysiikka
1 76633A Ydin- ja hiukkasfysiikka Luentomonistetta täydentävää materiaalia: 3 5-3 Kuorimalli Juhani Lounila Oulun yliopisto, Fysiikan laitos, 011 Kuva 7-13 esittää, miten parillis-parillisten ydinten ensimmäisen
LisätiedotVapaan hiukkasen Schrödingerin yhtälö (yksiulotteinen)
Vapaan hiukkasen Schrödingerin yhtälö (yksiulotteinen Vapaaseen hiukkaseen ei vaikuta voimia, joten U(x = 0. Vapaan hiukkasen energia on sen liike-energia eli E=p /m. Koska hiukkasella on määrätty energia,
LisätiedotLuku 10: Atomien rakenne ja spektrit. Vedyn kaltaiset atomit Atomiorbitaalit Spektrisiirtymät Monielektroniset atomit
Luku 10: Atomien rakenne ja spektrit Vedyn kaltaiset atomit Atomiorbitaalit Spektrisiirtymät Monielektroniset atomit 1 n 1 = 3 n 1 = 4 n 1 = 2 n 1 =1 Vetyatomin spektri koostuu viivoista Viivojen sijainti
LisätiedotREAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 KERTAUSTA
KERTAUSTA REAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 Aineiden ominaisuudet voidaan selittää niiden rakenteen avulla. Aineen rakenteen ja ominaisuuksien väliset riippuvuudet selittyvät kemiallisten sidosten avulla. Vahvat
LisätiedotKovalenttinen sidos ja molekyyliyhdisteiden ominaisuuksia
Kovalenttinen sidos ja molekyyliyhdisteiden ominaisuuksia 16. helmikuuta 2014/S.. Mikä on kovalenttinen sidos? Kun atomit jakavat ulkoelektronejaan, syntyy kovalenttinen sidos. Kovalenttinen sidos on siis
Lisätiedot(1) (2) Normalisointiehdoksi saadaan nytkin yhtälö (2). Ratkaisemalla (2)+(3) saamme
S-446 Fysiikka IV (Sf) Tentti 3934 Oletetaan, että φ ja φ ovat ajasta riippumattoman Scrödingerin yhtälön samaan ominaisarvoon E liittyviä ominaisfunktioita Nämä funktiot ovat normitettuja, mutta eivät
LisätiedotKEMIA. Kemia on tiede joka tutkii aineen koostumuksia, ominaisuuksia ja muuttumista.
KEMIA Kemia on tiede joka tutkii aineen koostumuksia, ominaisuuksia ja muuttumista. Kemian työturvallisuudesta -Kemian tunneilla tutustutaan aineiden ominaisuuksiin Jotkin aineet syttyvät palamaan reagoidessaan
LisätiedotE p1 = 1 e 2. e 2. E p2 = 1. Vuorovaikutusenergian kolme ensimmäistä termiä on siis
763343A IINTEÄN AINEEN FYSIIA Ratkaisut 3 evät 2017 1. Tehtävä: CsCl muodostuu Cs + - ja Cl -ioneista, jotka asettuvat tilakeskeisen rakenteen vuoropaikoille (kuva). Laske tämän rakenteen Madelungin vakion
LisätiedotIonisidos ja ionihila:
YHDISTEET KEMIAA KAIK- KIALLA, KE1 Ionisidos ja ionihila: Ionisidos syntyy kun metalli (pienempi elek.neg.) luovuttaa ulkoelektronin tai elektroneja epämetallille (elektronegatiivisempi). Ionisidos on
LisätiedotSÄHKÖMAGNETISMI: kevät 2017
SÄHKÖMAGNETISMI: kevät 2017 Viikko Aihe kirjan luku Viikko 1 Sähköken>ä, pistevaraukset 14 Viikko 2 Varausjakauman sähköken>ä 16 Viikko 2 Sähköinen poteniaalienergia ja poteniaali 17 Viikko 3 Sähköken>ä
LisätiedotLuku 9: Kvanttimekaniikan soveltaminen eri liiketyyppeihin:
Luku 9: Kvanttimekaniikan soveltaminen eri liiketyyppeihin: Translaatioliike (hiukkanen laatikossa) Rotaatio eli pyörimisliike Vibraatio eli värähdysliike 1 Vapaan hiukkasen (V =0) Schrödingerin yhtälön
Lisätiedot12. Eristeet Vapaa atomi. Muodostuva sähköinen dipolimomentti on p =! " 0 E loc (12.4)
