Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Samankaltaiset tiedostot
Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Jakso 6: Värähdysliikkeet Tämän jakson tehtävät on näytettävä viimeistään torstaina

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

BM30A0240, Fysiikka L osa 4

Dissipatiiviset voimat

Fysiikan perusteet. Työ, energia ja energian säilyminen. Antti Haarto

Luento 13: Periodinen liike. Johdanto Harmoninen värähtely Esimerkkejä F t F r

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Pakotettu vaimennettu harmoninen värähtelijä Resonanssi

Voima F tekee työtä W vaikuttaessaan kappaleeseen, joka siirtyy paikasta r 1 paikkaan r 2. Työ on skalaarisuure, EI vektori!

FYSIIKKA. Mekaniikan perusteita pintakäsittelijöille. Copyright Isto Jokinen; Käyttöoikeus opetuksessa tekijän luvalla. - Laskutehtävien ratkaiseminen

4) Törmäysten lisäksi rakenneosasilla ei ole mitään muuta keskinäistä tai ympäristöön suuntautuvaa vuorovoikutusta.

Luku 7 Työ ja energia. Muuttuvan voiman tekemä työ Liike-energia

Luento 14: Periodinen liike, osa 2. Vaimennettu värähtely Pakkovärähtely Resonanssi F t F r

Liike ja voima. Kappaleiden välisiä vuorovaikutuksia ja niistä aiheutuvia liikeilmiöitä

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Luku 8. Mekaanisen energian säilyminen. Konservatiiviset ja eikonservatiiviset. Potentiaalienergia Voima ja potentiaalienergia.

= vaimenevan värähdysliikkeen taajuus)

Lämpöoppia. Haarto & Karhunen.

Liikemäärän säilyminen Vuorovesivoimat Jousivoima

Luento 10: Työ, energia ja teho. Johdanto Työ ja kineettinen energia Teho

W el = W = 1 2 kx2 1

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

FYSA220/K2 (FYS222/K2) Vaimeneva värähtely

Luento 11: Potentiaalienergia. Potentiaalienergia Konservatiiviset voimat Voima potentiaalienergiasta gradientti Esimerkkejä ja harjoituksia

KERTAUSTEHTÄVIÄ KURSSIIN A-01 Mekaniikka, osa 1

KAASUJEN YLEISET TILANYHTÄLÖT ELI IDEAALIKAASUJEN TILANYHTÄLÖT (Kaasulait) [pätevät ns. ideaalikaasuille]

Luento 9: Potentiaalienergia

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Suhteellinen nopeus. Matkustaja P kävelee nopeudella 1.0 m/s pitkin 3.0 m/s nopeudella etenevän junan B käytävää

Luento 11: Periodinen liike

Luento 13: Periodinen liike

g-kentät ja voimat Haarto & Karhunen

Värähdysliikkeet. q + f (q, q, t) = 0. q + f (q, q) = F (t) missä nopeusriippuvuus kuvaa vaimenemista ja F (t) on ulkoinen pakkovoima.

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

Kitka ja Newtonin lakien sovellukset

Nopeus, kiihtyvyys ja liikemäärä Vektorit

on radan suuntaiseen komponentti eli tangenttikomponentti ja on radan kaarevuuskeskipisteeseen osoittavaan komponentti. (ks. kuva 1).

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

SMG-4500 Tuulivoima. Ensimmäisen luennon aihepiirit. Ilmavirtojen liikkeisiin vaikuttavat voimat TUULEN LUONNONTIETEELLISET PERUSTEET

PHYS-C0220 Termodynamiikka ja statistinen fysiikka Kevät 2017

Mekaaninen energia. Energian säilymislaki Työ, teho, hyötysuhde Mekaaninen energia Sisäenergia Lämpö = siirtyvää energiaa. Suppea energian määritelmä:

Fysiikan perusteet. Voimat ja kiihtyvyys. Antti Haarto

Luento 11: Periodinen liike

Luento 10: Työ, energia ja teho

4. Käyrän lokaaleja ominaisuuksia

Termodynamiikka. Fysiikka III Ilkka Tittonen & Jukka Tulkki

782630S Pintakemia I, 3 op

Kerrataan harmoninen värähtelijä Noste, nesteen ja kaasun aiheuttamat voimat Noste ja harmoninen värähtelijä (laskaria varten)

Fysiikan valintakoe , vastaukset tehtäviin 1-2

Esimerkki 1 Ratkaise differentiaaliyhtälö

kertausta Boltzmannin jakauma infoa Ideaalikaasu kertausta Maxwellin ja Boltzmannin vauhtijakauma

