F x y z. F voidaan ymmärtää kahden vektorin. Divergenssi. Vektorikentän F( x, y, z ) divergenssi määritellään

Samankaltaiset tiedostot
MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 8: Divergenssi ja roottori. Gaussin divergenssilause.

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 3: Vektorikentät

12. Derivointioperaattoreista geometrisissa avaruuksissa

F dr = F NdS. VEKTORIANALYYSI Luento Stokesin lause

Gaussin lause eli divergenssilause 1

= ( F dx F dy F dz).

Fr ( ) Fxyz (,, ), täytyy integroida:

Esim. Nopeus v, v, kiihtyvyys a ja a kun paikka on r = sin t i + cos t j + k Nopeus on nyt. v = dr dt = ṙ = dx(t) Vauhti puolestaan on.

Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Mallit laskuharjoitusviikkoon 5 /

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 10: Stokesin lause

kaikki ( r, θ )-avaruuden pisteet (0, θ ) - oli θ

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)

9. Vektorit. 9.1 Skalaarit ja vektorit. 9.2 Vektorit tasossa

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 9: Greenin lause

4. Derivointi useammassa ulottuvuudessa

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2016)

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

Antti Rasila. Kevät Matematiikan ja systeemianalyysin laitos Aalto-yliopisto. Antti Rasila (Aalto-yliopisto) MS-A0204 Kevät / 16

= + + = 4. Derivointi useammassa ulottuvuudessa

VEKTORIKENTÄN ROTAATIO JA DIVERGENSSI, MAXWELLIN YHTÄLÖT

MS-A0207 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 5: Gradientti ja suunnattu derivaatta. Vektoriarvoiset funktiot. Taylor-approksimaatio.

JYVÄSKYLÄN YLIOPISTO. Integraalilaskenta 2 Harjoitus Olkoon A := {(x, y) R 2 0 x π, sin x y 2 sin x}. Laske käyräintegraali

Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Ratkaisut viikko 3

Coulombin laki ja sähkökenttä

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

Esim. Liikkuvan kappaleen radiusvektori. on ajan funktio, missä komponentit x, y ja z riippuvat yhdestä muuttujasta, ajasta t.

Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Harjoitus 4/ Syksy 2017

4. Käyrän lokaaleja ominaisuuksia

Potentiaali ja potentiaalienergia

Luento 9: Yhtälörajoitukset optimoinnissa

f x da, kun A on tason origokeskinen yksikköympyrä, jonka kehällä funktion f arvot saadaan lausekkeesta f (x, y) = 2x 3y 2.

766320A SOVELTAVA SÄHKÖMAGNETIIKKA, ohjeita tenttiin ja muutamia teoriavinkkejä sekä pari esimerkkilaskua

Ristitulolle saadaan toinen muistisääntö determinantin avulla. Vektoreiden v ja w ristitulo saadaan laskemalla determinantti

VEKTORIANALYYSIN HARJOITUKSET: VIIKKO 4

MS-A0202 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 (SCI) Luento 10: Moninkertaisten integraalien sovelluksia

MS-A0202 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 (SCI) Luento 10: Moninkertaisten integraalien sovelluksia

Pintaintegraali. i j k cos(θ) sin(θ) 1. = r cos(θ)i r sin(θ)j + rk, r sin(θ) r cos(θ) 0 joten

MS-A0003/A0005 Matriisilaskenta Laskuharjoitus 2 / vko 45

Suora 1/5 Sisältö ESITIEDOT: vektori, koordinaatistot, piste

TASON YHTÄLÖT. Tason esitystapoja ovat: vektoriyhtälö, parametriesitys (2 parametria), normaalimuotoinen yhtälö ja koordinaattiyhtälö.

