Röntgenlaitteiden säteilymittaukset diagnostiikassa
|
|
- Jaakko Manninen
- 7 vuotta sitten
- Katselukertoja:
Transkriptio
1 Röntgenlaitteiden säteilymittaukset diagnostiikassa Timo Peltola LuK-tutkielmaseminaari Thoraxkuvauksen rajausvaihe käynnissä.
2 Johdanto Röntgensäteily on ionisoivaa säteilyä, joka on vahingollista elävälle kudokselle. Röntgendiagnostiikassa kehon osia altistetaan kerta-annoksille, jotka suurimmillaan vastaavat 4:n vuoden aikana taustasäteilystä saatavaa annosta. Fotonien maksimienergia on suoraan verrannollinen röntgenputken kiihdytysjännitteeseen: Esittelyssä: eu = ½mev² = hνmax Fotonisäteilyä ilmaisevat laitteet ja niiden toimintaperiaatteet Tyypilliset mittausjärjestelyt Tulosten analysointi ja soveltaminen käytäntöön
3 Ilmaisimet ja mittauslaitteet Säteilyn ilmaiseminen perustuu aina säteilyn ja aineen vuorovaikutukseen. Vuorovaikutuksessa säteily menettää energiaa ionisoimalla ja virittämällä väliaineen atomeja sekä tuottamalla lämpöä. Väliaine voi olla kaasua, nestettä tai kiinteää ainetta. Tavallisimpia mittauksia ovat annos-, annosnopeus- tai vaimentumismittaukset, harvemmin suoria jännitemittauksia. Käytössä on neljä ilmaisintyyppiä: Kaasutäytteiset ilmaisimet Tuikeilmaisimet Puolijohdeilmaisimet Jännitemittarit
4 Kaasutäytteiset ilmaisimet Toiminta Varauksettoman hiukkasen (fotonin) liikeenergian synnyttämät nopeat elektronit aiheuttavat kammion kaasussa ionisoitumisen. Ioniparien elektronit ajautuvat positiiviseksi biasoidulle anodimateriaalille synnyttäen sähkövirran, jonka avulla voidaan määrittää absorboitunut annos tai annosnopeus. Kuva 2: Ionisaatikammioita Ilmaisimet 1) Ionisaatiokammio Alhaisimmat anodijännitteet Ulostulovirta verrannollinen syntyneiden ioniparien lukumäärään. Käytetyt täytekaasut ilma, argon ja argon/metaani seos. Sopii absorboituneen annoksen määrittämiseen. Säteilyhoidossa tarkan aktiivisuuden määritykseen
5 2) Verrannollisuuslaskuri Suuremmilla jännitteillä anodille kulkevilla elektroneilla tarpeeksi energiaa ionisoimaan toisia atomeja. Kerätty varaus kuitenkin vielä verrannollinen alkuperäiseen ionien lukumäärään. Röntgensäteilyn havaitsemiseen kaasuna esim. krypton, ksenon tai neon. Kuva 3: Verrannollisuuslaskuri 3) Geiger-Müller laskuri Hyvin suurilla anodijännitteillä (~1-2kV) elektronimuodostus on vyörynomaista eikä ole enää riippuvaista alkuionisaatiosta Ei sovi fotonien energian määrittämiseen Kaasuna argon tai helium. Kuva 4: Geiger-Müller -laskuri Kuva 5: Elektronivyöryn muodostuminen geigerputkessa
6 Kuva 6: Kaasutäytteisten ilmaisimien toiminta eri anodijännitteillä.
7 Tuikeilmaisimet Toiminta Säteilykvantti synnyttää tuikeaineessa valoa, joka kerätään valomonistinputken tai fotodiodin katodille. Valosähköilmiön johdosta anodista irtoaa elektroneja, joiden aikaansaama varauspulssi vahvistetaan havainnointikelpoiseksi. Fotonisäteilyn havaitsemiseen tuikeaineina talliumin aktivoimina NaI ja CsI, LaBr3 (Ce) ja useat muovit. Lämpötila pidettävä vakiona, elektronien emissiotaajuus fotokatodilla verrannollisia T^(1,5):n. Kuva 7: NaI(Tl) -tuikeilmaisin Kuva 8: Tuikeilmaisimen toiminta. Dynodien elektronimonistuskerroin ~ 10^
8 Puolijohdeilmaisimet Toiminta Puolijohdeilmaisin on käytännössä estosuuntaan kytketty diodi. p- ja n-tyypin puolijohteiden yhteenkytkennässä syntynyt rajapinta-alue tyhjennetään varauksenkuljettajista estosuuntaisella biasjännitteellä ( 3-4 kv). Katoalueeseen saapuvien fotonien synnyttämien elektroni-aukko-parien varaus kerätään sähkökentän avulla talteen. Ylivoimainen energian erotuskyky verrattuna muihin ilmaisimiin, siksi pääasiallinen käyttö spektrometrisissä mittauksissa. Kuva 9: HPGe ilmaisin, Ilmaisualue 40keV-10MeV Kuva 10: Puolijohteen elektronitilat. 8
9 Käytetyimmät puolijohdemateriaalit pii ja germanium (p-tyyppiä). Kompensaatioon alkalimetalleja, mm. litium, natrium ja kalium. Yleisimmin käytössä Si(Li) -ja HPGe ilmaisimet. Jälkimmäinen tehty puhtaasta germaniumista valmistetuista kiteistä, litiumia vain pinnalla. Aiemmin myös Ge(Li) ilmaisimet, mutta näiden häiriötön toiminta vaatii T 77K. T(HPGe) K. Kuva 11: Puolijohteen p-n-liitos ja tyhjennysalue, varausjakauma ρ, kenttä E ja potentiaali φ. Kuva 12: Ilmaisimien erotuskyky-vertailu
10 Mittaukset Röntgenlaitteen tuottaman säteilyn määrää kuvataan mittaamalla ilmaan absorboitunut annos / ilmakerma tai annosnopeus säteilykeilassa tietyllä etäisyydellä röntgenputken fokuksesta. Koska röntgenputken kiihdytysjännite on suoraan verrannollinen fotonin energiaan, saadaan tarvittava informaatio säteilyn laadusta määrittämällä putkijännite ja säteilyn puoliintumispaksuus. Määrittäminen tärkeää, koska röntgenputkelle asetetut kuvausarvot eivät välttämättä vastaa todellisia arvoja eikä yleensä tunneta kaikkien säteilykeilassa olevien materiaalikerrosten aiheuttamaa vaimennusta. Röntgenputken jännite voidaan määrittää suorilla tai epäsuorilla mittauksilla. Suorat mittaukset 1) Jännitteen jakaja Jännitetaso lasketaan jännitemittarin mittausalueelle sarjaan kytketyillä vastuksilla. Mittaustuloksen avulla määritetään kokonaisjännite. Harvoin mahdollista suorittaa, koska tavallisesti kuvauslaitteiden korkeajännitepiirit ovat sinetöidyt
11 2) Varauspallojen etäisyys -metodi Kaksi kiillotettua metallipalloa yhdistetään jännitekaapeleihin ja pienennetään niiden välistä etäisyyttä kunnes niiden välillä tapahtuu sähköpurkaus. Etäisyyden, ilman tiheyden ja kosteuden määritetään huippujännite putkessa. Epäsuorat mittaukset 1) Fluoresenssi metodi Eri aineiden karakteristisen röntgensäteilyn K-absorptioreunojen tunnettujen spektripiikkien energia-arvojen avulla kalibroidaan putkijännite. Epäjatkuvuuskohta läpäisseen ja sironneen säteilyn suhteessa ilmoittaa todellisen putkijännitteen. Kuva 13: K fluoresenssi mittausjärjestely
