LUKU 16 KEMIALLINEN JA FAASITASAPAINO
|
|
- Riitta-Liisa Elsa Jääskeläinen
- 8 vuotta sitten
- Katselukertoja:
Transkriptio
1 Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 LUKU 16 KEMIALLINEN JA FAASITASAPAINO Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required for reproduction or display. Tavoitteet Kehitetään termodynamiikan toisen pääsäännön mukaiset reagoivien systeemien tasapainokriteerit. Kehitetään kaikkiin reagoiviin systeemeihin sopiva Gibbs:in funktion minimointiin perustuva yleinen kemiallisen tasapainon kriteeri. Määritetään ja arvioidaan kemiallisen tasapainon vakiota. Sovelletaan kemiallisen tasapainon analyysin yleistä kriteeriä reagoiviin ideaalikaasuseoksiin. Sovelletaan kemiallisen tasapainon analyysin yleistä kriteeriä samanaikaisiin reaktioihin. Johdetaan yhtälö kemiallisen tasapainovakion ja reaktioentalpian välille. Esitetään ei-reagoivien systeemien faasitasapainolle ominais- Gibbs :in funktio puhtaiden aineiden faasien avulla. Sovelletaan Gibbs:in faasisääntöä riippumattomien muuttujien lukumäärän laskemiseen monikomponetti monifaasisysteemille. Sovelletaan Henry n lakia ja Raoult in lakia nesteisiin liuenneisiin kaasuihin. 2 1
2 KRITEERI KEMIALLISELLE TASAPAINOLLE Voimme tuntea systeemin lämpötilan, paineen ja koostumuksen (eli tilan), mutta emme kykene ennakoimaan onko systeemi kemiallisessa tasapainossa. Entropian kasvun periaate Adiabaattisessa kammiossa kemiallinen reaktio etenee kasvavan entropian suuntaan. Kun entropia saavuttaa maksimin, niin silloin reaktio pysähtyy. Reaktiokammio, jossa on CO 2, CO ja O 2 seos tunnetussa lämpötilassa ja paineessa. Tasapainokriteeri kemialliselle reaktiolle, joka tapahtuu adiabaattisesti. 3 Yhdistämällä I- ja II-pääsäännön yhtälöitä kuvan kontrollimassalle Gibbs:in funktion (G=H TS) differentiaali vakio lämpötilassa ja paineessa. Näistä kahdesta yhtälöstä Kemiallinen reaktio tunnetuissa T ja P etenee laskevan Gibbsin funktion suuntaan. Reaktio pysähtyy ja kemiallinen tasapaino syntyy, kun Gibbs funktio saavuttaa minimi arvon. Siksi kemiallisen tasapainon kriteeri on Kontrollimassa osallistumassa kemialliseen reaktioon tunnteussa lämpötilassa ja paineessa. Kemiallisen tasapainon kriteeri vakio massalle tunnetussa T ja P. 4 2
3 Saadaksemme yhtälön kemialliselle tasapainolle yksityisten komponenttien ominaisuuksien avulla tarkastellaan neljän komponentin A, B, C ja D seosta, joka esiintyy annetuissa T ja P. Tasapainokriteerin avulla Äärettömän pieni reaktio kammiossa vakio lämpötilassa ja paineessa. Löytääksemme yhtälön dn ien välille, kirjoitamme vastaavan stökiömetrisen (teoreettisen) reaktion ν t ovat stökiömetrisiä kertoimia ε On verrannollisuus vakio. Sijoittamalla, Kemiallisen tasapainon kriteeri Komponenttien moolien lukumäärien muutokset kemiallisessa reaktiossa ovat verrannolllisia stökiömetrisiin kertoimiin lukuunottamatta reaktion laajuutta. 5 Tarkastellaan ideaalikaasuseosta joka on tasapainossa tunnetussa paineessa ja lämpötilassa. Kuten entropia ideaalikaasun Gibbsin funktion arvot riippuvat sekä paineesta että lämpötilasta. Gibbsin funktion arvot on yleensä taulukoitu lämpötilan funktiona kiinteässä referenssi paineessa P 0, joka on 1 bar. Ideaalikaasun Gibbsin funktion muutuminen paineen mukana määritetään Gibbsin funktion määritelmästä ( g = h Ts ), ja entropian isotermisen prosessin muutosyhtälöstä ( Δ s = R ln ( ) ) u P2 P1 2 ( Δ ) =Δ ( Δ ) = ( Δ ) = g h T s T s R T T T T u P 1 P IDEAALIKAA- SUSEOKSEN TASAPAINO- VAKIO Joten ideaalikaasuseoksen komponentin i Gibbsin funktion arvo sen osapaineessa P i ja seoksen lämpötilassa voidaan esittää * g ( T, P) = g ( T) + R TlnP i i i u i Jossa g * i ( T ) esittää komponentin i Gibbsin funktion arvoa 1 bar paineessa ja lämpötilassa T, Ja P i edustaa komponentin i osapainetta ilmakehässä. Sijoittamalla Gibbsin funktion lauseke Jokaiselle komponentille yhtälöön 16-9 saadaan (16-9) * * * * v C gc( T) + RuTln P C + v D gd( T) + RuTln P D v A ga( T) + RuTln P A v B gb( T) + RuTln P B = 0 Määritellään standarditilan Gibbsin funktion muutos seuraavasti Δ G ( T) = v g ( T) + v g ( T) v g ( T) v g ( T) * * * * * C C D D A A B B Sijoittamalla saadaan v * C vd PC PD Δ G ( T) = RuT( vc lnpc + vdlnpd valnpa vbln PB) = RuTln va vb P P A B 6 3
4 Nyt määritellään tasapainovakio K P ideaalikaasuseoksille Sijoittamalla yhtälöön ja järjestämällä uudelleen, saamme Siksi, ideaalikaasuseoksen tasapainovakio K P annetussa lämpötilassa, voidaan määrittää standardi-tilan Gibbsin funktion muutoksesta samassa lämpötilassa. K P arvot useille reaktioille on annettu taulukossa A 28. Osapaine moolien lukumäärien avulla Kolme samanarvoista K P yhtälöä reagoiville ideaalikaasuseoksille
5 MUUTAMIA HUOMIOITA IDEAALIKAASUSEOKSEN K P :STÄ 1. Reaktion K P riippuu vain lämpötilasta. Se on riippumaton tasapainoseksen paineesta ja siihen ei vaikuta inerttien kaasujen läsnäolo. Tämä johtuu siitä, että K P riippuu ΔG*(T):stä, joka riippuu vain lämpötilasta ja inertin kaasun ΔG*(T) on nolla. Siksi, annetussa lämpötilassa seuraavilla neljällä yhtälöllä on sama K P arvo: 2. Käänteisen reaktion K P on 1/K P. Tämä on helppo havaita yhtälöstä Esimerkiksi, taulukosta A 28, 9 3. Mitä suurempi K P on, sitä täydellisempi on reaktio. Jos tasapainokoostumus muodostuu tuotekaasuista niin osakaasujen osapaineet merkittävästi suurempia kuin lähtöaineiden osapaineet, mikä johtaa suureen K P arvoon. Rajatapauksena täydellisessä reaktiossa (ei ylijääneitä lähtöaineita tasapainoseoksessa), K P lähestyy ääretöntä. Reaktiot, joiden K P arvot tunnetussa lämpötilassa ovat hyvin pieniä voidaan jättää huomiotta. 4. Seoksen paine vaikuttaa tasapaino kostumukseen k (vaikkakaan k se ei vaikuta tasapainovakioon K P ). Tunnetussa lämpötilassa, reaktion K P arvo ja siten yhtälön oikea puoli, pysyy vakiona. Siksi, lähtöaineiden ja reaktiotuotteiden moolilukumäärien täytyy muuttua vastustakseen painetermin kaikkia muutoksia. 10 5