4. Gaussin laki. (15.4)

Vektoreiden A = (A1, A 2, A 3 ) ja B = (B1, B 2, B 3 ) pistetulo on. Edellisestä seuraa

y x1 σ t 1 = c y x 1 σ t 1 = y x 2 σ t 2 y x 2 x 1 y = σ(t 2 t 1 ) x 2 x 1 y t 2 t 1

BM20A5800 Funktiot, lineaarialgebra ja vektorit Harjoitus 4, Syksy 2016

Dierentiaalilaskennan käsitteistä

Shrödingerin yhtälön johto

Matematiikan tukikurssi

1.1 Vektorit. MS-A0007 Matriisilaskenta. 1.1 Vektorit. 1.1 Vektorit. Reaalinen n-ulotteinen avaruus on joukko. x 1. R n. 1. Vektorit ja kompleksiluvut

Mat Matematiikan peruskurssi K2

Vektorialgebra 1/5 Sisältö ESITIEDOT: vektori

3 Suorat ja tasot. 3.1 Suora. Tässä luvussa käsitellään avaruuksien R 2 ja R 3 suoria ja tasoja vektoreiden näkökulmasta.

1.4. VIRIAALITEOREEMA

Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Laskuharjoitus 7 /

MS-A0205/MS-A0206 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 6: Ääriarvojen luokittelu. Lagrangen kertojat.

Juuri 4 Tehtävien ratkaisut Kustannusosakeyhtiö Otava päivitetty Kertaus. b) B = (3, 0, 5) K2. ( )

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 7: Pintaintegraali ja vuointegraali

A B = (1, q, q 2 ) (2, 0, 2) = 2 2q q 2 = 0 q 2 = 1 q = ±1 A(±1) = (1, ±1, 1) A(1) A( 1) = (1, 1, 1) (1, 1, 1) = A( 1) A(1) A( 1) = 1

Oletetaan ensin, että tangenttitaso on olemassa. Nyt pinnalla S on koordinaattiesitys ψ, jolle pätee että kaikilla x V U

Luento 10: Työ, energia ja teho. Johdanto Työ ja kineettinen energia Teho

Vektorien pistetulo on aina reaaliluku. Esimerkiksi vektorien v = (3, 2, 0) ja w = (1, 2, 3) pistetulo on

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 1: Moniulotteiset integraalit

MS-A0204 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 (ELEC2) Luento 6: Ääriarvojen luokittelu. Lagrangen kertojat.

Suora. Määritelmä. Oletetaan, että n = 2 tai n = 3. Avaruuden R n suora on joukko. { p + t v t R},

14. Pyörteettömät ja lähteettömät vektorikentät; potentiaali

6 PISTETULON JA RISTITULON SOVELLUKSIA. 6.1 Pyörivistä kappaleista. Vaasan yliopiston julkaisuja Voiman momentti akselin suhteen avaruudessa

Mat. tukikurssi 27.3.

Taso 1/5 Sisältö ESITIEDOT: vektori, koordinaatistot, piste, suora

5 Kentät ja energia (fields and energy)

7. Differentiaalimuotoinen jatkuvuusyhtälö. KJR-C2003 Virtausmekaniikan perusteet

Ratkaise tehtävä 1 ilman teknisiä apuvälineitä! 1. a) Yhdistä oikea funktio oikeaan kuvaajaan. (2p)

1.6. Yhteen- ja vähennyslaskukaavat

Matemaattisia työkaluja

MS-A0205/MS-A0206 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 11: Taso- ja tilavuusintegraalien sovellutuksia

läheisyydessä. Piirrä funktio f ja nämä approksimaatiot samaan kuvaan. Näyttääkö järkeenkäyvältä?

Tekijä Pitkä matematiikka Suoran pisteitä ovat esimerkiksi ( 5, 2), ( 2,1), (1, 0), (4, 1) ja ( 11, 4).