MEKANIIKAN TEHTÄVIÄ. Nostotyön suuruus ei riipu a) nopeudesta, jolla kappale nostetaan b) nostokorkeudesta c) nostettavan kappaleen massasta

Luku 13. Kertausta Hydrostaattinen paine Noste

Luento 14: Periodinen liike, osa 2

Diplomi-insinöörien ja arkkitehtien yhteisvalinta - dia-valinta 2012 Insinöörivalinnan fysiikan koe , malliratkaisut

Derivoimalla kerran saadaan nopeus ja toisen kerran saadaan kiihtyvyys Ña r

Luvun 12 laskuesimerkit

VUOROVAIKUTUKSESTA VOIMAAN JA EDELLEEN LIIKKEESEEN. Fysiikan ja kemian pedagogiikan perusteet (mat/fys/kem suunt.), luento 1 Kari Sormunen

ELEC-A3110 Mekaniikka (5 op)

Kone- ja rakentamistekniikan laboratoriotyöt KON-C3004. Koesuunnitelma: Paineen mittaus venymäliuskojen avulla. Ryhmä C

TEHTÄVIEN RATKAISUT. b) 105-kiloisella puolustajalla on yhtä suuri liikemäärä, jos nopeus on kgm 712 p m 105 kg

ELEC-A3110 Mekaniikka (5 op)

Pietarsaaren lukio Vesa Maanselkä

Fysiikka 1. Dynamiikka. Voima tunnus = Liike ja sen muutosten selittäminen Physics. [F] = 1N (newton)

Diplomi-insinöörien ja arkkitehtien yhteisvalinta - dia-valinta 2013 Insinöörivalinnan fysiikan koe , malliratkaisut

SMG-4500 Tuulivoima. Neljännen luennon aihepiirit. Tuulivoimalan rakenne. Tuuliturbiinin toiminta TUULIVOIMALAN RAKENNE

DEE Kryogeniikka

BM30A0240, Fysiikka L osa 4. Värähtelyfysiikkaa. Luennot: Heikki Pitkänen

FYS03: Aaltoliike. kurssin muistiinpanot. Rami Nuotio

Luku 13. Kertausta Hydrostaattinen paine Noste

Luento 7: Voima ja Liikemäärä. Superpositio Newtonin lait Tasapainotehtävät Kitkatehtävät Ympyräliike Liikemäärä

5. Sähkövirta, jännite

KJR-C1001 Statiikka ja dynamiikka. Luento Susanna Hurme

Tarkastellaan tilannetta, jossa kappale B on levossa ennen törmäystä: v B1x = 0:

Fysiikan perusteet ja pedagogiikka (kertaus)

Ideaalikaasulaki. Ideaalikaasulaki on esimerkki tilanyhtälöstä, systeemi on nyt tietty määrä (kuvitteellista) kaasua

Luento 9: Potentiaalienergia

PHYS-C0220 Termodynamiikka ja statistinen fysiikka Kevät 2016

Mekaniikan jatkokurssi Fys102

Luento 7: Voima ja Liikemäärä

HARMONISEN VÄRÄHTELIJÄN JAKSONAIKA JA HEILURIEN HEILAHDUSAJAT - johtaminen 1) VAIMENEMATON HARMONINEN VÄRÄHDYSLIIKE

SMG-4500 Tuulivoima. Kolmannen luennon aihepiirit ILMAVIRTAUKSEN ENERGIA JA TEHO. Ilmavirtauksen energia on ilmamolekyylien liike-energiaa.

DEE Tuulivoiman perusteet

Potentiaalikuopalla tarkoitetaan tilannetta, jossa potentiaalienergia U(x) on muotoa

Kpl 2: Vuorovaikutus ja voima

T F = T C ( 24,6) F = 12,28 F 12,3 F T K = (273,15 24,6) K = 248,55 K T F = 87,8 F T K = 4,15 K T F = 452,2 F. P = α T α = P T = P 3 T 3

Työ ja energia. Haarto & Karhunen.