6 5. Inertin kaasun läsnäolo vaikuttaa tasapainokoostumuksen (vaikkakaan se ei vaikuta tasapainovakioon K P ). Tämä voidaan havaita yhtälöstä 16 15, joka sisältää termin (1/N total ) Δν, jossa N total sisältää inertit kaasut. 6. Kun stökiömetriset kertoimet kaksinkertaistetaan, K P :n arvo korotetaan toiseen potensiin. Esimerkiksi, Vapaat elektronit tasapainokoostumuksessa voidaan käsitellä ideaalikaasuna. Korkeissa lämpötiloissa (yleensä 2500 K yläpuolella), kaasumolekyylit alkavat dissosioitumaan erillisiksi atomeiksi ja vielä korkeammissa lämpötiloissa atomit alkavat menettää elektroneja ja ionisoitua. 8. Tasapainolaskelmat tuottavat informaatiota reaktion tasapaino koostumuksesta, ei reaktionopeudesta. Joskus voi kestää vuosia saavuttaa laskettu tasapainokoostumus. Kun käytetään oikeaa katalysaattoria reaktio voi lähestyä lopullista tilaansa melko nopeasti lähestyen ennustettua arvoaan. Vedyn ionisaatio reaktion tasapainovakioyhtälö. 12 6
7 SAMANAIKAISTEN REAKTIOIDEN KEMIALLINEN TASAPAINO Useimmat kemialliset reaktiot sisältävät kaksi tai useampaa reaktiota, jotka tapahtuvat yhtäaikaa. Näissä tapauksissa, tulee tarpeelliseksi soveltaa tasapainokriteeriä kaikkiin mahdollisiin reaktioihin, jotka voivat esiintyä reaktiokammiossa. Kun kemialliset aineet esiintyvät useammassa kuin yhdessä reaktiossa, tasapainkriteerin soveltaminen yhdessä massataseen kanssa jokaiselle kemiallliselle aineelle, johtaa samanaikaisten yhtälöiden systeemiin, josta tasapainokoostumus voidaan määrätä. Tunnetussa lämpötilassa ja paineessa oleva reaktiivinen systeemi saavuttaa kemiallisen tasapainon kun sen Gibbsin funktio saavuttaa minimi arvon, siis, (dg) T,P = 0. Kun kaksi tai useampia reaktioita on mukana, tämä ehto täyttyy vain kun (dg) T,P = 0 jokaiselle reaktiolle. K P yhtälöiden lukumäärä, joka tarvitaan määrittämään reagoivan seoksen tasapainokoostumus, on aineiden lukumäärä vähennetynä alkuaineiden määrällä. 13 Ideaalikaasun tasapainovakio K P K P :n VAIHTELU LÄMPÖTILAN MUUTTUESSA van t Hoff yhtälö Pitämällä vakiona ja integroimalla Tämän yhtälön avulla voidaan laskea reaktion jos K P tunnetaan, joka on helpompi määrittää. Se osoittaa myös, että eksotermiset reaktiot, kuten polttoprosesseissa, ovat vähemmän täydellisiä korkeissa lämpötiloissa, koska K P laskee lämpötilan mukana näissä reaktioissa. 14 7
8 On olemassa ajava voima aineen kahden olomuodon välillä, joka pakottaa massan faasista toiseen. Tämän voiman voimakkuus riippuu, monien muiden seikkojen ohella, faasien suhteellisesta pitoisuudesta. Märkä T-paita kuivuu paljon nopeammin kuivassa ilmassa kuin kosteassa ilmassa. Todellisuudessa, se kuivu ollenkaan jos ympäristön suhteellinen kosteus on 100%. Tässä tapauksessa, ei ole olomuodon muutosta nesteestä höyryfaasiin ja nämä kaksi faasia ovat faasitasapainossa. Faasitasapainon muutoksen edellytykset muuttuvat jos lämpötila tai paine muuttuvat. Siksi, tutkimme faasitasapainoa tunnetussa lämpötilassa ja paineessa. FAASITASAPAINO Märät vaatteet riippuvat ulkoilmassa jonkin ajan kuluttua kuivina massan siirron nestefaasista höyryfaasiin vuoksi. 15 Yhden komponentin systeemin faasitasapaino Kuvan seoksen kokonais-gibbsin funktio on Jos häiriön aikana differentiaalinen määrä nestettä dm f haihtuu vakio T:ssa ja P:ssa, Tasapainossa, (dg) T,P = 0 Massan säilymisen vuoksi, dm g = dm f. Sijoittamalla, Jonka täytyy olla nolla tasapainotilassa. Saadaan Puhtaan aineen kaksi faasia ovat tasapainossa kun kummallakin faasilla on sama Gibbsin funktion arvo. Neste höyryseos tasapainotilassa vakio lämpötilassa ja paineessa. Trippelipisteessä, kaikkien kolmen faasin ominais-gibbsin funktio arvot ovat yhtäsuuret. Faasimuutoksen ajava voima ovat erot Gibbsin funktion arvoissa. 16 8
9 Faasisääntö Yhden komponentin kaksifaasi systeemillä on yksi riippumaton ominaisuus, joka voi olla joko lämpötila tai paine. Yleensä, riippumattomien muuttujien lukumäärä monikomponentti monifaasi systeemeihin saadaan Gibbs faasisäännöstä: IV = riippumattomien muuttujien lukumäärä C = komponenttien lukumäärä PH = tasapainossa olevien faasien lukumäärä. Esimerkki 1: Trippelipisteessä, PH = 3 ja siksi IV = 0. Siis, puhtaan aineen yhtäkään ominaisuutta ei voida muuttaa. Esimerkki 2: Tähän sääntöön perustuen, kaksi riippumatonta intensiivistä ominaisuutta täytyy määrittää, jotta puhtaan aineen tasapainotila voidaan kiinnittää yhdelle faasille Gibbsin faasisäännön mukaan, yhden komponentin, kahden faasin systeemillä voi olla vain yksi riippumaton muuttuja. 17 Monikomponentti systeemin faasitasapaino Kaksi-komponentti systeemin kahdelle faasille komponentin mooliosuus on erilainen eri faaseissa. Oheisessa kaaviossa, höyryviiva esittää höyryfaasin tasapainokoostumusta eri lämpötiloissa ja nesteviiva tekee saman nestefaasille. Monikomponenttinen monifaasisysteemi on faasitasapainossa kun ominais-gibbsin funktio kummallekkin komponentille on sama kaikille faaseille. Happen ja typen kaksifaasiseoksen tasapainokaavio 0.1 Mpa paineessa. 18 9