12 2) Vaimennus metodi Perustuu havaintoon, että vaimentimen läpi tulevan röngensäteilyn läpäisykäyrän kulmakerroin riippuu putkijännitteestä. Ilmaisimessa kaksi eripaksuista esim. kuparikantta. Säteilyn läpäisysuhde kalibroidaan tunnetulla putkijännitteellä ja verrataan tuntemattoman jännitteen läpäisykäyrään. Rajallinen tarkkuus ja riippuu lisäksi suuresti käytetyn putkijännitteen aaltomuodosta. 3) Penetrametrimittari Koostuu kahdesta säteilynilmaisimesta, joiden edessä on eripaksuiset, esim. kuparista tehdyt vaimentimet. Ilmaisimien antamien signaalien suhde pienenee putkijännitteen kasvaessa verrannollisuus. Jännite määritetään vertaamalla saatua läpäisykäyrää tunnetulla putkijännitteellä tehtyyn käyrään. Mittarit usein kalibroitu näyttämään suoraan putkijännitettä
13 Spektrimittaukset Spektrimittauksissa käytettävien ilmaisimien alkuperäissignaalien pulssinkorkeudet ovat niin pieniä, että ne täytyy vahvistaa ennen digitaaliseksi muuntamista ja spektrin muodostamista monikanava-analysaattorin avulla. Kuva 14: Tuikeainespektrometrin toimintaperiaate
14 Kuva 15: Fotoneista saatavan tiedon muuntuminen spektriksi gammaspektrometrilaitteistossa
15 Tulosten analysointi Annosmittaukset ovat käyttökelpoisia laadunvarmistusmittauksissa, kun määritetään röntgenputkelle asetettujen ja todellisuudessa säätyvien kuvausarvojen tarkkuutta. Röntgentutkimuksissa saatujen efektiivisten annosten määrittämiseksi käytetään nykyisin tietokoneelle ohjelmoituja laskennallisia malleja. Laskelmat perustetaan joko ilmaisimilla mitattuihin arvoihin tai Monte Carlo -menetelmällä laskettuihin syväannoskäyriin. o Monte Carlo-menetelmässä satunnaislukujen avulla simuloidaan säteilyn vuorovaikutuksia matemaattisesti määritellyn fantomin kanssa. o Kun suuren fotonijoukon satunnaishistoriat on simuloitu, saadaan energialuovutusten keskiarvon avulla arvio elinten annoksille. o Koska suurin osa röntgentutkimuksista tehdään vakiotekniikalla, voidaan annosselvityksen Monte Carlo laskentaa vaativa osa tehdä ennalta ja elinannos määrittää kertomalla mitattu pinta-annos lasketulla muuntokertoimella. Integraali: I = 2/3 Monte Carlo simulaatio: n = 100, I = 0,67 Kuva 16: Monte Carlo menetelmä
16 Yhteenveto Kun tunnetaan putkijännite, puoliintumispaksuus ja anodimateriaali, saadaan röntgenspektri määritellyksi riittävän tarkasti useimpiin tarkoituksiin. Kaasutäytteisen ilmaisimen riippuvuus säteilyn energiasta pienenee, nostettaessa elektrodien välistä jännitettä mitä suurempi annosnopeus, sitä suurempi keräysjännite tarvitaan. Tuikeilmaisimen toiminta perustuu valosähköiseen ilmiöön lämpötilan muutokset suuri häiriölähde. Puolijohdeilmaisimissa tarkin resoluutio pääasiallinen käyttö spektrometrisissä mittauksissa. Toiminnan perusedellytyksenä alhainen lämpötila. Fotonit ovat varauksettomia kaikissa ilmaisimissa havainnoidaan fotonien väliaineessa aiheuttamaa ionisaatiota
17 Viitteet Säteily- ja ydinturvallisuus 3 : Säteilyn käyttö, toim. O. Pukkila, 2004, Säteilyturvakeskus, Hämeenlinna, ss , Säteily- ja ydinturvallisuus 1 : Säteily ja sen havaitseminen, toim. T. K. Ikäheimonen, 2002, Säteilyturvakeskus, Hämeenlinna, ss F. M. Khan, The Physics of Radiation Therapy, 2003, 3. painos, Lippincott Williams & Wilkins, Philadelphia, s Canberra.com, 0Det%20SF.pdf M. Sayer, A. Mansingh, Measurement, Instrumentation and Experiment Design in Physics and Engineering, 2003, Prentice- Hall of India, New Delhi, ss
18 Kuvat: Aloituskuva: C.-G. Standertskjöld-Nordenstam, ym., Kliininen Radiologia, 1998, Kustannus Oy Duodecim, Helsinki, s. 17. Kuva 2: DEXA: Radiation Safety, XA_GasDetectors.html Kuva 3: Canberra.com, Kuva 4: Wikipedia, commons.wikimedia.org/wiki/image:geiger_count... Kuvat 5, 6, 8, 10, 11, 14 ja 15: Säteily- ja ydinturvallisuus 1 : Säteily ja sen havaitseminen, toim. T. K. Ikäheimonen, 2002, Säteilyturvakeskus, Hämeenlinna, s. 120, 118, 123, 126, 127, 123, 143. Kuva 7: JCS,
19 Kuva 9: Princeton Gamma-Tech, Kuva 12: G. F. Knoll, Radiation Detection and Measurement, 2000, 3. painos, John Wiley & Sons, New Jersey, s Kuva 13: F. M. Khan, The Physics of Radiation Therapy, 2003, 3. painos, Lippincott Williams & Wilkins, Philadelphia, s Kuva 16: APE, globe-meta.ifh.de:8080/.../montecarlo.html
A.1 Ionisoivan säteilyn ja ilmaisinaineen vuorovaikutukset
A IONISOIVAN SÄTEILYN HAVAITSEMINEN A.1 Ionisoivan säteilyn ja ilmaisinaineen vuorovaikutukset Ionisoivaa säteilyä on kolmea päätyyppiä: 1) Nopeat varatut hiukkaset: α- ja β-säteily, suurenergiset protonit
LisätiedotGamma- ja röntgenspektrin mittaaminen monikanava-analysaattorilla
Gamma- ja röntgenspektrin mittaaminen monikanava-analysaattorilla Fysiikan laboratoriotöissä käytetään digitaalista pulssinkäsittelijää töiden, 1.3 (Gammasäteilyn energiaspektri) ja 1.4 (Elektronin suhteellisuusteoreettinen
LisätiedotPUOLIJOHTEISTA. Yleistä
39 PUOLIJOHTEISTA Yleistä Pyrittäessä löytämään syy kiinteiden aineiden erilaiseen sähkön johtavuuteen joudutaan perehtymään aineen kidehilassa olevien atomien elektronisiin energiatiloihin. Seuraavassa
LisätiedotKAASUN IONISAATION PERUSTUVAT SÄTEILYN MITTAUSMENETELMÄT
X KAASUN IONISAATION PERUSTUVAT SÄTEILYN MITTAUSMENETELMÄT Säteilykvantit tai -hiukkaset ionisoivat kaasua. Tätä voidaan käyttää hyväksi säteilyn toteamisessa sekä kvanttien ja hiukkasten laskemisessa.