12. Eristeet Eristeiden tyypillisiä piirteitä ovat kovalenttiset sidokset (tai vahvat ionisidokset) ja siitä seuraavat mekaaniset ja sähköiset ominaisuudet. Makroskooppisen ulkoisen sähkökentän E läsnäollessa
LisätiedotHiilen ja vedyn reaktioita (1)
Hiilen ja vedyn reaktioita (1) Hiilivetyjen tuotanto alkaa joko säteilevällä yhdistymisellä tai protoninvaihtoreaktiolla C + + H 2 CH + 2 + hν C + H + 3 CH+ + H 2 Huom. Reaktio C + + H 2 CH + + H on endoterminen,
LisätiedotKJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme
KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka Luento 24.3.2016 Susanna Hurme Rotaatioliikkeen liike-energia, teho ja energiaperiaate (Kirjan luku 18) Osaamistavoitteet Ymmärtää, miten liike-energia määritetään kiinteän
Lisätiedot9. JAKSOLLINEN JÄRJESTELMÄ
9. JAKSOLLINEN JÄRJESTELMÄ Jo vuonna 1869 venäläinen kemisti Dmitri Mendeleev muotoili ajatuksen alkuaineiden jaksollisesta laista: Jos alkuaineet laitetaan järjestykseen atomiluvun mukaan, alkuaineet,
LisätiedotLuku 13: Molekyylispektroskopia 1 rotaatio- ja värähdysspektroskopia
Luku 13: Molekyylispektroskopia 1 rotaatio- ja värähdysspektroskopia Yleisiä piirteitä Puhdas rotaatiospektri 2-atomisen molekyylin värähtely moniatomisten molekyylien värähtely 1 Tarkastellaan sähkömagneettisen
Lisätiedot12. Eristeet Vapaa atomi
12. Eristeet Eristeiden tyypillisiä piirteitä ovat kovalenttiset sidokset (tai vahvat ionisidokset) ja siitä seuraavat mekaaniset ja sähköiset ominaisuudet. Makroskooppisen ulkoisen sähkökentän E läsnäollessa
LisätiedotYdinfysiikkaa. Tapio Hansson
3.36pt Ydinfysiikkaa Tapio Hansson Ydin Ydin on atomin mittakaavassa äärimmäisen pieni. Sen koko on muutaman femtometrin luokkaa (10 15 m), kun taas koko atomin halkaisija on ångströmin luokkaa (10 10
LisätiedotKäytetään nykyaikaista kvanttimekaanista atomimallia, Bohrin vetyatomi toimii samoin.
1.2 Elektronin energia Käytetään nykyaikaista kvanttimekaanista atomimallia, Bohrin vetyatomi toimii samoin. -elektronit voivat olla vain tietyillä energioilla (pääkvanttiluku n = 1, 2, 3,...) -mitä kauempana
LisätiedotEsimerkki: 2- atominen molekyyli. Korkeammat derivaatat 1/24/13. Jo kerran derivoitu funk6o voidaan derivoida uudelleen. Yleisemmin merkitään:
Korkeammat erivaatat Jo kerran erivoitu funk6o voiaan erivoia uuelleen.! f(x) x " # x % & = 2 f(x) = f''(x) = f (2) (x) x 2 Yleisemmin merkitään: n f(x) = f (n) (x) x n erkki: 2- atominen molekyyli Värähtelevän
LisätiedotYdin- ja hiukkasfysiikka: Harjoitus 1 Ratkaisut 1
Ydin- ja hiukkasfysiikka: Harjoitus Ratkaisut Tehtävä i) Isotoopeilla on sama määrä protoneja, eli sama järjestysluku Z, mutta eri massaluku A. Tässä isotooppeja keskenään ovat 9 30 3 0 4Be ja 4 Be, 4Si,
LisätiedotLuku 23. Esitiedot Työ, konservatiivinen voima ja mekaaninen potentiaalienergia Sähkökenttä
Luku 23 Tavoitteet: Määritellä potentiaalienergia potentiaali ja potentiaaliero ja selvittää, miten ne liittyvät toisiinsa Määrittää pistevarauksen potentiaali ja sen avulla mielivaltaisen varausjakauman
LisätiedotDemo: Kahden elektronin spintilojen muodostaminen
Demo: Kahden elektronin spintilojen muodostaminen Tämän demonstraation tarkoituksena on havainnollistaa kvanttimekaniikan operaattoriformalismin soveltamista kahden elektronin systeemin spintilojen muodostamiseen.