MAA15 Vektorilaskennan jatkokurssi, tehtävämoniste

Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Ratkaisut: loppuviikko 2

a) Lasketaan sähkökenttä pallon ulkopuolella

KJR-C1001: Statiikka L2 Luento : voiman momentti ja voimasysteemit

Sähköstatiikka ja magnetismi Coulombin laki ja sähkökenttä

KJR-C2002 Kontinuumimekaniikan perusteet, viikko 44/2017

Fysiikka 1. Coulombin laki ja sähkökenttä. Antti Haarto

Matematiikan tukikurssi, kurssikerta 1

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2015)

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

MS-A0205/MS-A0206 Differentiaali- ja integraalilaskenta 2 Luento 3: Osittaisderivaatta

Yhteenlaskun ja skalaarilla kertomisen ominaisuuksia

(a) Potentiaali ja virtafunktiot saadaan suoraan summaamalla lähteen ja pyörteen funktiot. Potentiaalifunktioksi

Differentiaali- ja integraalilaskenta 1 Ratkaisut 2. viikolle /

MATEMATIIKAN KOE, PITKÄ OPPIMÄÄRÄ HYVÄN VASTAUKSEN PIIRTEITÄ

ELEC C4140 Kenttäteoria (syksy 2016)

Ratkaisuja, Tehtävät

TÄSSÄ ON ESIMERKKEJÄ SÄHKÖ- JA MAGNETISMIOPIN KEVÄÄN 2017 MATERIAALISTA

Derivaatat lasketaan komponenteittain, esimerkiksi E 1 E 2

MATP153 Approbatur 1B Ohjaus 2 Keskiviikko torstai

Luennoitsija: Jukka Maalampi Luennot: , ma 9-10 ja ke Luentoja ei ole viikoilla 15 (pääsiäisviikko).

Matematiikan taito 9, RATKAISUT. , jolloin. . Vast. ]0,2] arvot.

MS-A0305 Differentiaali- ja integraalilaskenta 3 Luento 1: Moniulotteiset integraalit

Transkriptio:

31 VEKTORIANALYYSI Luento 5 Divergenssi F Vektorikentän F(, y, z ) divergenssi määritellään F F F y z y F z. Divergenssistä käytetään usein myös merkintää div, Divergenssi pistetulona, F div F. F voidaan ymmärtää kahden vektorin F i j k F i Fy j Fz k, y z mutta pitää muistaa, että paitsi vektoriluonteinen olio, on myös derivaattaoperaattori. Niinpä tavallisten vektoreiden pistetulon ominaisuus A B B A ei päde tulolle F, sillä F F Fy Fz ei ole divergenssi, koska y z siinä ei derivoida F :ää vaan jotain perässä tulevaa funktiota. Jos vektori on skalaarin f( r ) ja vektorin vr ( ) tulo, sen divergenssi on ( f v) ( f ) v f ( v).

3 Esimerkki: Paikkavektorin r i yj zk divergenssi on r y z 3. y z Huomataan, että paikkavektorin divergessi on kaikkialla sama. Esimerkki: Lasketaan vektorinf yi zj yzk divergenssi: F y z yz y z ( ) ( ) ( ) y 0 y 3 y. Esimerkki: Edellisen esimerkin vektori voidaan kirjoittaa skalaarin ja vektorin tulona: F yi zj yzk ( yi zj yzk) G. Silloin tulon divergenssin kaavasta saamme ( G) ( ) G ( G) i j k yi zj yzk y z i ( y) ( z) ( yz) y z y ( y 0 y) 3 y. OK.

33 Divergenssi liittyy fysiikassa mm. vuon laskemiseen. Jos vektori on esimerkiksi nesteen virtaustiheys (tiheys nopeus = ( r ) v( r )) jossakin tilavuusalkiossa, kuvaa divergenssi ( v) nesteen nettovirtausta ulos tuosta tilavuusalkiosta aikayksikössä eli se on vuontiheys. Jos ( v) 0, tilavuusalkion sisällä on lähde, jossa syntyy lisää nestettä, ja jos ( v) 0, tilavuusalkion sisällä on nielu, johon nestettä katoaa. Tähän liittyy divergenssistä suomenkielessä käytetty nimitys lähteisyys. Jos ( v) 0, virtauksen sanotaan olevan kokoonpuristumatonta. (Tähän asiaan palataan myöhemmin pintaintegraalien yhteydessä.) Esimerkkejä erilaisista divergensseistä: F 0 F 0 F 0 Esimerkki: Sähköopin mukaan sähkökentän E divergenssi jossakin pisteessä on sama kuin varaustiheys tässä pisteessä, (, y, z) E(, y, z). Positiivinen sähkövaraus ( 0) on siis sähkökentän lähde ja negatiivinen sähkövaraus on sähkökentän nielu ( 0). 0