LisätiedotSKV-LAATUKÄSIKIRJA Ohje SKV 9.2 Liite 1 1(7)
SKV-LAATUKÄSIKIRJA Ohje SKV 9.2 Liite 1 1(7) SUUREET, MITTAUSALUEET JA MITTAUSEPÄVARMUUDET Taulukko 1. Ionisoiva säteily. Kansallisena mittanormaalilaboratoriona tarjottavat kalibrointi- ja säteilytyspalvelut
LisätiedotGEIGERIN JA MÜLLERIN PUTKI
FYSP106/K3 GEIGERIN J MÜLLERIN PUTKI 1 Johdanto Työssä tutustutaan Geigerin ja Müllerin putkeen. Geigerin ja Müllerin putkella tarkoitetaan tietynlaista säteilymittaria. Samaisesta laitteesta käytetään
LisätiedotTaulukko 1. Ionisoiva säteily. Kansallisena mittanormaalilaboratoriona tarjottavat kalibrointi- ja säteilytyspalvelut DOS-laboratoriossa.
Säteilyturvakeskus Toimintajärjestelmä #3392 1 (7) SUUREET, MITTAUSALUEET JA MITTAUSEPÄVARMUUDET Taulukko 1. Ionisoiva säteily. Kansallisena mittanormaalilaboratoriona tarjottavat kalibrointi- ja säteilytyspalvelut
LisätiedotKvantittuminen. E = hf f on säteilyn taajuus h on Planckin vakio h = 6, Js = 4, evs. Planckin kvanttihypoteesi
Kvantittuminen Planckin kvanttihypoteesi Kappale vastaanottaa ja luovuttaa säteilyä vain tietyn suuruisina energia-annoksina eli kvantteina Kappaleen emittoima säteily ei ole jatkuvaa (kvantittuminen)
Lisätiedoteriste C K R vahvistimeen Kuva 1. Geigerilmaisimen periaate.
Fysiikan laboratoriotyöohje Tietotekniikan koulutusohjelma OAMK Tekniikan yksikkö TYÖ 5: RADOAKTVSUUSTYÖ Teoriaa Radioaktiivista säteilyä syntyy, kun radioaktiivisen aineen ytimen viritystila purkautuu
Lisätiedotn=5 n=4 M-sarja n=3 L-sarja n=2 Lisäys: K-sarjan hienorakenne K-sarja n=1
10.1 RÖNTGENSPEKTRI Kun kiihdytetyt elektronit törmäävät anodiin, syntyy jatkuvaa säteilyä sekä anodimateriaalille ominaista säteilyä (spektrin terävät piikit). Atomin uloimpien elektronien poistamiseen
LisätiedotTyypillinen energia. matka vedessä +2e MeV 2 10 cm μ. -e 0, MeV 0 10 cm 0 15 mm Mev cm 0 1 m
GEIGERPUTKI 1 TEORIAA 1.1 Radioaktiivinen säteily Radioaktiivinen säteily on hiukkassäteilyä (esim. -, - ja neutronisäteilyä) tai sähkömagneettista eli -säteilyä. Säteilyhiukkaset ovat joko varattuja tai
LisätiedotRöntgenkuvaus, digitaalinen kuvaus ja tietokonetomografia
Röntgenkuvaus, digitaalinen kuvaus ja tietokonetomografia Hyvinvointiteknologian koulutusohjelma 1 Saatteeksi... 2 1. Atomi- ja röntgenfysiikan perusteita... 2 Sähkömagneettinen säteily...3 Valosähköinen
LisätiedotFy06 Koe 20.5.2015 Kuopion Lyseon lukio (KK) 1/7
Fy06 Koe 0.5.015 Kuopion Lyseon lukio (KK) 1/7 alitse kolme tehtävää. 6p/tehtävä. 1. Mitä mieltä olet seuraavista väitteistä. Perustele lyhyesti ovatko väitteet totta vai tarua. a. irtapiirin hehkulamput
LisätiedotTASASUUNTAUS JA PUOLIJOHTEET
TASASUUNTAUS JA PUOLIJOHTEET (YO-K06+13, YO-K09+13, YO-K05-11,..) Tasasuuntaus Vaihtovirran suunta muuttuu jaksollisesti. Tasasuuntaus muuttaa sähkövirran kulkemaan yhteen suuntaan. Tasasuuntaus toteutetaan
LisätiedotSäteilyannokset ja säteilyn vaimeneminen. Tapio Hansson
Säteilyannokset ja säteilyn vaimeneminen Tapio Hansson Ionisoiva säteily Milloin säteily on ionisoivaa? Kun säteilyllä on tarpeeksi energiaa irrottaakseen aineesta elektroneja tai rikkoakseen molekyylejä.