LisätiedotOppikirja (kertauksen vuoksi)
Oppikirja (kertauksen vuoksi) Luento seuraa suoraan oppikirjaa: Malcolm H. Levitt: Spin Dynamics Basics of Nuclear Magnetic Resonance Wiley 2008 Oppikirja on välttämätön sillä verkkoluento sisältää vain
LisätiedotFysiikan ja kemian perusteet ja pedagogiikka Kari Sormunen Kevät 2012
Fysiikan ja kemian perusteet ja pedagogiikka Kari Sormunen Kevät 2012 Aine koostuu atomeista Nimitys tulee sanasta atomos = jakamaton (400 eaa, Kreikka) Atomin kuvaamiseen käytetään atomimalleja Pallomalli
LisätiedotLuento 11: Periodinen liike
Luento 11: Periodinen liike Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä Laskettuja esimerkkejä ~F t m~g ~F r Konseptitesti 1 Tehtävänanto Kuvassa on jouseen kytketyn massan sijainti ajan funktiona. Kuvaile
LisätiedotDiplomi-insinöörien ja arkkitehtien yhteisvalinta - dia-valinta 2011 Insinöörivalinnan fysiikan koe 1.6.2011, malliratkaisut
A1 Diplomi-insinöörien ja arkkitehtien yhteisvalinta - dia-valinta 2011 Täydennä kuhunkin kohtaan yhtälöstä puuttuva suure tai vakio alla olevasta taulukosta. Anna vastauksena kuhunkin kohtaan ainoastaan
Lisätiedotkertausta Boltzmannin jakauma infoa Ideaalikaasu kertausta Maxwellin ja Boltzmannin vauhtijakauma
infoa kertausta Boltzmannin jakauma Huomenna itsenäisyyspäivänä laitos on kiinni, ei luentoa, ei laskareita. Torstaina laboratoriossa assistentit neuvovat myös laskareissa. Ensi viikolla tiistaina vielä
LisätiedotShrödingerin yhtälön johto
Shrödingerin yhtälön johto Tomi Parviainen 4. maaliskuuta 2018 Sisältö 1 Schrödingerin yhtälön johto tasaisessa liikkeessä olevalle elektronille 1 2 Schrödingerin yhtälöstä aaltoyhtälöön kiihtyvässä liikkeessä
LisätiedotYdin- ja hiukkasfysiikka 2014: Harjoitus 5 Ratkaisut 1
Ydin- ja hiukkasfysiikka 04: Harjoitus 5 Ratkaisut Tehtävä a) Vapautunut energia saadaan laskemalla massan muutos reaktiossa: E = mc = [4(M( H) m e ) (M( 4 He) m e ) m e ]c = [4M( H) M( 4 He) 4m e ]c =
LisätiedotMOLEKYYLIFYSIIKAN OPETUKSESTA SEKÄ KEMIALLISEN SIDOKSEN VAIKUTUKSESTA MOLEKYYLIEN AUGER-ELEKTRONISPEKTREIHIN
MOLEKYYLIFYSIIKAN OPETUKSESTA SEKÄ KEMIALLISEN SIDOKSEN VAIKUTUKSESTA MOLEKYYLIEN AUGER-ELEKTRONISPEKTREIHIN PRO GRADU -TUTKIELMA SAKARI MIKKONEN OULUN YLIOPISTO FYSIKAALISTEN TIETEIDEN LAITOS 2005 Sisällysluettelo
LisätiedotFYSA242 Statistinen fysiikka, Harjoitustentti