SMG-4500 Tuulivoima. Toisen luennon aihepiirit VOIMIEN YHTEISVAIKUTUKSISTA SYNTYVÄT TUULET

AUTON LIIKETEHTÄVIÄ: KESKIKIIHTYVYYS ak JA HETKELLINEN KIIHTYVYYS a(t) (tangenttitulkinta) sekä matka fysikaalisena pinta-alana (t,

VUOROVAIKUTUKSESTA VOIMAAN JA EDELLEEN LIIKKEESEEN. Fysiikan ja kemian perusteet ja pedagogiikka, luento Kari Sormunen

Erityinen suhteellisuusteoria (Harris luku 2)

YLEINEN AALTOLIIKEOPPI

Energia, energian säilyminen ja energiaperiaate

Jakso 3: Dynamiikan perusteet Näiden tehtävien viimeinen palautus- tai näyttöpäivä on keskiviikko

Transkriptio:

Mekaniikan jatkokurssi Fys10 Kevät 010 Jukka Maalampi LUENTO 8

Vaimennettu värähtely Elävässä elämässä heilureiden ja muiden värähtelijöiden liike sammuu ennemmin tai myöhemmin. Vastusvoimien takia värähtelijän energia muuttuu kappaleen itsensä ja ympäristön sisäenergiaksi (lämpenevät). Värähtely on vaimennettua värähtelyä. Usein tärkein vaimentava tekijä on ilmanvastus. Nopeasti liikkuvaan kappaleeseen kohdistuva ilmanvastus on ~ v. Hitaasti liikkuvan kappaleen tapauksessa vastus on havaintojen mukaan lineaarinen nopeuden suhteen eli D bv Vaimennustekijä b riippuu kpl:een muodosta ja väliaineen ominaisuuksista monimutkaisella tavalla. [b] = kg/s. Heilurille tai jouselle ilmassa b 0.10 kg/s. Miinusmerkki: voima ja voiman aiheuttama kiihtyvyys ovat päinvastaiseen suuntaan kuin nopeus, joten vaimentava tekijä pienentää nopeutta. Tämä on esimerkki fenomenologisesta eli havaintoihin perustuvasta laista. Ilmiö sinänsä on liian monimutkainen, jotta todellinen vastusvoima voitaisiin johtaa lähtien mekaniikan peruslaeista.

Kuvassa kappaleeseen vaikuttaa vaakatasossa kokonaisvoima (jousivoima + vastusvoima) ( F) ( Fjousi ) ( D) k bv. Liikeyhtälö (N II) on siten Koska v voidaan liikeyhtälö esittää muodossa Yrite ma d dt d dt k bv b m d dt a dv dt k m 0 d dt ( t) Aep( t)cos( t 0) 0 Huomaa, että F jousi ja D eivät ole aina keskenään saman suuntaisia. Kun kappale on samassa kohtaa paluumatkalla vastusvoima on oikealle (v < 0), jousivoima vasemmalle. Yhtälö toteutuu, kun b k b, m m 4m

Poikkeama tasapainosta on siis Kulmataajuus on Varjokäyrä Vaimennus vaikuttaa myös amplitudiin eli poikkeaman maksimiarvoon ma (t): ma ( t) Ae bt / m Amplitudi pienenee eksponentiaalisesti. Vaimennuksen vaikutus, pienentää taajuutta ja amplitudia. Varjokäyriä erilaisille vaimennuksille b. http://phet.colorado.edu/simulations/sims.php?sim=pendulum_lab

Huomaa, että jos b 4mk kappale ei oskilloi vaan se valuu nopeasti tasapainoasemaa kohti. Värähtelyn sanotaan silloin olevan kriittisesti vaimennettua (B). Auton jousitus, ovipumput Jos b 4mk, värähtely on alivaimennettua (A). Edellisen sivun kuvat tästä tapauksesta. Jos b 4mk, värähtely on ylivaimennettua (C). Kappale valuu hitaasti tasapainoasemaa kohti.

Energia vaimennetussa värähtelyssä Määritellään aikavakio = m/b. Maksimipoikkeama on silloin ma Ae t / Vastusvoimien takia mekaaninen energia ei ole vakio vaan pienenee ajan kuluessa eksponentiaalisesti: E( t) 1 k( ma ) 1 E( t) E k( Ae 0 e t / t / t / Aikavakio ilmaisee energian dissipoitumisen karakteristisen vauhdin, eräänlaisen värähtelijän elinajan, ajan jonka kuluessa energia on oleellisesti pienentynyt (jäljellä 37% alkuperäisestä, kun t = ). ) 1 ka e eli E 0 = vaimentamattoman värähtelyn energia

Pakotettu värähtely ja resonanssi-ilmiö et 0 Jos värähtelijään kohdistuu ulkopuolinen jaksollinen voima, puhutaan pakotetusta värähtelystä. Kaksi taajuutta Värähtelijän luonnollinen taajuus Ulkoisen voiman taajuus et 0 k m Liikeyhtälö on (oletaan, että ei ole vastuvoimia) ma k F 0 cos et t jousivoima pakkovoima Yrite = A(cos et - cos 0 t ). Saadaan et et et 0 0 0 Värähtely normaalia A nollaan, ei värähtelyä A ö, resonanssi F / m ( t) (cos t cos et 0 et 0 t 0 ) Kahden harmonisen värähtelyn yhdistelmä (superpositio).