LisätiedotPro gradu -tutkielma Fysiikan suuntautumisvaihtoehto. Annoksen ja pinta-alan tulon (DAP) tarkkuus matalissa annoksissa. Kawa Rosta
Pro gradu -tutkielma Fysiikan suuntautumisvaihtoehto Annoksen ja pinta-alan tulon (DAP) tarkkuus matalissa annoksissa Kawa Rosta 14072017 Ohjaaja(t): FT Jouni Uusi-Simola Tarkastajat: Prof Sauli Savolainen
LisätiedotDEE Aurinkosähkön perusteet
DEE-53010 Aurinkosähkön perusteet Viidennen luennon aihepiirit Olosuhteiden vaikutus aurinkokennon toimintaan: Mietitään kennon sisäisten tapahtumien avulla, miksi ja miten lämpötilan ja säteilyintensiteetin
LisätiedotVirrankuljettajat liikkuvat magneettikentässä ja sähkökentässä suoraan, kun F = F eli qv B = qe. Nyt levyn reunojen välinen jännite
TYÖ 4. Magneettikenttämittauksia Johdanto: Hallin ilmiö Ilmiön havaitseminen Yhdysvaltalainen Edwin H. Hall (1855-1938) tutki mm. aineiden sähköjohtavuutta ja löysi menetelmän, jolla hän pystyi mittaamaan
LisätiedotSMG-4450 Aurinkosähkö
SMG-4450 Aurinkosähkö Kolmannen luennon aihepiirit Aurinkokennon ja diodin toiminnallinen ero: Puolijohdeaurinkokenno ja diodi ovat molemmat pn-liitoksia. Mietitään aluksi, mikä on toiminnallinen ero näiden
LisätiedotPIXE:n hyödyntäminen materiaalitutkimuksessa
PIXE:n hyödyntäminen materiaalitutkimuksessa Syventävien opintojen seminaari Ella Peltomäki 30.10.2014 Sisällys PIXE perustuu alkuainekohtaisiin elektronikuorirakenteisiin Tulosten kannalta haitallisen
LisätiedotTyöturvallisuus fysiikan laboratoriossa
Työturvallisuus fysiikan laboratoriossa Haarto & Karhunen Tulipalo- ja rajähdysvaara Tulta saa käyttää vain jos sitä tarvitaan Lämpöä kehittäviä laitteita ei saa peittää Helposti haihtuvia nesteitä käsitellään
LisätiedotValosähköinen ilmiö. Kirkas valkoinen valo. Himmeä valkoinen valo. Kirkas uv-valo. Himmeä uv-valo
Valosähköinen ilmiö Vuonna 1887 saksalainen fyysikko Heinrich Hertz havaitsi sähkövarauksen purkautuvan metallikappaleen pinnalta, kun siihen kohdistui valoa. Tarkemmissa tutkimuksissa todettiin, että
Lisätiedoterilaisten mittausmenetelmien avulla
Säteilynkestävien pii-ilmaisimien ilmaisimien karakterisointi erilaisten mittausmenetelmien avulla Motivaatio sekä taustaa Miksi Czochralski-pii on kiinnostava materiaali? Piinauhailmaisimen toimintaperiaate
LisätiedotFYSA240/4 (FYS242/4) TERMINEN ELEKTRONIEMISSIO
FYSA240/4 (FYS242/4) TERMINEN ELEKTRONIEMISSIO Työssä tutkitaan termistä elektroniemissiota volframista, todetaan Stefanin - Boltzmannin lain paikkansapitävyys ja Richardsonin - Dushmanin yhtälön avulla
LisätiedotPUOLIJOHTEET + + - - - + + + - - tyhjennysalue
PUOLIJOHTEET n-tyypin- ja p-tyypin puolijohteet - puolijohteet ovat aineita, jotka johtavat sähköä huonommin kuin johteet, mutta paremmin kuin eristeet (= eristeen ja johteen välimuotoja) - resistiivisyydet
LisätiedotGamma- ja röntgenspektrin mittaaminen monikanava-analysaattorilla
Yleisohje töihin 46, 52 ja 53 13.10.2009 jka/fmr/jps Yleisohje töihin 46, 52 ja 53 13.10.2009 jka/fmr/jps Gamma- ja röntgenspektrin mittaaminen monikanava-analysaattorilla Fysiikan laboratoriotöissä käytetään
LisätiedotTYÖ 1.3 Gammasäteilyn energiaspektri
TYÖ 1.3 Gammasäteilyn energiaspektri Työssä on tarkoitus tutkia -säteilyn energiaspektriä sekä mittauksesta ja mittalaitteista johtuvia spektrissä esiintyviä epäideaalisuuksia. Työssä määritetään myös
LisätiedotDOSIMETRIA YDINVOIMALAITOKSISSA
Lappeenrannan teknillinen yliopisto Teknillinen tiedekunta Energiatekniikan koulutusohjelma BH10A0200 Energiatekniikan kandidaatintyö ja seminaari DOSIMETRIA YDINVOIMALAITOKSISSA DOSIMETRY IN NUCLEAR POWER
LisätiedotSäteilyn suureet ja yksiköt. Jussi Aarnio sairaalafyysikko Lääketieteellisen fysiikan tulosyksikkö Etelä-Savon sairaanhoitopiirin ky
Säteilyn suureet ja yksiköt Jussi Aarnio sairaalafyysikko Lääketieteellisen fysiikan tulosyksikkö Etelä-Savon sairaanhoitopiirin ky n ESD Y CTDI CTDI FDA nctdi100, x FDD FSD 1 S 7S 7S D 2 Q BSF Sd 1 M
LisätiedotJussi Aarnio sairaalafyysikko. Etelä Savon sairaanhoitopiiri ky
z Säteilyn suureet ja yksiköt Jussi Aarnio sairaalafyysikko Lääketieteellisen fysiikan tulosyksikkö Etelä Savon sairaanhoitopiiri ky Kerma, K [J/kg, Gy] Kinetic Energy Released per unit MAss Kermalla
Lisätiedot2. Pystyasennossa olevaa jousta kuormitettiin erimassaisilla kappaleilla (kuva), jolloin saatiin taulukon mukaiset tulokset.