34 Sähkökentän kenttäviivat, joiden tangentteja sähkökentät ovat, lähtevät positiivisista sähkövarauksista ja päätyvät negatiivisiin sähkövarauksiin. Kun gradientista ottaa divergenssin, saa ( f (, y, z)) ( f ) ( f ) ( f ) y y z z f f f y z y z f. Kahden nablan pistetuloa sanotaan Laplace-operaattoriksi : y z i j k i j k y z y z. Laplace-operaattorista käytetään joskus myös merkintää. Esimerkki: Staattisessa tapauksessa sähkökenttä saadaan potentiaalista, E V. Siten E V. Alueessa, jossa ei ole sähkövarausta (ks. edellinen esim.), on siten voimassa Laplacen yhtälö V 0.

35 Roottori F Toinen yleinen vektoreihin kohdistuva kolmiulotteinen derivointioperointi on roottori, joka määritellään i j k F y z F F F y z F Fy z F F Fz y F i j k. y z z y Roottorille käytetään myös merkintää curl, F curl F. Roottori on kahden vektorin ristitulona vektori. Huomaa, että jos vektori on ( y-tasossa, ) eli F(, y) F (, y) i F (, y) j, on roottori z- akselin suuntainen vektori: y F y F F y k. Roottori on määritelty vain kolmiulotteisen avaruuden vektoreille (ja kaksiulotteisen Oikean käden säännön mukaisesti roottori F osoittaa katsojaa kohti.

36 avaruuden vektoreille, jolloin tulos on aina kolmannessa ulottuvuudessa), toisin kuin gradientti ja divergenssi, joita voidaan käyttää kaiken dimensioisissa avaruuksissa. Karkeasti sanottuna roottori Fr ( ) ilmaisee, kuinka voimakkaasti vektorikenttä Fr ( ) on kiertynyt pisteen r ympäri. Suomenkielessä roottorista käytetään myös nimitystä pyörteisyys ( Fr ( ) on pyörretiheys). Mitä suurempi roottori on, sitä tiukempaa on pyörteisyys. Esimerkki: Lasketaan vektorin F( r) i yj roottori: i j k F y z y 0 [ 0 ( y)] i [ 0] j [ ( y) ] k yk. y z z y (Sain tämän kuvan kirjoittamalla Wolfram Alphan ruutuun (,y).) Tässä kenttäviivat ovat kiertyneet z-akselin ympäri. Ylätasossa ( y 0) F osoittaa katsojaa päin, alatasossa ( y 0) poispäin oikena käden säännön mukaan.

37 Lopuksi vielä joukko nablailutuloksia: ( A B) B ( A) A ( B), ( A B) B ( A) A ( B), ( F G) ( G) F ( G ) F ( F) G ( F ) G, ( A) ( ) A ( A), ( F) 0, (roottori on lähteetön) ( ) 0, (gradientti on pyörteetön) ( F) ( F) F. Esimerkki: Johdetaan malliksi alin kaava. Merkitään jne y y i j k F F F i F F j F F y z y z z y z z y y F F F y z Tästä edelleen i j k ( F) y z yfz zfy zf Fz Fy yf yfy yyf zzf zf z i zyfz zzfy Fy yf j zf Fz yyfz yzf y k.

38 Lisätään ja vähennetään nyt jokaiseen hakasulkeiseen sieltä puuttuva uufu -tyyppinen termi, esim. ensimmäiseen F. Silloin miinusmerkkisistä tämän tyyppisistä termeistä saadaan ( yy zz )( Fi Fy j Fz k) F. Ensimmäiseen hakasulkeiseen jää [ ] [ ] yfy F zf z i yfy F zfz i F i, jossa on käytetty derivointijärjestyksen vaihdannaisuutta jne. Muista hakasulkeista saadaan vastaavat y y lausekkeet eli kaikkiaan [ F] i [ F] j [ F] k ( F). y z Ja niin onkin kaava tullut näytetyksi toteen.