10 Annetussa lämpötilassa, vain tietty määrä kiinteää ainetta voidaan liottaa nesteeseen ja kiinteän aineen liukenevuus määräytyy vaatimuksesta, että termodynaaminentasapaino vallitsee kiinteän aineen ja liuoksen rajapinnalla. Liukoisuus: Maksimi määrä kiinteää ainetta, joka voidaan liuottaa nesteeseen tunnetussa lämpötilassa. Esimerkki: Suolan (NaCl) liukoisuus veteen 310 K:ssä on 36.5 kg per 100 kg vettä (Taulukko 16-1). Siksi, suolan massaosuus kyllstyneessä liuoksessa on yksinkertaisesti Kun taas suolan massaosuus puhtaassa suolassa on m f = 1.0. Vastoin kuin lämpötila, aineiden mooliosuus neste-kaasu (tai kiinteä kaasu tai kiintä neste) rajapinnan molemmilla puolilla eivät ole yleensä samoja. 19 Monissa prosesseissa kaasua absorpoidaan nesteeseen. Useimmat kaasut ovat heikosti liuotettavaissa nesteisiin (kuten ilma veteen) ja tällaisissa laimeissa liuoksissa aineen i mooliosuus kaasu ja neste faaseissa rajapinnalla on havaittu olevan verrannollisia toisiinsa. Siis, y i,gas side y i,liquid side or P i,gas side Py i,liquid side koska y i =P i /P ideaalikaasuseoksille. Tämä tunnetaan Henry s lakina ja se on jossa H on Henry n n vakio, joka on kaasuseoksen kokonaispaineen ja verrannollisuusvakion tulo. Tietyille aineille, se on vain lämpötilan funktio ja on käytännöllisesti katsoen riippumaton paineesta alle noin 5 atm paineilla
11 Taulukosta ja Henry n laista: 1. Nesteeseen liuenneen kaasun pitoisuus on kääntäen veraannollinen Henry n vakioon. 2. Henry n vakio kasvaa (ja siksi nesteeseen liuenneen kaasun osuus laskee) lämpötilan noustessa. 3. Nesteeseen liuenneen kaasun pitoisuus on verrannollinen kaasun osapaineseen. Siksi, nesteeseen liuenneen kaasun määrää voidaan kasvattaa nostamalla kaasunpainetta (eli, virvoitusjuomien hiilihapotus CO 2 kaasulla). Nesteeseen liuenneet kaasut voidaan ajaa pois kuumentamalla nestettä. 21 Kun kaaasu on voimakkaasti liukenevaa nesteeseen (tai kiinteään aineeseen), kuten ammoniakki veteen, Henry n lain lineaarinen riippuvuus ei päde ja nesteeseen liuenneen kaasun mooliosuus ilmaistaan yleensä kaasun kaasufaasin osapaineen ja lämpötilan funktiona. Tässä tapauksessa aineiden approksimatiivinen riippuvuus nesteen kaasun rajapinnalla mooliosuuksille saadaan Raoult in laista P i,sat (T) = aineen i kyllästyspaine rajapinnan lämpötilassa P total = kaasufasi puolen kokonaispaine Moolaarinen tiheys kaasuaineiden i kiinteässä aineessa rajapinnalla on verrannollinen aineen I kaasun osapaineeseen rajapinnan kaaupuolella ja on solubility Kaasun liukoisuuden ja diffuusiokertoimen (kiinteään aineeseen) tuloa kutsutaan permeabiliteetiksi, joka kuvaa kaasun kykyä tunkeutua kiinteän aineeseen. Permeabiliteetti on käänteisesti verrannollinen paksuuteen
12 Yhteenveto Kriteeri kemialliselle tasapainolle Tasapainovakio (K P ) ideaalikaasuseoksille Joitakin huomioita K P :stä ideaalikaasuseoksille Samanaikaisten reaktioiden kemiallinen tasapaino K P :n vahtelu lämpötilan muuttuessa Faasitasapaino Faasitasapaino yksikomponenttiselle systeemille Faasisääntö Faasitasapaino monikomponettiselle systeemille 23 12
Luku 13 KAASUSEOKSET
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2010 Luku 13 KAASUSEOKSET Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required for reproduction
Luku 15 KEMIALLISET REAKTIOT
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 15 KEMIALLISET REAKTIOT Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required for
Luku 4 SULJETTUJEN SYSTEEMIEN ENERGIA- ANALYYSI
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 4 SULJETTUJEN SYSTEEMIEN ENERGIA- ANALYYSI Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission
Luku 8 EXERGIA: TYÖPOTENTIAALIN MITTA
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 8 EXERGIA: TYÖPOTENTIAALIN MITTA Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required
Luento 9 Kemiallinen tasapaino CHEM-A1250
Luento 9 Kemiallinen tasapaino CHEM-A1250 Kemiallinen tasapaino Kaksisuuntainen reaktio Eteenpäin menevän reaktion reaktionopeus = käänteisen reaktion reaktionopeus Näennäisesti muuttumaton lopputilanne=>
Esimerkiksi ammoniakin valmistus typestä ja vedystä on tyypillinen teollinen tasapainoreaktio.
REAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 REAKTIOTASAPAINO Johdantoa: Usein kemialliset reaktiot tapahtuvat vain yhteen suuntaan eli lähtöaineet reagoivat keskenään täydellisesti reaktiotuotteiksi, esimerkiksi palaminen
SISÄLLYSLUETTELO SYMBOLILUETTELO 4
1 SISÄLLYSLUETTELO SYMBOLILUETTELO 4 1 KEMIALLISESTI REAGOIVA TERMODYNAAMINEN SYSTEEMI 6 11 Yleistä 6 12 Standarditila ja referenssitila 7 13 Entalpia- ja entropia-asteikko 11 2 ENTALPIA JA OMINAISLÄMPÖ
Teddy 7. harjoituksen malliratkaisu syksy 2011
Teddy 7. harjoituksen malliratkaisu syksy 2011 1. Systeemin käyttäytymistä faasirajalla kuvaa Clapeyronin yhtälönä tunnettu keskeinen relaatio dt = S m. (1 V m Koska faasitasapainossa reaktion Gibbsin
Gibbsin energia ja kemiallinen potentiaali määräävät seosten käyttäytymisen
KEMA221 2009 YKSINKERTAISET SEOKSET ATKINS LUKU 5 1 YKSINKERTAISET SEOKSET Gibbsin energia ja kemiallinen potentiaali määräävät seosten käyttäytymisen Seoksia voidaan tarkastella osittaisten moolisuureitten
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016 Emppu Salonen Prof. Peter Liljeroth Viikko 6: Faasimuutokset Maanantai 5.12. Kurssin aiheet 1. Lämpötila ja lämpö 2. Työ ja termodynamiikan 1. pääsääntö 3. Lämpövoimakoneet
PHYS-C0220 TERMODYNAMIIKKA JA STATISTINEN FYSIIKKA
PHYS-C0220 TERMODYNAMIIKKA JA STATISTINEN FYSIIKKA Kevät 2016 Emppu Salonen Lasse Laurson Arttu Lehtinen Toni Mäkelä Luento 8: Kemiallinen potentiaali, suurkanoninen ensemble Pe 18.3.2016 1 AIHEET 1. Kanoninen
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2017
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2017 Emppu Salonen Prof. Peter Liljeroth Viikko 5: Termodynaamiset potentiaalit Maanantai 27.11. ja tiistai 28.11. Kotitentti Julkaistaan ti 5.12., palautus viim. ke 20.12.