Fysiikka syksy 2005 1. Nykyinen käsitys Aurinkokunnan rakenteesta syntyi 1600-luvulla pääasiassa tähtitieteellisten havaintojen perusteella. Aineen pienimpien osasten rakennetta sitä vastoin ei pystytä
LisätiedotFRANCKIN JA HERTZIN KOE
FRANCKIN JA HRTZIN KO 1 Atomin kokonaisenergian kvantittuneisuuden osoittaminen Franck ja Hertz suorittivat vuonna 1914 ensimmäisinä kokeen, jonka avulla voitiin osoittaa oikeaksi Bohrin olettamus, että
LisätiedotSäteilyannokset ja säteilyn vaimeneminen
Säteilyannokset ja säteilyn vaimeneminen Tapio Hansson 26. lokakuuta 2016 Säteilyannos Ihmisen saamaa säteilyannosta voidaan tutkia kahdella tavalla. Absorboitunut annos kuvaa absoluuttista energiamäärää,
LisätiedotSÄHKÖ KÄSITTEENÄ. Yleisnimitys suurelle joukolle ilmiöitä ja käsitteitä:
FY6 SÄHKÖ Tavoitteet Kurssin tavoitteena on, että opiskelija ymmärtää sähköön liittyviä peruskäsitteitä, tutustuu mittaustekniikkaan osaa tehdä sähköopin perusmittauksia sekä rakentaa ja tutkia yksinkertaisia
LisätiedotRadioaktiivisen säteilyn läpitunkevuus. Gammasäteilty.
Fysiikan laboratorio Työohje 1 / 5 Radioaktiivisen säteilyn läpitunkevuus. Gammasäteilty. 1. Työn tavoite Työn tavoitteena on tutustua ionisoivaan sähkömagneettiseen säteilyyn ja tutkia sen absorboitumista
LisätiedotMuita tyyppejä. Bender Rengas Fokusoitu Pino (Stack) Mittaustekniikka
Muita tyyppejä Bender Rengas Fokusoitu Pino (Stack) 132 Eri piezomateriaalien käyttökohteita www.ferroperm.com 133 Lämpötilan mittaaminen Termopari Halpa, laaja lämpötila-alue Resistanssin muutos Vastusanturit
LisätiedotAnnoksen ja pinta-alan tulon (DAP) mittaaminen röntgendiagnostiikassa ja DAP-mittareiden kalibrointi
Pro gradu -tutkielma Fysiikan suuntautumisvaihtoehto Annoksen ja pinta-alan tulon (DAP) mittaaminen röntgendiagnostiikassa ja DAP-mittareiden kalibrointi Paula M. Pöyry 20.8.2004 Ohjaaja: FL Tuomo Komppa
LisätiedotFYS207/K5. GAMMASÄTEILYN JA AINEEN VUOROVAIKUTUS
FYS207/K5. GAMMASÄTEILYN JA AINEEN VUOROVAIKUTUS 1. Johdanto Työssä tutustutaan siihen, mitkä asiat vaikuttavat väliaineen kykyyn absorboida sähkömagneettista säteilyä. Lisäksi määritetään kokeellisesti
LisätiedotTietokonetomografian annosmittaukset: kalibrointikäytännöt ja epävarmuudet
Pro Gradu tutkielma Tietokonetomografian annosmittaukset: kalibrointikäytännöt ja epävarmuudet Juha Suutari Jyväskylän yliopisto Fysiikan laitos Ohjaajat: Teemu Siiskonen (STUK) ja Jaana Kumpulainen 24.
LisätiedotPro gradu tutkielma Fysiikan suuntautumisvaihtoehto. Tietokonetomografialaitteen annosmittauksissa käytettävän ionisaatiokammion kalibrointi
Pro gradu tutkielma Fysiikan suuntautumisvaihtoehto Tietokonetomografialaitteen annosmittauksissa käytettävän ionisaatiokammion kalibrointi Katja T. Nieminen 24.3.2006 Ohjaajat: FL Tuomo Komppa FT Antti
Lisätiedot3.1 Varhaiset atomimallit (1/3)
+ 3 ATOMIN MALLI 3.1 Varhaiset atomimallit (1/3) Thomsonin rusinakakkumallissa positiivisesti varautuneen hyytelömäisen aineen sisällä on negatiivisia elektroneja kuin rusinat kakussa. Rutherford pommitti
LisätiedotTehtävänä on tutkia gammasäteilyn vaimenemista ilmassa ja esittää graafisesti siihen liittyvä lainalaisuus (etäisyyslaki).
TYÖ 68. GAMMASÄTEILYN VAIMENEMINEN ILMASSA Tehtävä Välineet Tehtävänä on tutkia gammasäteilyn vaimenemista ilmassa ja esittää graafisesti siihen liittyvä lainalaisuus (etäisyyslaki). Radioaktiivinen mineraalinäyte
LisätiedotLaatuparametrille TPR 20,10 haastaja pienissä kentissä DAPR 20,10 :n ominaisuuksia
Laatuparametrille TPR 20,10 haastaja pienissä kentissä DAPR 20,10 :n ominaisuuksia Jarkko Niemelä TYKS Sädehoitofyysikoiden 34. neuvottelupäivät, 8.6.2017. Helsinki Kiitokset yhteistyökumppaneille Suomen
LisätiedotLIITE 11A: VALOSÄHKÖINEN ILMIÖ
LIITE 11A: VALOSÄHKÖINEN ILMIÖ Valosähköisellä ilmiöllä ymmärretään tässä oppikirjamaisesti sitä, että kun virtapiirissä ja tyhjiölampussa olevan anodi-katodi yhdistelmän katodia säteilytetään fotoneilla,
LisätiedotDEE Aurinkosähkön perusteet
DEE-53010 Aurinkosähkön perusteet Kolmannen luennon aihepiirit Reduktionistinen tapa aurinkokennon virta-jännite-käyrän muodon ymmärtämiseen Lähdetään liikkeelle aurinkokennosta, ja pilkotaan sitä pienempiin
LisätiedotHavaitsevan tähtitieteen peruskurssi I
5. Ilmaisimet Lauri Jetsu Fysiikan laitos Helsingin yliopisto Ilmaisimet Ilmaisimet (kuvat: @ursa: havaitseva tähtitiede, @kqedscience.tumblr.com) Ilmaisin = Detektori: rekisteröi valon ja muuttaa käsiteltävään
LisätiedotFysiikan laboratoriotyöt 1, työ nro: 3, Vastuksen ja diodin virta-jänniteominaiskäyrät
Fysiikan laboratoriotyöt 1, työ nro: 3, Vastuksen ja diodin virta-jänniteominaiskäyrät Tekijä: Mikko Laine Tekijän sähköpostiosoite: miklaine@student.oulu.fi Koulutusohjelma: Fysiikka Mittausten suorituspäivä:
LisätiedotPulssitaajuiset röntgenlaitteet teollisuus ja tutkimuskäytössä
Pulssitaajuiset röntgenlaitteet teollisuus ja tutkimuskäytössä Teollisuuden ja tutkimuksen 12. säteilyturvallisuuspäivät 5. 7.4.2017 Reetta Nylund / Jussi Aromaa Pulssitaajuiset röntgenlaitteet Kevyitä
LisätiedotSÄTEILEVÄ KALLIOPERÄ OPETUSMATERIAALIN TEORIAPAKETTI
SÄTEILEVÄ KALLIOPERÄ OPETUSMATERIAALIN TEORIAPAKETTI 1 Sisällysluettelo 1. Luonnossa esiintyvä radioaktiivinen säteily... 2 1.1. Alfasäteily... 2 1.2. Beetasäteily... 3 1.3. Gammasäteily... 3 2. Radioaktiivisen
LisätiedotDIODIN OMINAISKÄYRÄ TRANSISTORIN OMINAISKÄYRÄSTÖ
1 IOIN OMINAISKÄYRÄ JA TRANSISTORIN OMINAISKÄYRÄSTÖ MOTIVOINTI Työ opettaa mittaamaan erityyppisten diodien ominaiskäyrät käyttämällä oskilloskooppia XYpiirturina Työssä opetellaan mittaamaan transistorin