FYSA242 Statistinen fysiikka, Harjoitustentti Tehtävä 1 Selitä lyhyesti: a Mikä on Einsteinin ja Debyen kidevärähtelymallien olennainen ero? b Mikä ero vuorovaikutuksessa ympäristön kanssa on kanonisella
LisätiedotMekaniikan jatkokurssi Fys102
Mekaniikan jatkokurssi Fys10 Kevät 010 Jukka Maalampi LUENTO 7 Harmonisen värähdysliikkeen energia Jousen potentiaalienergia on U k( x ) missä k on jousivakio ja Dx on poikkeama tasapainosta. Valitaan
LisätiedotVetymolekyylin energiatilat
Vetymolekyyli H 2 Maailmankaikkeuden ensimmäinen ja yleisin neutraali molekyyli Tiheiden tähtienvälisen pilvien pääasiallinen komponentti Luja rakenne, esiintyy hyvin erilaisissa ympäristöissä: -Jupiterin
LisätiedotJakso 6: Värähdysliikkeet Tämän jakson tehtävät on näytettävä viimeistään torstaina
Jakso 6: Värähdysliikkeet Tämän jakson tehtävät on näytettävä viimeistään torstaina 31.5.2012. T 6.1 (pakollinen): Massa on kiinnitetty pystysuoran jouseen. Massaa poikkeutetaan niin, että se alkaa värähdellä.
LisätiedotPHYS-C0240 Materiaalifysiikka (5op), kevät 2016
PHYS-C0240 Materiaalifysiikka (5op), kevät 2016 Prof. Martti Puska Emppu Salonen Tomi Ketolainen Ville Vierimaa Luento 7: Hilavärähtelyt tiistai 12.4.2016 Aiheet tänään Hilavärähtelyt: johdanto Harmoninen
LisätiedotKertausta 1.kurssista. KEMIAN MIKROMAAILMA, KE2 Atomin rakenne ja jaksollinen järjestelmä. Hiilen isotoopit
KEMIAN MIKROMAAILMA, KE2 Atomin rakenne ja jaksollinen järjestelmä Kertausta 1.kurssista Hiilen isotoopit 1 Isotoopeilla oli ytimessä sama määrä protoneja, mutta eri määrä neutroneja. Ne käyttäytyvät kemiallisissa
LisätiedotPHYS-C0220 TERMODYNAMIIKKA JA STATISTINEN FYSIIKKA
PHYS-C0220 TERMODYNAMIIKKA JA STATISTINEN FYSIIKKA Kevät 206 Emppu Salonen Lasse Laurson Arttu Lehtinen Toni Mäkelä Luento 2: BE- ja FD-jakaumat, kvanttikaasut Pe 5.4.206 AIHEET. Kvanttimekaanisesta vaihtosymmetriasta
LisätiedotJakso 8: Monielektroniset atomit
Jakso 8: Monielektroniset atomit Näytä tai palauta tämän jakson tehtävät viimeistään tiistaina 9.6.2015. Teoriaa näihin tehtäviin löytyy Beiserin kirjasta kappaleesta 6 ja 7. Suunnilleen samat asiat ovat
LisätiedotLuento 13: Periodinen liike
Luento 13: Periodinen liike Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä Laskettuja esimerkkejä ~F t m~g ~F r ELEC-A3110 Mekaniikka (5 op) Sami Kujala Syksy 2016 Mikro- ja nanotekniikan laitos Ajankohtaista
Lisätiedotpääkiertoakseli #$%%ä 2C 2 C 2!"