. Veden entropiamuutos lasketaan isobaariselle prosessille yhtälöstä
LH- Kilo vettä, jonka lämpötila on 0 0 asetetaan kosketukseen suuren 00 0 asteisen kappaleen kanssa Kun veden lämpötila on noussut 00 0, mitkä ovat veden, kappaleen ja universumin entropian muutokset?
Luku 3 Puhtaiden aineiden ominaisuudet
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 3 Puhtaiden aineiden ominaisuudet Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required
= P 0 (V 2 V 1 ) + nrt 0. nrt 0 ln V ]
766328A Termofysiikka Harjoitus no. 7, ratkaisut (syyslukukausi 2014) 1. Sylinteri on ympäristössä, jonka paine on P 0 ja lämpötila T 0. Sylinterin sisällä on n moolia ideaalikaasua ja sen tilavuutta kasvatetaan
Tasapainotilaan vaikuttavia tekijöitä
REAKTIOT JA TASAPAINO, KE5 Tasapainotilaan vaikuttavia tekijöitä Fritz Haber huomasi ammoniakkisynteesiä kehitellessään, että olosuhteet vaikuttavat ammoniakin määrään tasapainoseoksessa. Hän huomasi,
Tehtävä 1. Tasapainokonversion laskenta Χ r G-arvojen avulla Alkyloitaessa bentseeniä propeenilla syntyy kumeenia (isopropyylibentseeniä):
CHEM-A1110 Virtaukset ja reaktorit Laskuharjoitus 10/017 Lisätietoja s-postilla reetta.karinen@aalto.fi tai tiia.viinikainen@aalto.fi vastaanotto huoneessa E409 Kemiallinen tasapaino Tehtävä 1. Tasapainokonversion
Tässä luvussa keskitytään faasimuutosten termodynaamiseen kuvaukseen
KEMA221 2009 PUHTAAN AINEEN FAASIMUUTOKSET ATKINS LUKU 4 1 PUHTAAN AINEEN FAASIMUUTOKSET Esimerkkejä faasimuutoksista? Tässä luvussa keskitytään faasimuutosten termodynaamiseen kuvaukseen Faasi = aineen
Teddy 1. välikoe kevät 2008
Teddy 1. välikoe kevät 2008 Vastausaikaa on 2 tuntia. Kokeessa saa käyttää laskinta ja MAOL-taulukoita. Jokaiseen vastauspaperiin nimi ja opiskelijanumero! 1. Ovatko seuraavat väitteet oikein vai väärin?
Kertausluennot: Mahdollisuus pisteiden korotukseen ja rästisuorituksiin Keskiviikko klo 8-10
Kertausluennot: Mahdollisuus pisteiden korotukseen ja rästisuorituksiin Keskiviikko 25.10 klo 8-10 Jokaisesta oikein ratkaistusta tehtävästä voi saada yhden lisäpisteen. Tehtävä, joilla voi korottaa kotitehtävän
vetyteknologia Polttokennon tyhjäkäyntijännite 1 DEE-54020 Risto Mikkonen
DEE-5400 olttokennot ja vetyteknologia olttokennon tyhjäkäyntijännite 1 DEE-5400 Risto Mikkonen 1.1.014 g:n määrittäminen olttokennon toiminta perustuu Gibbsin vapaan energian muutokseen. ( G = TS) Ideaalitapauksessa
Astrokemia Kevät 2011 Harjoitus 1, Massavaikutuksen laki, Ratkaisut
Astrokemia Kevät 2011 Harjoitus 1, Massavaikutuksen laki, Ratkaisut 1 a Kaasuseoksen komponentin i vapaa energia voidaan kirjoittaa F i (N,T,V = ln Z i (T,V missä on ko hiukkasten lukumäärä tilavuudessa
Puhtaan kaasun fysikaalista tilaa määrittävät seuraavat 4 ominaisuutta, jotka tilanyhtälö sitoo toisiinsa: Paine p
KEMA221 2009 KERTAUSTA IDEAALIKAASU JA REAALIKAASU ATKINS LUKU 1 1 IDEAALIKAASU Ideaalikaasu Koostuu pistemäisistä hiukkasista Ei vuorovaikutuksia hiukkasten välillä Hiukkasten liike satunnaista Hiukkasten
1. Yksiulotteisen harmonisen oskillaattorin energiatilat saadaan lausekkeesta
766328A Termofysiikka Harjoitus no. 5, ratkaisut syyslukukausi 204). Yksiulotteisen harmonisen oskillaattorin energiatilat saadaan lausekkeesta E n n + ) ω, n 0,, 2,... 2 a) Oskillaattorin partitiofunktio
Luku 2. Kemiallisen reaktion tasapaino
Luku 2 Kemiallisen reaktion tasapaino 1 2 Keskeisiä käsitteitä 3 Tasapainotilan syntyminen, etenevä reaktio 4 Tasapainotilan syntyminen 5 Tasapainotilan syntyminen, palautuva reaktio 6 Kemiallisen tasapainotilan
PHYS-C0220 Termodynamiikka ja statistinen fysiikka Kevät 2016
PHYS-C0220 Termodynamiikka ja statistinen fysiikka Kevät 2016 Emppu Salonen Lasse Laurson Toni Mäkelä Arttu Lehtinen Luento 6: Vapaaenergia Pe 11.3.2016 1 AIHEET 1. Kemiallinen potentiaali 2. Maxwellin
Chem-C2400 Luento 3: Faasidiagrammit Ville Jokinen
Chem-C2400 Luento 3: Faasidiagrammit 16.1.2019 Ville Jokinen Oppimistavoitteet Faasidiagrammit ja mikrorakenteen muodostuminen Kahden komponentin faasidiagrammit Sidelinja ja vipusääntö Kolmen faasin reaktiot
(l) B. A(l) + B(l) (s) B. B(s)
FYSIKAALISEN KEMIAN LAUDATUTYÖ N:o 3 LIUKOISUUDEN IIPPUVUUS LÄMPÖTILASTA 6. 11. 1998 (HJ) A(l) + B(l) µ (l) B == B(s) µ (s) B FYSIKAALISEN KEMIAN LAUDATUTYÖ N:o 3 1. TEOIAA Kyllästetty liuos LIUKOISUUDEN
ENY-C2001 Termodynamiikka ja lämmönsiirto TERVETULOA!