Lisätiedot3 SÄTEILYN JA AINEEN VUOROVAIKUTUS
35 3 SÄTEILYN JA AINEEN VUOROVAIKUTUS Säteilyn hiukkaset ja kvantit vuorovaikuttavat aineen rakenneosasten kanssa. Vuorovaikutusten aiheuttamat prosessit voivat muuttaa aineen rakennetta ja ominaisuuksia,
LisätiedotVastksen ja diodin virta-jännite-ominaiskäyrät sekä valodiodi
Sivu 1/10 Fysiikan laboratoriotyöt 1 Työ numero 3 Vastksen ja diodin virta-jännite-ominaiskäyrät sekä valodiodi Työn suorittaja: Antero Lehto 1724356 Työ tehty: 24.2.2005 Uudet mittaus tulokset: 11.4.2011
LisätiedotFYSP106 / K2 RÖNTGENFLUORESENSSI
FYSP106 / K2 RÖNTGENFLUORESENSSI 1 Johdanto Työssä tutustutaan spektrien tulkintaan ja tunnistetaan joitakin metalleja niiden karakteristisen röntgensäteilyn perusteella. Laitteistona käytetään germanium-ilmaisinta
LisätiedotTasoittamattomat fotonikeilat, dosimetrian haasteet ja käytännöt. Sädehoitofyysikoiden 31. neuvottelupäivät 5.-6.6.2014 Billnäsin ruukki, Raasepori
Tasoittamattomat fotonikeilat, dosimetrian haasteet ja käytännöt. Sädehoitofyysikoiden 31. neuvottelupäivät 5.-6.6.2014 Billnäsin ruukki, Raasepori petri.sipilä@stuk.fi Haasteet FFF keilassa? FFF keila
LisätiedotKuva 1. Fotodiodi (vasemmalla) ja tässä työssä käytetty mittauskytkentä (oikealla).
VALOSÄHKÖINEN ILMIÖ 1 Johdanto Valosähköisessä ilmiössä valo, jonka taajuus on f, irrottaa metallilta elektroneja. Koska valo koostuu kvanteista (fotoneista), joiden energia on hf (missä h on Planckin
LisätiedotSMG-4450 Aurinkosähkö
SMG-4450 Aurinkosähkö Kolmannen luennon aihepiirit Aurinkokennon virta-jännite-käyrän muodostuminen Miksi aurinkokennon virta-jännite-käyrä on tietyn muotoinen? Miten aurinkokennon virta-jännite-käyrää
LisätiedotKokemuksia radiofotoluminesenssidosimetriasta
Kokemuksia radiofotoluminesenssidosimetriasta Aleksi Saikkonen Fyysikko Sädehoitopoliklinikka TYKS 08.06.2017 Sisältö RPL-dosimetria Pieneläinsädetin Brakyhoitoannos Sikiön annos in vivo RPL:ien kalibrointi
LisätiedotFYS206/5 Vaihtovirtakomponentit
FYS206/5 Vaihtovirtakomponentit Tässä työssä pyritään syventämään vaihtovirtakomponentteihin liittyviä käsitteitä. Tunnetusti esimerkiksi käsitteet impedanssi, reaktanssi ja vaihesiirto ovat aina hyvin
LisätiedotSMG-4450 Aurinkosähkö
SMG-4450 Aurinkosähkö Toisen luennon aihepiirit Lyhyt katsaus aurinkosähkön historiaan Valosähköinen ilmiö: Mistä tässä luonnonilmiössä on kyse? Piihin perustuvan puolijohdeaurinkokennon toimintaperiaate
LisätiedotLuku Ohmin laki
Luku 9 Sähkövirrat Sähkövirta määriteltiin kappaleessa 7.2 ja huomattiin, että magneettikenttä syntyy sähkövirtojen vaikutuksesta. Tässä kappaleessa tarkastellaan muita sähkövirtaan liittyviä seikkoja
LisätiedotFysiikka 8. Aine ja säteily
Fysiikka 8 Aine ja säteily Sähkömagneettinen säteily James Clerk Maxwell esitti v. 1864 sähkövarauksen ja sähkövirran sekä sähkö- ja magneettikentän välisiä riippuvuuksia kuvaavan teorian. Maxwellin teorian
LisätiedotSMG-4450 Aurinkosähkö
SMG-4450 Aurinkosähkö Toisen luennon aihepiirit Lyhyt katsaus aurinkosähkön historiaan Valosähköinen ilmiö: Mistä tässä luonnonilmiössä on kyse? Piihin perustuvan puolijohdeaurinkokennon toimintaperiaate
LisätiedotLuku 23. Esitiedot Työ, konservatiivinen voima ja mekaaninen potentiaalienergia Sähkökenttä
Luku 23 Tavoitteet: Määritellä potentiaalienergia potentiaali ja potentiaaliero ja selvittää, miten ne liittyvät toisiinsa Määrittää pistevarauksen potentiaali ja sen avulla mielivaltaisen varausjakauman
Lisätiedot9. JAKSOLLINEN JÄRJESTELMÄ
9. JAKSOLLINEN JÄRJESTELMÄ Jo vuonna 1869 venäläinen kemisti Dmitri Mendeleev muotoili ajatuksen alkuaineiden jaksollisesta laista: Jos alkuaineet laitetaan järjestykseen atomiluvun mukaan, alkuaineet,
Lisätiedot25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY
TURUN AMMATTIKORKEAKOULU TYÖOHJE 1/9 25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY TYÖN TAVOITE Työn tavoitteena on tutustua radioaktiiviseen säteilyyn ja mahdollisuuksiin suojautua siltä. RADIOAKTIIVISEN SÄTEILYN
LisätiedotAnnoksen määrittäminen mammografiassa digitaalisesta kuvainformaatiosta
Annoksen määrittäminen mammografiassa digitaalisesta kuvainformaatiosta Determining patient dose in mammography from digital image information Eero Kauppinen Lisensiaattityö Jyväskylän yliopisto Matemaattis-luonnontieteellinen
LisätiedotDEE Aurinkosähkön perusteet
DEE-53010 Aurinkosähkön perusteet Neljännen luennon aihepiirit Aurinkokennon virta-jännite-käyrän muodostuminen Edellisellä luennolla tarkasteltiin aurinkokennon toimintaperiaatetta kennon sisäisten tapahtumisen
LisätiedotPienet kentät, suuret kammiot
Pienet kentät, suuret kammiot Jarkko Niemelä, TYKS Sädehoitofyysikoiden neuvottelupäivät 9.-10.6.2016. Helsinki Yhteistyö TaYS: Jarkko Ojala, Mari Partanen, Mika Kapanen Monte Carlo simuloinnit TYKS: Jani
Lisätiedot7. Resistanssi ja Ohmin laki
Nimi: LK: SÄHKÖ-OPPI Tarmo Partanen Teoria (Muista hyödyntää sanastoa) 1. Millä nimellä kuvataan sähköisen komponentin (laitteen, johtimen) sähkön kulkua vastustavaa ominaisuutta? 2. Miten resistanssi
LisätiedotHajoamiskaaviot ja niiden tulkinta (PHYS-C0360)
Hajoamiskaaviot ja niiden tulkinta (PHYS-C0360) Jarmo Ala-Heikkilä, VIII/2017 Useissa tämän kurssin laskutehtävissä täytyy ensin muodostaa tilannekuva: minkälaista säteilyä lähteestä tulee, mihin se kohdistuu,
LisätiedotKuva 1. Ohmin lain kytkentäkaavio. DC; 0 6 V.