Tehtävä 1 Määritä seuraavien molekyylien pisteryhmät: (a) H 3 N H 3 N l o l NH 3 + NH 3 urataan lohkokaaviota: lineaari!"!" suuri symmetria 2s v #$%%ä 2v!" pääkiertoakseli #$%%ä 2 2 2!" s h Vastaavasti:
LisätiedotKemian syventävät kurssit
Kemian syventävät kurssit KE2 Kemian mikromaailma aineen rakenteen ja ominaisuuksien selittäminen KE3 Reaktiot ja energia laskuja ja reaktiotyyppejä KE4 Metallit ja materiaalit sähkökemiaa: esimerkiksi
LisätiedotLisävaatimuksia aaltofunktiolle
Lisävaatimuksia aaltofunktiolle (1) Koska Ψ*Ψ on äärellinen => Ψ on äärellinen. () Koska P = Ψ*Ψdτ => Ψ on yksiselitteinen. (3) Ψ on jatkuva. (4) dψ/dτ on jatkuva. Esimerkki Epäkelpoja aaltofunktioita
LisätiedotKaikenlaisia sidoksia yhdisteissä: ioni-, kovalenttiset ja metallisidokset Fysiikan ja kemian perusteet ja pedagogiikka
Kaikenlaisia sidoksia yhdisteissä: ioni-, kovalenttiset ja metallisidokset Fysiikan ja kemian perusteet ja pedagogiikka Kari Sormunen Kevät 2012 Kertausta IONIEN MUODOSTUMISESTA Jos atomi luovuttaa tai
LisätiedotEkvipartitioperiaatteen mukaisesti jokaiseen efektiiviseen vapausasteeseen liittyy (1 / 2)kT energiaa molekyyliä kohden.
. Hiilidioksidiolekyyli CO tiedetään lineaariseksi a) Mitkä ovat eteneisliikkeen, pyöriisliikkeen ja värähtelyn suuriat ekvipartitioperiaatteen ukaiset läpöenergiat olekyyliä kohden, kun kaikki vapausasteet
LisätiedotWien R-J /home/heikki/cele2008_2010/musta_kappale_approksimaatio Wed Mar 13 15:33:
1.2 T=12000 K 10 2 T=12000 K 1.0 Wien R-J 10 0 Wien R-J B λ (10 15 W/m 3 /sterad) 0.8 0.6 0.4 B λ (10 15 W/m 3 /sterad) 10-2 10-4 10-6 10-8 0.2 10-10 0.0 0 200 400 600 800 1000 nm 10-12 10 0 10 1 10 2
Lisätiedot780392A/782631S Fysikaalinen kemia II, 5 op / 4 op
78392A/782631S Fysikaalinen kemia II, 5 op / 4 op Luennot: 5.9.-15.11.216 Ma klo 8-1 PR12 Ti klo 12-14 PR12 Risto Laitinen (22.2.-14.3.) Epäorgaanisen kemian tutkimusyksikkö (KE 313) PL 3 914 Oulun yliopisto
LisätiedotTilat ja observaabelit
Tilat ja observaabelit Maksimaalinen informaatio systeemistä tietyllä ajanhetkellä sisältyy tilaan ψ (ket). Tila = vektori Hilbertin avaruudessa sisätulo ψ ψ C ψ c 1 ψ 1 + c 2 ψ 2 = c 1 ψ ψ 1 + c 2 ψ ψ
LisätiedotFysikaalisen kemian laudatur-laboratoriotyöt. Työ 7. FTIR-työ. VL Muutokset TK
Fysikaalisen kemian laudatur-laboratoriotyöt Työ 7 FTIR-työ VL 20.9.2000 Muutokset 26.2.2009 TK 1 Johdanto Molekyylivärähtelyspektroskopia käsittelee kaikkia niitä materian ja sähkömagneettisen säteilyn
LisätiedotSähköstatiikka ja magnetismi Coulombin laki ja sähkökenttä
Sähköstatiikka ja magnetismi Coulombin laki ja sähkökenttä Antti Haarto.5.13 Sähkövaraus Aine koostuu Varauksettomista neutroneista Positiivisista protoneista Negatiivisista elektroneista Elektronien siirtyessä
Lisätiedot