ENY-C2001 Termodynamiikka ja lämmönsiirto TERVETULOA! Luento 14.9.2015 / T. Paloposki / v. 03 Tämän päivän ohjelma: Aineen tilan kuvaaminen pt-piirroksella ja muilla piirroksilla, faasimuutokset Käsitteitä
Spontaanissa prosessissa Energian jakautuminen eri vapausasteiden kesken lisääntyy Energia ja materia tulevat epäjärjestyneemmäksi
KEMA221 2009 TERMODYNAMIIKAN 2. PÄÄSÄÄNTÖ ATKINS LUKU 3 1 1. TERMODYNAMIIKAN TOINEN PÄÄSÄÄNTÖ Lord Kelvin: Lämpöenergian täydellinen muuttaminen työksi ei ole mahdollista 2. pääsääntö kertoo systeemissä
kuonasula metallisula Avoin Suljettu Eristetty S / Korkealämpötilakemia Termodynamiikan peruskäsitteitä
Termodynamiikan peruskäsitteitä The Laws of thermodynamics: (1) You can t win (2) You can t break even (3) You can t get out of the game. - Ginsberg s theorem - Masamune Shirow: Ghost in the shell Systeemillä
= 1 kg J kg 1 1 kg 8, J mol 1 K 1 373,15 K kg mol 1 1 kg Pa
766328A Termofysiikka Harjoitus no. 8, ratkaisut syyslukukausi 2014 1. 1 kg nestemäistä vettä muuttuu höyryksi lämpötilassa T 100 373,15 K ja paineessa P 1 atm 101325 Pa. Veden tiheys ρ 958 kg/m 3 ja moolimassa
Faasi: Aineen tila, jonka kemiallinen koostumus ja fysikaalinen ominaisuudet ovat homogeeniset koko näytteessä. P = näytteen faasien lukumäärä.
FAASIDIAGRAMMIT Määritelmiä Faasi: Aineen tila, jonka kemiallinen koostumus ja fysikaalinen ominaisuudet ovat homogeeniset koko näytteessä. P = näytteen faasien lukumäärä. Esimerkkejä: (a) suolaliuos (P=1),
ln2, missä ν = 1mol. ja lopuksi kaasun saama lämpömäärä I pääsäännön perusteella.
S-114.42, Fysiikka III (S 2. välikoe 4.11.2002 1. Yksi mooli yksiatomista ideaalikaasua on alussa lämpötilassa 0. Kaasu laajenee tilavuudesta 0 tilavuuteen 2 0 a isotermisesti, b isobaarisesti ja c adiabaattisesti.
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, Luku 7 ENTROPIA
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 7 ENTROPIA Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission required for reproduction
Teddy 2. välikoe kevät 2008
Teddy 2. välikoe kevät 2008 Vastausaikaa on 2 tuntia. Kokeessa saa käyttää laskinta ja MAOL-taulukoita. Jokaiseen vastauspaperiin nimi ja opiskelijanumero! 1. Ovatko seuraavat väitteet oikein vai väärin?
REAKTIOT JA ENERGIA, KE3. Kaasut
Kaasut REAKTIOT JA ENERGIA, KE3 Kaasu on yksi aineen olomuodosta. Kaasujen käyttäytymistä kokeellisesti tutkimalla on päädytty yksinkertaiseen malliin, ns. ideaalikaasuun. Määritelmä: Ideaalikaasu on yksinkertainen
vetyteknologia Polttokennon termodynamiikkaa 1 DEE Risto Mikkonen
DEE-5400 olttokennot ja vetyteknologia olttokennon termodynamiikkaa 1 DEE-5400 Risto Mikkonen ermodynamiikan ensimmäinen pääsääntö aseraja Ympäristö asetila Q W Suljettuun systeemiin tuotu lämpö + systeemiin
Faasipiirrokset, osa 2 Binääristen piirrosten tulkinta
Faasipiirrokset, osa 2 Binääristen piirrosten tulkinta Ilmiömallinnus prosessimetallurgiassa Syksy 2016 Teema 1 - Luento 4 Tavoite Oppia tulkitsemaan 2-komponenttisysteemien faasipiirroksia 1 Binääriset
Korkealämpötilakemia
1.11.217 Korkealämpötilakemia Standarditilat Ti 1.11.217 klo 8-1 SÄ11 Tavoite Tutustua standarditiloihin liuosten termodynaamisessa mallinnuksessa Miksi? Millaisia? Miten huomioidaan tasapainotarkasteluissa?
T F = T C ( 24,6) F = 12,28 F 12,3 F T K = (273,15 24,6) K = 248,55 K T F = 87,8 F T K = 4,15 K T F = 452,2 F. P = α T α = P T = P 3 T 3
76628A Termofysiikka Harjoitus no. 1, ratkaisut (syyslukukausi 2014) 1. Muunnokset Fahrenheit- (T F ), Celsius- (T C ) ja Kelvin-asteikkojen (T K ) välillä: T F = 2 + 9 5 T C T C = 5 9 (T F 2) T K = 27,15
Luvun 12 laskuesimerkit
Luvun 12 laskuesimerkit Esimerkki 12.1 Mikä on huoneen sisältämän ilman paino, kun sen lattian mitat ovat 4.0m 5.0 m ja korkeus 3.0 m? Minkälaisen voiman ilma kohdistaa lattiaan? Oletetaan, että ilmanpaine
Palautus yhtenä tiedostona PDF-muodossa viimeistään torstaina
PHYS-A0120 Termodynamiikka, syksy 2018 Kotitentti Vastaa tehtäviin 1/2/3, 4, 5/6, 7/8, 9 (yhteensä viisi vastausta). Tehtävissä 1, 2, 3 ja 9 on annettu ohjeellinen pituus, joka viittaa 12 pisteen fontilla
Dislokaatiot - pikauusinta
Dislokaatiot - pikauusinta Ilman dislokaatioita Kiteen teoreettinen lujuus ~ E/8 Dislokaatiot mahdollistavat deformaation Kaikkien atomisidosten ei tarvitse murtua kerralla Dislokaatio etenee rakeen läpi
Reaktiosarjat
Reaktiosarjat Usein haluttua tuotetta ei saada syntymään yhden kemiallisen reaktion lopputuotteena, vaan monen peräkkäisten reaktioiden kautta Tällöin edellisen reaktion lopputuote on seuraavan lähtöaine
1 Eksergia ja termodynaamiset potentiaalit
1 PHYS-C0220 Termodynamiikka ja statistinen fysiikka, kevät 2017 Emppu Salonen 1 Eksergia ja termodynaamiset potentiaalit 1.1 Suurin mahdollinen hyödyllinen työ Tähän mennessä olemme tarkastelleet sisäenergian
Korkealämpötilakemia
Korkealämpötilakemia Metallurgiset liuosmallit Yleistä To 15.11.218 klo 8-1 PR126A Tavoite Tutustua ideaali- ja reaaliliuosten käsitteisiin Tutustua liuosmalleihin yleisesti - Jaottelu - Hyvän liuosmallin
FYSA242 Statistinen fysiikka, Harjoitustentti
FYSA242 Statistinen fysiikka, Harjoitustentti Tehtävä 1 Selitä lyhyesti: a Mikä on Einsteinin ja Debyen kidevärähtelymallien olennainen ero? b Mikä ero vuorovaikutuksessa ympäristön kanssa on kanonisella
Entalpia - kuvaa aineen lämpösisältöä - tarvitaan lämpötasetarkasteluissa (usein tärkeämpi kuin sisäenergia)
Luento 4: Entroia orstai 12.11. klo 14-16 47741A - ermodynaamiset tasaainot (Syksy 215) htt://www.oulu.fi/yomet/47741a/ ermodynaamisten tilansuureiden käytöstä Lämökaasiteetti/ominaislämö - kuvaa aineiden
KEMA221 2009 KEMIALLINEN TASAPAINO ATKINS LUKU 7
KEMIALLINEN TASAPAINO Määritelmiä Kemiallinen reaktio A B pyrkii kohti tasapainoa. Yleisessä tapauksessa saavutetaan tasapainoa vastaava reaktioseos, jossa on läsnä sekä lähtöaineita että tuotteita: A
Lämpöoppi. Termodynaaminen systeemi. Tilanmuuttujat (suureet) Eristetty systeemi. Suljettu systeemi. Avoin systeemi.