TYÖ 37. OHMIN LAKI Tehtävä Tutkitaan metallijohtimen päiden välille kytketyn jännitteen ja johtimessa kulkevan sähkövirran välistä riippuvuutta. Todennetaan kokeellisesti Ohmin laki. Välineet Tasajännitelähde
LisätiedotTERMINEN ELEKTRONIEMISSIO
FYSA240/4 TERMINEN ELEKTRONIEMISSIO Työssä tutkitaan termistä elektroniemissiota volramista, todetaan Steanin Boltzmannin lain paikkansapitävyys ja Richardsonin Dushmanin yhtälön avulla määritetään elektronien
LisätiedotSMG-4300: Yhteenveto ensimmäisestä luennosta
SMG-4300: Yhteenveto ensimmäisestä luennosta Aurinko lähettää avaruuteen sähkömagneettista säteilyä. Säteilyn aallonpituusjakauma määräytyy käytännössä auringon pintalämpötilan (n. 6000 K) perusteella.
LisätiedotTop Analytica Oy Ab. XRF Laite, menetelmät ja mahdollisuudet Teemu Paunikallio
XRF Laite, menetelmät ja mahdollisuudet Teemu Paunikallio Röntgenfluoresenssi Röntgensäteilyllä irroitetaan näytteen atomien sisäkuorilta (yleensä K ja L kuorilta) elektroneja. Syntyneen vakanssin paikkaa
LisätiedotSädehoidosta, annosten laskennasta ja merkkiaineista. Outi Sipilä sairaalafyysikko, TkT Outi.Sipila@hus.fi
Sädehoidosta, annosten laskennasta ja merkkiaineista Outi Sipilä sairaalafyysikko, TkT Outi.Sipila@hus.fi 15.9.2004 Sisältö Terapia Diagnostiikka ionisoiva sädehoito röntgenkuvaus säteily tietokonetomografia
LisätiedotFYSA220/1 (FYS222/1) HALLIN ILMIÖ
FYSA220/1 (FYS222/1) HALLIN ILMIÖ Työssä perehdytään johteissa ja tässä tapauksessa erityisesti puolijohteissa esiintyvään Hallin ilmiöön, sekä määritetään sitä karakterisoivat Hallin vakio, varaustiheys
LisätiedotLääketieteellinen kuvantaminen. Biofysiikan kurssi Liikuntabiologian laitos Jussi Peltonen
Lääketieteellinen kuvantaminen Biofysiikan kurssi Liikuntabiologian laitos Jussi Peltonen 1 Muista ainakin nämä Kuinka energia viedään kuvauskohteeseen? Aiheuttaako menetelmä kudostuhoa? Kuvataanko anatomiaa
LisätiedotMikko Kuivala. Oulun seudun ammattikorkeakoulun sosiaali- ja terveysalan yksikön röntgenin mittalaitteiden laadunvarmistusohjelma
Mikko Kuivala Oulun seudun ammattikorkeakoulun sosiaali- ja terveysalan yksikön röntgenin mittalaitteiden laadunvarmistusohjelma Oulun seudun ammattikorkeakoulun sosiaali- ja terveysalan yksikön röntgenin
LisätiedotLeptonit. - elektroni - myoni - tauhiukkanen - kolme erilaista neutriinoa. - neutriinojen varaus on 0 ja muiden leptonien varaus on -1
Mistä aine koostuu? - kaikki aine koostuu atomeista - atomit koostuvat elektroneista, protoneista ja neutroneista - neutronit ja protonit koostuvat pienistä hiukkasista, kvarkeista Alkeishiukkaset - hiukkasten
LisätiedotGAMMASÄTEILYMITTAUKSIA
Oulun yliopisto Fysiikan opetuslaboratorio Fysiikan laboratoriotyöt 2 1 GAMMASÄTEILYMITTAUKSIA 1. Työn tarkoitus Atomiytimet voivat olla vain määrätyissä kvantittuneissa energiatiloissa. Yleensä ydin on
LisätiedotFysiikka 1. Coulombin laki ja sähkökenttä. Antti Haarto
ysiikka 1 Coulombin laki ja sähkökenttä Antti Haarto 7.1.1 Sähkövaraus Aine koostuu Varauksettomista neutroneista Positiivisista protoneista Negatiivisista elektroneista Elektronien siirtyessä voi syntyä
LisätiedotSäteilyturvakeskuksen Dosimetrialaboratorion röntgensäteilyn vakiolaatujen spektrit
/ HELMIKUU 2008 Säteilyturvakeskuksen Dosimetrialaboratorion röntgensäteilyn vakiolaatujen spektrit Tero Tapiovaara, Markku Tapiovaara, Teemu Siiskonen, Arvi Hakanen STUK SÄTEILYTURVAKESKUS STRÅLSÄKERHETSCENTRALEN
Lisätiedot25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY
TURUN AMMATTIKORKEAKOULU TYÖOHJE 1/8 25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY TYÖN TAVOITE Työn tavoitteena on tutustua radioaktiiviseen säteilyyn ja mahdollisuuksiin suojautua siltä. RADIOAKTIIVISEN SÄTEILYN
Lisätiedotesitellä omia kokemuksia PTW uudesta timantti-ilmaisimesta
Timantti-ilmaisimen ilmaisimen käyttöön- ottotestaus HUS:ssa 2014 Agenda ja tavoite: esitellä omia kokemuksia PTW uudesta timantti-ilmaisimesta Antti Kulmala, Fyysikko HUS-sädehoito 10/06/2015 NEUVOTTELUPÄIVÄT