Vastusvoimat saavat aikaan sen, ettei amplitudi todellisuudessa mene resonanssissa taivaisiin. Piikki amplitudissa kuitenkin on silloin, kun värähtelijän taajuus ja pakkovoiman taajuus ovat samat. et 0 http://www.youtube.com/watch?v=p0fi1vcbpai&feature=related

Virtaavan aineen mekaniikka Knight Ch 15 Virtaava aine (fluidi) = nesteet ja kaasut Ei tarvita uutta fysiikkaa, riittää Newtonin lait Energian säilyminen Kaasu Koostuu vapaasti liikkuvista molekyyleistä, jotka törmäilevät satunnaisesti toisiinsa, täyttää koko astian Aiheuttaa paineen astian seinämiin. Virtaa. Kokoonpuristuvaa molekyylit kaukana toisistaan Neste Molekyylit lähellä toisiaan, vuorovaikutuksessa keskenään Virtaa, mukautuu astian muotoihin Kokoonpuristumaton (lähes)

Paine Mikä saa nesteen lentämään astian rei istä? Nesteeseen vaikuttaa astian seinämää vasten kohtisuorassa suunnassa oleva voima Voima on sitä suurempi mitä syvemmällä nesteessä ollaan Jos reikää ei olisi, neste painaisi seinämää saman suuruisella voimalla. Paine = voiman suuruus / sen pinnan pinta-ala, johon voima kohdistuu: p F A Voima on kohtisuorassa pintaa vastaan. Paineen yksikkö: [p] = 1 N/m = 1 Pascal = 1 Pa Kaasun paine on sama kaikilla astian seinillä. Huom: Paine ei ole voima! Eikä vektori! F F

Painetta on kaikkialla fluidissa, ei pelkästään astian seinämillä. Paine johtuu siitä, että molekyylit työntävät toisiaan ja molekyylejä on kaikkialla. Mehupilli pysyy paikallaan, koska molekyylit työntävät sitä samalla tavalla kaikista suunnista. Kuvassa yksinkertainen painemittari. Sylinterin sisällä ei ole fluidia, joten fluidin ulkoa aiheuttama voima puristaa jousta kokoon. Kun männän ala tunnetaan, saadaan selvillä fluidissa mittarin kohdalla vallitseva paine. Tällä laitteella voi varmistua siitä, että samalla tasolla oltaessa paineen arvo ei riipu mittarin asennosta eli fluidi aiheuttaa kaikkiin suuntiin yhtä suuren voiman.

Gravitaation vaikutus Painottomuudessa (esim vapaassa putoamisliikkeessä): Neste ei aiheuta painetta astian seinämiin; muodostaa pisaran molekyylien välisten voimien seurauksena. Kaasu aiheuttaa paineen seinämiin, koska molekyylit lentävät vapaasti. Maan gravitaation vaikuttaessa: Neste täyttää astian pohjalta ja aihettaa siellä paineen seinämiin. Kaasu aiheuttaa paineen kaikkiin seinämiin. Paine on käytännössä sama astian ylä- ja alaosassa. Kaasun paineen suuruuteen vaikuttaa lämpötila, ts. molekyylien liike-energian määrä. Myös kaasun tiheys. Jos molekyylejä on vähän myös paine on pieni, koska törmäyksiä on vähän.

Ilmanpaine Ilmakehässä paine riippuu siitä, miten korkealla maanpinnasta ollaan. Ilmakehä on niin iso astia, että gravitaatiolla on merkitystä: alaosassa on gravitaation vaikutuksesta enemmän molekyylejä kuin ylempänä. Ilmanpaine merenpinnan tasolla on keskimäärin ns. normaali-ilmakehän paine 1 atm = 101.300 Pa =101.3 kpa Kysymys: 1 atm = 10 5 N/m! Miksi emme rutistu? Esimerkki: Pölynimuri. Pölynimuri ei ime roskia vaan ilmamolekyylit työntävät. Molekyyleissä ei ole koukkuja, joihin voisi tarttua ja vetää. Alipainetta

Esimerkki