Lämpöoppi Termodynaaminen systeemi Tilanmuuttujat (suureet) Lämpötila T (K) Absoluuttinen asteikko eli Kelvinasteikko! Paine p (Pa, bar) Tilavuus V (l, m 3, ) Ainemäärä n (mol) Eristetty systeemi Ei ole
Clausiuksen epäyhtälö
1 Kuva 1: Clausiuksen epäyhtälön johtaminen. Clausiuksen epäyhtälö otesimme Carnot n koneelle, että syklissä lämpötiloissa H ja L vastaanotetuille lämmöille Q H ja Q L pätee Q H H oisin ilmaistuna, Carnot
Ohjeellinen pituus: 2 3 sivua. Vastaa joko tehtävään 2 tai 3
PHYS-A0120 Termodynamiikka, syksy 2017 Kotitentti Vastaa tehtäviin 1, 2/3, 4/5, 6/7, 8 (yhteensä viisi vastausta). Tehtävissä 1 ja 7 on annettu ohjeellinen pituus, joka viittaa 12 pisteen fontilla sekä
CHEM-A1250 Luento
CHEM-A1250 Luento 5 Tasapainot 1: Olomuodot ja seokset Johdanto Kemialliseen tasapainoon Olomuodon määräytyminen Kuinka voimakkaat vuorovaikutukset ilmenevät Vetovoimat lähentävät, lämpöliike liikuttaa
Mamk / Tekniikka ja liikenne / Sähkövoimatekniikka / Sarvelainen 2015 T8415SJ ENERGIATEKNIIKKA Laskuharjoitus
Mamk / Tekniikka ja liikenne / Sähkövoimatekniikka / Sarvelainen 2015 T8415SJ ENERGIATEKNIIKKA Laskuharjoitus KEMIALLISIIN REAKTIOIHIN PERUSTUVA POLTTOAINEEN PALAMINEN Voimalaitoksessa käytetään polttoaineena
CHEM-A1110 Virtaukset ja reaktorit. Laskuharjoitus 9/2016. Energiataseet
CHEM-A1110 Virtaukset ja reaktorit Laskuharjoitus 9/2016 Lisätietoja s-postilla reetta.karinen@aalto.fi tai tiia.viinikainen@aalto.fi vastaanotto huoneessa D406 Energiataseet Tehtävä 1. Adiabaattisen virtausreaktorin
Luku 14 KAASU HÖYRY SEOKSET JA ILMASTOINTI
Thermodynamics: An Engineering Approach, 7 th Edition Yunus A. Cengel, Michael A. Boles McGraw-Hill, 2011 Luku 14 KAASU HÖYRY SEOKSET JA ILMASTOINTI Copyright The McGraw-Hill Companies, Inc. Permission
Korkealämpötilakemia
Korkealämpötilakemia Binääriset tasapainopiirrokset To 30.10.2017 klo 8-10 SÄ114 Tavoite Oppia lukemaan ja tulkitsemaan binäärisiä tasapainopiirroksia 1 Sisältö Hieman kertausta - Gibbsin vapaaenergian
4) Törmäysten lisäksi rakenneosasilla ei ole mitään muuta keskinäistä tai ympäristöön suuntautuvaa vuorovoikutusta.
K i n e e t t i s t ä k a a s u t e o r i a a Kineettisen kaasuteorian perusta on mekaaninen ideaalikaasu, joka on matemaattinen malli kaasulle. Reaalikaasu on todellinen kaasu. Reaalikaasu käyttäytyy
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2017
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2017 Emppu Salonen Prof. Peter Liljeroth Viikko 6: Faasimuutokset Maanantai 4.12. ja tiistai 5.12. Metallilangan venytys Metallilankaan tehty työ menee atomien välisten
L7 Kaasun adsorptio kiinteän aineen pinnalle
CHEM-C2230 Pintakemia L7 Kaasun adsorptio kiinteän aineen pinnalle Monika Österberg Barnes&Gentle, 2005, luku 8 Aikaisemmin käsitellyt Adsorptio kiinteälle pinnalle nesteessä Adsorptio nestepinnalle 1
Vauhti = nopeuden itseisarvo. Nopeuden itseisarvon keskiarvo N:lle hiukkaselle määritellään yhtälöllä
S-4.35, Fysiikka III (ES) entti 8.3.006. Laske nopeuden itseisarvon keskiarvo v ave ja nopeuden neliöllinen keskiarvo v rms seuraaville 6 molekyylien nopeusjakaumille: a) kaikkien vauhti 0 m/s, b) kolmen
T H V 2. Kuva 1: Stirling kiertoprosessi. Ideaalisen Stirlingin koneen sykli koostuu neljästä osaprosessista (kts. kuva 1):
1 c 3 p 2 T H d b T L 4 1 a V Kuva 1: Stirling kiertoprosessi. Stirlingin kone Ideaalisen Stirlingin koneen sykli koostuu neljästä osaprosessista kts. kuva 1: 1. Työaineen ideaalikaasu isoterminen puristus
m h = Q l h 8380 J = J kg 1 0, kg Muodostuneen höyryn osuus alkuperäisestä vesimäärästä on m h m 0,200 kg = 0,
76638A Termofysiikka Harjoitus no. 9, ratkaisut syyslukukausi 014) 1. Vesimäärä, jonka massa m 00 g on ylikuumentunut mikroaaltouunissa lämpötilaan T 1 110 383,15 K paineessa P 1 atm 10135 Pa. Veden ominaislämpökapasiteetti
Muita lämpökoneita. matalammasta lämpötilasta korkeampaan. Jäähdytyksen tehokerroin: Lämmityksen lämpökerroin:
Muita lämpökoneita Nämäkin vaativat ovat työtälämpövoimakoneiden toimiakseen sillä termodynamiikan pääsääntö Lämpökoneita lisäksi laitteet,toinen jotka tekevät on Clausiuksen mukaan: laiteilmalämpöpumppu
P = kv. (a) Kaasun lämpötila saadaan ideaalikaasun tilanyhtälön avulla, PV = nrt
766328A Termofysiikka Harjoitus no. 2, ratkaisut (syyslukukausi 204). Kun sylinterissä oleva n moolia ideaalikaasua laajenee reversiibelissä prosessissa kolminkertaiseen tilavuuteen 3,lämpötilamuuttuuprosessinaikanasiten,ettäyhtälö
b) Laske prosentteina, paljonko sydämen keskimääräinen teho muuttuu suhteessa tilanteeseen ennen saunomista. Käytä laskussa SI-yksiköitä.