LisätiedotFRANCKIN JA HERTZIN KOE
FYSP106/2 Franckin ja Hertzin koe 1 FYSP106/2 FRANCKIN JA HERTZIN KOE Työssä mitataan elohopea-atomin erään viritystilan energia käyttäen samantyyppistä koejärjestelyä, jolla Franck ja Hertz vuonna 1914
LisätiedotNormaalipotentiaalit
Normaalipotentiaalit MATERIAALIT JA TEKNOLOGIA, KE4 Yksittäisen elektrodin aiheuttaman jännitteen mittaaminen ei onnistu. Jännitemittareilla voidaan havaita ja mitata vain kahden elektrodin välinen potentiaaliero
LisätiedotRadiologisen fysiikan ja säteilysuojelun kurssi radiologiaan erikoistuville lääkäreille Ohjelma
Radiologisen fysiikan ja säteilysuojelun kurssi radiologiaan erikoistuville lääkäreille 27.8. - 30.8.2019 Ohjelma Paikka: Kuopion Yliopistollinen Sairaala, Auditorio I Luennoitsija Ti 27.8.19 8.30 9.00
Lisätiedot25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY
TURUN AMMATTIKORKEAKOULU TYÖOHJE 1/8 25A40B 4h. RADIOAKTIIVINEN SÄTEILY TYÖN TAVOITE Työn tavoitteena on tutustua radioaktiiviseen säteilyyn ja mahdollisuuksiin suojautua siltä. A. RADIOAKTIIVISEN SÄTEILYN
Lisätiedotkipinäpurkauksena, josta salama on esimerkki.
Sähkö 25 Esineet saavat sähkövarauksen hankauksessa kipinäpurkauksena, josta salama on esimerkki. Hankauksessa esineet voivat varautua sähköisesti. Varaukset syntyvät, koska hankauksessa kappaleesta siirtyy
LisätiedotTERMINEN ELEKTRONIEMISSIO
FYSA242/K1 TERMINEN ELEKTRONIEMISSIO Työssä tutkitaan termistä elektroniemissiota volramista, todetaan Steanin Boltzmannin lain paikkansapitävyys ja Richardsonin Dushmanin yhtälön avulla määritetään elektronien
LisätiedotIrtoaineiden kosteusmittaus LB 350
Irtoaineiden kosteusmittaus LB 350 P R O C E S S C O N T R O L Kosteusmittari LB 350 Kosteusmittari LB 350 on suunniteltu kosteuden mittaukseen irtoaineista, esimerkiksi: - varastosiiloissa - punnitussiiloissa
LisätiedotPUOLIJOHTEEN SÄHKÖNJOHTAVUUS
PUOLIJOHTEEN SÄHKÖNJOHTAVUUS 1 Johdanto Kiinteissä aineissa aineen elektronit ovat järjestyneet niin kutsutuille energiavöille. Hyvissä sähkönjohteissa ylin elektroneita sisältävä energiavyö on vain osittain
LisätiedotFysiikan laboratoriotyöt 3 Sähkömotorinen voima
Fysiikan laboratoriotyöt 3 Sähkömotorinen voima Työn suorittaja: Antti Pekkala (1988723) Mittaukset suoritettu 8.10.2014 Selostus palautettu 16.10.2014 Valvonut assistentti Martti Kiviharju 1 Annettu tehtävä
LisätiedotKuva 6.6 esittää moniliitosaurinkokennojen toimintaperiaatteen. Päällimmäisen
6.2 MONILIITOSAURINKOKENNO Aurinkokennojen hyötysuhteen kasvattaminen on teknisesti haastava tehtävä. Oman lisähaasteensa tuovat taloudelliset reunaehdot, sillä tekninen kehitys ei saisi merkittävästi
LisätiedotFysikaalisten tieteiden esittely puolijohdesuperhiloista
Fysikaalisten tieteiden esittely puolijohdesuperhiloista "Perhaps a thing is simple if you can describe it fully in several different ways without immediately knowing that you are describing the same thing."
LisätiedotHautamäki Hanna & Tikkakoski Elina SIRONNUT SÄTEILY ELÄINTEN RÖNTGENTUTKIMUKSISSA
Hautamäki Hanna & Tikkakoski Elina SIRONNUT SÄTEILY ELÄINTEN RÖNTGENTUTKIMUKSISSA SIRONNUT SÄTEILY ELÄINTEN RÖNTGENTUTKIMUKSISSA Hanna Hautamäki Elina Tikkakoski Opinnäytetyö Syksy 2015 Radiografian ja
LisätiedotCoulombin laki. Sähkökentän E voimakkuus E = F q
Coulombin laki Kahden pistemäisen varatun hiukkasen välinen sähköinen voima F on suoraan verrannollinen varausten Q 1 ja Q 2 tuloon ja kääntäen verrannollinen etäisyyden r neliöön F = k Q 1Q 2 r 2, k =
LisätiedotELEKTRONIN LIIKE MAGNEETTIKENTÄSSÄ
FYSP105 /1 ELEKTRONIN LIIKE MAGNEETTIKENTÄSSÄ 1 Johdanto Työssä tutkitaan elektronin liikettä homogeenisessa magneettikentässä ja määritetään elektronin ominaisvaraus e/m. Tulosten analyysissa tulee kiinnittää
LisätiedotRATKAISUT: 22. Vaihtovirtapiiri ja resonanssi
Physica 9. painos (0) RATKAST. Vaihtovirtapiiri ja resonanssi RATKAST:. Vaihtovirtapiiri ja resonanssi. a) Vaihtovirran tehollinen arvo on yhtä suuri kuin sellaisen tasavirran arvo, joka tuottaa vastuksessa
Lisätiedot