Lääketieteellisten alojen valintakokeen 009 esimerkkitehtäviä Tehtävä 4 8 pistettä Aineistossa mainitussa tutkimuksessa mukana olleilla suomalaisilla aikuisilla sydämen keskimääräinen minuuttitilavuus
Ilman suhteellinen kosteus saadaan, kun ilmassa olevan vesihöyryn osapaine jaetaan samaa lämpötilaa vastaavalla kylläisen vesihöyryn paineella:
ILMANKOSTEUS Ilmankosteus tarkoittaa ilmassa höyrynä olevaa vettä. Veden määrä voidaan ilmoittaa höyryn tiheyden avulla. Veden osatiheys tarkoittaa ilmassa olevan vesihöyryn massaa tilavuusyksikköä kohti.
L7 Kaasun adsorptio kiinteän aineen pinnalle
CHEM-C2230 Pintakemia L7 Kaasun adsorptio kiinteän aineen pinnalle Monika Österberg Barnes&Gentle, 2005, luku 8 Aikaisemmin käsitellyt Adsorptio kiinteälle pinnalle nesteessä Adsorptio nestepinnalle Oppimistavoitteet
Luento 2: Lämpökemiaa, osa 1 Keskiviikko klo Termodynamiikan käsitteitä
Luento 2: Lämpökemiaa, osa 1 Keskiviikko 12.9. klo 8-10 477401A - ermodynaamiset tasapainot (Syksy 2018) ermodynamiikan käsitteitä - Systeemi Eristetty - suljettu - avoin Homogeeninen - heterogeeninen
Termodynaamisten tasapainotarkastelujen tulokset esitetään usein kuvaajina, joissa:
Lämpötila (Celsius) Luento 9: Termodynaamisten tasapainojen graafinen esittäminen, osa 1 Tiistai 17.10. klo 8-10 Termodynaamiset tasapainopiirrokset Termodynaamisten tasapainotarkastelujen tulokset esitetään
Kemian koe kurssi KE5 Reaktiot ja tasapaino koe
Kemian koe kurssi KE5 Reaktiot ja tasapaino koe 1.4.017 Tee kuusi tehtävää. 1. Tämä tehtävä koostuu kuudesta monivalintaosiosta, joista jokaiseen on yksi oikea vastausvaihtoehto. Kirjaa vastaukseksi numero-kirjainyhdistelmä
REAKTIOT JA ENERGIA, KE3 Ekso- ja endotermiset reaktiot sekä entalpian muutos
ympäristö ympäristö 15.12.2016 REAKTIOT JA ENERGIA, KE3 Ekso- ja endotermiset reaktiot sekä entalpian muutos Kaikilla aineilla (atomeilla, molekyyleillä) on asema- eli potentiaalienergiaa ja liike- eli
Mikrotila Makrotila Statistinen paino Ω(n) 3 Ω(3) = 4 2 Ω(2) = 6 4 Ω(4) = 1
76628A Termofysiikka Harjoitus no. 4, ratkaisut (syyslukukausi 204). (a) Systeemi koostuu neljästä identtisestä spin- -hiukkasesta. Merkitään ylöspäin olevien spinien lukumäärää n:llä. Systeemin mahdolliset
Luento 4. Termodynamiikka Termodynaamiset prosessit ja 1. pääsääntö Entropia ja 2. pääsääntö Termodynaamiset potentiaalit
Luento 4 Termodynamiikka Termodynaamiset prosessit ja 1. pääsääntö Entropia ja 2. pääsääntö Termodynaamiset potentiaalit Luento 4 Termodynamiikka Termodynaamiset prosessit ja 1. pääsääntö Entropia ja 2.
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016 Emppu Salonen Prof. Peter Liljeroth Viikko 4: Entropia Maanantai 21.11. ja tiistai 22.11. Ideaalikaasun isoterminen laajeneminen Kaasuun tuodaan määrä Q lämpöä......
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016
PHYS-A0120 Termodynamiikka syksy 2016 Emppu Salonen Prof. Peter Liljeroth Viikko 5: Termodynaamiset potentiaalit Maanantai 28.11. ja tiistai 29.11. Kotitentti Julkaistaan to 8.12., palautus viim. to 22.12.
Termodynamiikka. Fysiikka III 2007. Ilkka Tittonen & Jukka Tulkki
Termodynamiikka Fysiikka III 2007 Ilkka Tittonen & Jukka Tulkki Tilanyhtälö paine vakio tilavuus vakio Ideaalikaasun N p= kt pinta V Yleinen aineen p= f V T pinta (, ) Isotermit ja isobaarit Vakiolämpötilakäyrät
Lämmityksen lämpökerroin: Jäähdytin ja lämmitin ovat itse asiassa sama laite, mutta niiden hyötytuote on eri, jäähdytyksessä QL ja lämmityksessä QH
Muita lämpökoneita Nämäkin vaativat työtä toimiakseen sillä termodynamiikan toinen pääsääntö Lämpökoneita ovat lämpövoimakoneiden lisäksi laitteet, jotka tekevät on Clausiuksen mukaan: Mikään laite ei
Kemialliset reaktiot ja reaktorit Prosessi- ja ympäristötekniikan perusta I
Kemialliset reaktiot ja reaktorit Prosessi- ja ympäristötekniikan perusta I Juha Ahola juha.ahola@oulu.fi Kemiallinen prosessitekniikka Sellaisten kokonaisprosessien suunnittelu, joissa kemiallinen reaktio
= 84. Todennäköisin partitio on partitio k = 6,
S-435, Fysiikka III (ES) entti 43 entti / välikoeuusinta I Välikokeen alue Neljän tunnistettavissa olevan hiukkasen mikrokanonisen joukon mahdolliset energiatasot ovat, ε, ε, 3ε, 4ε,, jotka kaikki ovat
Matematiikan tukikurssi
Matematiikan tukikurssi Kurssikerta 10 1 Sarjakehitelmiä Palautetaan mieliin, että potenssisarja on sarja joka on muotoa a n (x x 0 ) n = a 0 + a 1 (x x 0 ) + a 2 (x x 0 ) 2 + a 3 (x x 0 ) 3 +. n=0 Kyseinen
Korkealämpötilakemia
Korkealämpötilakemia Gibbsin faasisääntö, kuvaajien laadinta sekä1-komponenttipiirrokset To 23.11.2017 klo 8-10 SÄ114 Tavoite Tutustua faasipiirrosten kokeelliseen ja laskennalliseen laadintaan ja siten
Termodynamiikan suureita ja vähän muutakin mikko rahikka
Termodynamiikan suureita ja vähän muutakin mikko rahikka 2006 m@hyl.fi 1 Lämpötila Suure lämpötila kuvaa kappaleen/systeemin lämpimyyttä (huono ilmaisu). Ihmisen aisteilla on hankala tuntea lämpötilaa,
Tehtävä 1. Avaruussukkulan kiihdytysvaiheen kiinteänä polttoaineena käytetään ammonium- perkloraatin ja alumiinin seosta.
Helsingin yliopiston kemian valintakoe 10.5.2019 Vastaukset ja selitykset Tehtävä 1. Avaruussukkulan kiihdytysvaiheen kiinteänä polttoaineena käytetään ammonium- perkloraatin ja alumiinin seosta. Reaktio
Bensiiniä voidaan pitää hiilivetynä C8H18, jonka tiheys (NTP) on 0,703 g/ml ja palamislämpö H = kj/mol
Kertaustehtäviä KE3-kurssista Tehtävä 1 Maakaasu on melkein puhdasta metaania. Kuinka suuri tilavuus metaania paloi, kun täydelliseen palamiseen kuluu 3 m 3 ilmaa, jonka lämpötila on 50 C ja paine on 11kPa?
KULJETUSSUUREET Kuljetussuureilla tai -ominaisuuksilla tarkoitetaan kaasumaisen, nestemäisen tai kiinteän väliaineen kykyä siirtää ainetta, energiaa, tai jotain muuta fysikaalista ominaisuutta paikasta
Reaktioyhtälö. Sähköisen oppimisen edelläkävijä www.e-oppi.fi. Empiirinen kaava, molekyylikaava, rakennekaava, viivakaava
Reaktioyhtälö Sähköisen oppimisen edelläkävijä www.e-oppi.fi Empiirinen kaava, molekyylikaava, rakennekaava, viivakaava Empiirinen kaava (suhdekaava) ilmoittaa, missä suhteessa yhdiste sisältää eri alkuaineiden
Tärkeitä tasapainopisteitä
Tietoa tehtävistä Tasapainopiirrokseen liittyviä käsitteitä Tehtävä 1 rajojen piirtäminen Tehtävä 2 muunnos atomi- ja painoprosenttien välillä Tehtävä 3 faasien koostumus ja määrät Tehtävä 4 eutektinen
Wien R-J /home/heikki/cele2008_2010/musta_kappale_approksimaatio Wed Mar 13 15:33:
1.2 T=12000 K 10 2 T=12000 K 1.0 Wien R-J 10 0 Wien R-J B λ (10 15 W/m 3 /sterad) 0.8 0.6 0.4 B λ (10 15 W/m 3 /sterad) 10-2 10-4 10-6 10-8 0.2 10-10 0.0 0 200 400 600 800 1000 nm 10-12 10 0 10 1 10 2
S , Fysiikka III (Sf) tentti/välikoeuusinta
S-114.45, Fysiikka III (Sf) tentti/välikoeuusinta.11.4 1. välikokeen alue 1. Osoita, että hyvin alhaisissa lämpötiloissa elektronin FD systeemin energia on U = (3/ 5) ε F. Opastus: oleta, että kaikki tilat
Ellinghamin diagrammit
Ellinghamin diagrammit Ilmiömallinnus prosessimetallurgiassa Syksy 2015 Teema 1 - Luento 2 Tavoite Oppia tulkitsemaan (ja laatimaan) vapaaenergiapiirroksia eli Ellinghamdiagrammeja 1 Tasapainopiirrokset
HSC-ohje laskuharjoituksen 1 tehtävälle 2
HSC-ohje laskuharjoituksen 1 tehtävälle 2 Metanolisynteesin bruttoreaktio on CO 2H CH OH (3) 2 3 Laske metanolin tasapainopitoisuus mooliprosentteina 350 C:ssa ja 350 barin paineessa, kun lähtöaineena
Puhtaat aineet ja seokset
Puhtaat aineet ja seokset KEMIAA KAIKKIALLA, KE1 Määritelmä: Puhdas aine sisältää vain yhtä alkuainetta tai yhdistettä. Esimerkiksi rautatanko sisältää vain Fe-atomeita ja ruokasuola vain NaCl-ioniyhdistettä
Molaariset ominaislämpökapasiteetit
Molaariset ominaislämpökapasiteetit Yleensä, kun systeemiin tuodaan lämpöä, sen lämpötila nousee. (Ei kuitenkaan aina, kannattaa muistaa, että työllä voi olla osuutta asiaan.) Lämmön ja lämpötilan muutoksen
- Termodynamiikka kuvaa energian siirtoa ( dynamiikkaa ) systeemin sisällä tai systeemien kesken (vrt. klassinen dynamiikka: kappaleiden liike)
KEMA221 2009 TERMODYNAMIIKAN 1. PÄÄSÄÄNTÖ ATKINS LUKU 2 1 1. PERUSKÄSITTEITÄ - Termodynamiikka kuvaa energian siirtoa ( dynamiikkaa ) systeemin sisällä tai systeemien kesken (vrt. klassinen dynamiikka:
Valitse seuraavista joko tehtävä 1 tai 2
PHYS-A0120 Termodynamiikka, syksy 2016 Kotitentti Vastaa tehtäviin 1/2, 3, 4/5, 6/7, 8 ja 9 (yhteensä kuusi vastausta). Tehtävissä 1 ja 2 on annettu ohjeellinen pituus, joka viittaa 12 pisteen fontilla
Erilaisia entalpian muutoksia
Erilaisia entalpian muutoksia REAKTIOT JA ENERGIA, KE3 Erilaisille kemiallisten reaktioiden entalpiamuutoksille on omat terminsä. Monesti entalpia-sanalle käytetään synonyymiä lämpö. Reaktiolämmöllä eli
782630S Pintakemia I, 3 op
782630S Pintakemia I, 3 op Ulla Lassi Puh. 0400-294090 Sposti: ulla.lassi@oulu.fi Tavattavissa: KE335 (ma ja ke ennen luentoja; Kokkolassa huone 444 ti, to ja pe) Prof. Ulla Lassi Opintojakson toteutus
Konventionaalisessa lämpövoimaprosessissa muunnetaan polttoaineeseen sitoutunut kemiallinen energia lämpö/sähköenergiaksi höyryprosessin avulla
Termodynamiikkaa Energiatekniikan automaatio TKK 2007 Yrjö Majanne, TTY/ACI Martti Välisuo, Fortum Nuclear Services Automaatio- ja säätötekniikan laitos Termodynamiikan perusteita Konventionaalisessa lämpövoimaprosessissa